论“偶层面上磁化强度的空间梯度”问题

本文指出B.K.Bhattacharyya和K.C.Chan在文献[1]中基本公式（9）的错误,从而“μ是磁化强度分布沿总磁场的方向u的空间梯度”也是错误的。     

起伏地形剖面上的位场向上延拓

一、前言我们应用了布哈塔恰雅(Bhat tacha ryya)提出的曲面延拓方法,并作了介绍。在介绍中,用“偶层位”对方法的原理作了补充说明。经试用后认为,该方法在理论上是比较完善的。不受“弱地形”条件的限制,而且计算结果的精度也是比较满意的。不少野外队的同志曾希望我们给出在起伏地形剖面上的延拓方法。这是因为很多实际的地质体可视为二度体,再则是因为曲面延拓方法耗用计算机时间长,不可     

偶层场强分量表达式在求磁异常各阶导数上的应用

根据位场理论,将观测曲面上测得的△T(或Za)视为位函数,代入偶层位公式的极限形式,求解出对应于△T(或Za)的等效偶层的磁化强度J(α,β,γ)。将J(α,β,γ,)代入偶层场强分量表达式 (α)/(α)n(1/r)dS 只要给定了方向u,就可得到△T沿该方向的一阶导数。将J(α,β,γ)代入(α)T/(α)x,(α)T/(α)y,(α)T/(α)z的积分表达式就能得到△T的二阶导数。因为使用的是二重积分形式的导数的精确表达式,它克服了空间域差商求导的致命弱点。特别是该方法能将起伏地形曲面上的场值向上延拓(包括曲化平)和求一阶(或二阶)导数两个转换过程集中在一个积分表达式中,一次计算完毕。     

任意形体磁场及其各阶导数的正演

本文导出了计算任意形体的磁场及其各阶导数的面积分形式表达式,在数值计算方面可采用一般的数值积分方法.理论模型上的计算结果表明了方法的正确性及具有令人满意的精度.     

剖面曲线上的位场转换系统

我国山区面积很大,无论是地面磁测还是航空磁测,都有必要建立一个起伏观测面上的位场转换系统。本文从偶层位出发,找到了建立这种转换系统的新途径。 文中所提供的方法虽然是在二度问题上实现的,但完全可以推广到三度问题。     

曲面上的位场转换（二维和三维情况）

在文献[1]中我们利用复变函数论的方法只解决了二维的曲面上的位场转换问题.在本文中,我们利用单层位势理论将它化为一个奇异积分方程求解的问题,并且提出了用奇点分离法来解此奇异积分方程,这对二维和三维情况都适用.通过理论模型的计算,结果的精度是令人满意的.     

从偶层位出发建立曲面上的位场转换解释系统

本文从偶层位公式出发,导出了曲面上位场转换所需的基本公式:偶层场强分量及偶层场强分量的一阶导数、二阶导数的表达式;并导出了一条称之为“磁化方向与磁场分量方向互换”的定理,从而建立了一个多功能的曲面上的位场转换解释系统.     

从单层位出发建立曲面上的位场转换解释系统(一)

本文从单层位出发,导出了曲面上位场转换所需的基本公式:单层场强分量及单层场强分量的一阶与二阶导数表达式。再从联系磁位和引力位的泊松公式出发,导出了“磁化方向与磁场分量方向互换定理“,从而建立了一个多功能的曲面上的位场转换解释系统,给出了使用该系统处理与解释实际资料的例子。     

从单层位出发建立曲面上的位场转换解释系统(二)

三剖面曲线上的位场转换——二维问题 (一)基本公式与三维问题类似,选取如图4所示的直角坐标系。用γ=f(α)表示xoz剖面内的任意曲线l,M(α,γ)是曲线l上的变点,p(x,z)是在曲线l以上的任意定点。     

任意形体重力异常及其各阶导数的正演

本文按传统的思路,即从经典场论中密度体的引力位出发,导出了可以计算任意形体的重力异常及其各阶导数的方法。在数值计算方面可取用一般常用的数值积分法。理论模型计算的结果表明了方法的正确性及具有令人满意的精度。