太阳微波M型爆发

分析北京天台１９９８年４月１５日观测到的一个太阳微波Ｍ型爆发事件。Ｍ型爆发实质上是ＩＩＩ型爆发的一个次型,它由两个连续的Ｕ型爆发所组成,即爆发源在同一个磁环中由于磁镜的作用而连续往返运动后的轨迹,但是在低时间分辨率（０．２s）记录资料中却是Ｕ型爆发的形态。因此高时间分辨率（８ms）的记录资料能更准确地反映Ｍ型爆发源的真实运动情况。对比组成Ｍ型爆发的两个Ｕ型爆发,可以看到,该磁环很可能处在下降的演化     

2.63.8GHZ太阳微波爆发中的精细结构

微波Ⅲ型爆发和微波尖峰辐射是太阳微波爆发中两个主要的精细结构,由于微波段比长波段的情况更复杂,单从形态上很难区分。１９９４ 年Ｉｓｌｉｋｅ ＆ Ｂｅｎｚ 给出１３ＧＨｚ 频带上的各类爆发分类定义,本文参考了其中关于微波Ⅲ型爆发和微波尖峰辐射的分类,分析北京天文台２ ．６３ ．８ＧＨｚ 频带上观测到的微波尖峰辐射的精细结构,发现该定义有局限性,重新定义了本波段上的微波Ⅲ型爆发和微波尖峰辐射,并讨论了这种分类定义与设备时间分辨率的关系     

相对论BBGKY理论和磁化相对论等离子体中波耳兹曼方程的碰撞积分(英文)

Usually, only Coulomb interactions between charged particles which are independent of time arc considered in BBGKY theory of a nonrelativistic plasma. In relativistic case, the induced electromagnetic forces between particles which arc dependent on time obviously should be considered. The relativistic BBGKY hierarchy is developed and a method for solving the rclalivistic pair correlation equation is given. The collision integral of a magnetized relalivistic plasma is calculated.     

太阳微波M型爆发

分析北京天文台１９９８年４月１５日观测到的一个太阳微波Ｍ型爆发事件．Ｍ型爆发实质上是Ⅲ型爆发的一个次型,它由两个连续的Ｕ型爆发所组成,即爆发源在同一个磁环中由于磁镜的作用而连续往返运动后的轨迹,但是在低时间分辨率（０．２ｓ）记录资料中却是 Ｕ型爆发的形态．因此高时间分辨率（８ ｍｓ）的记录资料能更准确地反映Ｍ型爆发源的真实运动情况．对比组成Ｍ型爆发的两个Ｕ型爆发,可以看到,该磁环很可能处在下降的演化阶段．最后讨论该磁环可能的空间分布．     

太阳的微波组合Ⅲ型爆发

微波组合Ⅲ型爆发是指由低频端的微波普通Ⅲ型爆发和同时出现在高频端的微波连续U型爆发构成的组合体。微波连续U型爆发是单个微波U型爆发在同一磁环中的进一步演化的结果,它仍是Ⅲ型爆发的一个次型,因此整个微波组合Ⅲ型爆发也是Ⅲ型爆发的一个次型。微波组合Ⅲ型爆发的辐射源（即高能电子束）来自同一个加速区,只不过在与低日冕区的磁环相互作用中被分离成捕获电子和逃逸电子束,并有不同的运动轨迹,最终同时辐射产生高频端的微波连续U型爆发和低频端的微波普通Ⅲ型爆发.微波组合Ⅲ型爆发的形成与低日冕区的磁环结构密切相关,因而它是微波段的特有现象。     

2.6—3.8GHZ太阳射波爆发中的精细结构

微波Ⅲ型爆发和微波尖峰辐射是太阳微波爆发中两个主要的精细结构,由于微波段比长波段的情况更复杂,单从形态上很难区分。１９９４年Ｉｓｌｉｋｅ ＆ Ｂｅｎｚ给出１－３ＧＨｚ频带上的各类爆发分类定义,本文参考了其中有关微波Ⅲ型爆发和微波尖峰辐射的分类,分析北京天文台２．６－３．８ＧＨｚ频带上观测到的微波尖峰辐射的精细结构,发现该定义有局限性,重新定义了本波段上的微波Ⅲ型爆发和微波尖峰辐射,并讨论了这种分类     

2.6--3.8 GHz太阳微波爆发中的精细结构

根据1994年lslike＆Benz给出的1－3GHz频带上的微波III型爆发和微波尖峰辐射的分类定义,分析北京天文台26－3．8GHz频带上观测到的微波爆发的精细结构．通过分析发现该定义有局限性．本文重新定义了该波段上的微波III型爆发和微波尖峰辐射,并讨论了这种分类定义与设备时间分辨率的关系