CCD的近红外敏化技术

理论上硅ＣＣＤ在０ ．１ｎｍ 到１．１μｍ 之间都有响应, 但通常此种器件在８００ｎｍ 以后量子效率下降明显, 一般会小于５０ ％ 。其中最主要的原因是近红外光子的吸收深度大于ＣＣＤ 的外延层厚度, 使大量光子穿透整个器件。显然增加外延层的厚度是解决这一问题的良好途径。但随着外延层的增加, 必须使用高阻抗的材料, 否则会明显的减低分辨率。另外增透膜的使用也会使量子效率大幅度提高, 而且有效的减弱了干涉条纹的影响。新型Ｐ沟道Ｎ 衬底全耗尽高阻ＣＣＤ的出现, 使得量子效率在１μｍ 仍然接近６０％ 。     

CCD蓝敏技术

ＣＣＤ用于文领域已经有近２０ａ（年）的历史,随着ＣＣＤ技术的发展,作为重要参数之一的量子效率也得到极大提高,已经有许多效率在蓝端超过９０％的芯片应用于天文观测。本文介绍了提高ＣＣＤ蓝端量子效率的多种方法,包括电极减薄,Ｌｕｍｏｇｅｎ镀膜等等。可以看到,采用ＣＣＤ减薄、电荷注入和选择合适的增透膜可以使量子效率接近１００％。     

天文用电荷耦合器件的实验室检测

介绍云南天文台ＣＣＤ检测实验室检测天文用ＣＣＤ系统的方法,检测参数主要包括：线性、噪声、增益、量子效率以及转移效率等．     

CCD蓝敏技术

Ｃ Ｃ Ｄ 用于天文领域已经有近２０ａ （ 年） 的历史, 随着 Ｃ Ｃ Ｄ 技术的发展, 作为重要参数之一的量子效率也得到极大提高, 已经有许多效率在蓝端超过９０ ％ 的芯片应用于天文观测。本文介绍了提高 Ｃ Ｃ Ｄ 蓝端量子效率的多种方法, 包括电极减薄、 Ｌｕｍｏｇｅｎ 镀膜、 Ｃ Ｃ Ｄ 减薄、紫外预照、电子预注入和增透膜等技术等等。可以看到, 采用 Ｃ Ｃ Ｄ 减薄、电荷注入和选择合适的增透膜可以使量子效率接近１００ ％     

阵列量子器件的信噪比与处理

本文讨论了影响照相底片、光电倍增管，直到ＣＣＤ等探测器信噪比的因素。并导出了阵列量子器件的总信噪比与其单个象素的信噪比之间的关系表达式。在此基础上，着重讨论了将阵列量子器件用于天文观测时，信噪比关系式对观测和资料处理的指导意义     

天文用电荷耦合器件的实验室检测

介绍云南天台ＣＣＤ检测实验室检测天用ＣＣＤ系统的方法,检测参数主要包括：线性、噪声、增益、量子效率以及转移效率等。     

CCD图像的二维修正矩定心方法

对于天体测量而言，ＣＣＤ图像的数字星像处理方法是十分重要的．本文根据ＣＣＤ器件的特性，从理论上推导了二维修正矩算法的最佳门限取值方法．通过处理模拟和实测数据，与传统的二维高斯拟合法比较，在保持矩方法简便特性的同时，在精度上亦有所提高，对于暗星效果更为明显．     

新发现的一颗Z=1.66类星体

本文作者用北京天文台兴隆站２．１６米望远镜及卡焦ＣＣＤ摄谱仪，观测到一颗红移为１．６６的类星体，讨论了该望远镜卡焦摄谱系统的总体光效率。     

海尔-波普彗星的一个可能的巨大等离子体喷流

１９９６年９月１１日，使用上海天文台１．５６ｍ望远镜和Ｓｅｒｉｅｓ２００ＣＣＤ照相机，在Ｂ波段发现海尔波普彗星有一个巨大的喷流，初步认定为等离子喷流．     

中国等高仪星表的现状和未来

自七十年代后期起，中国的４架光电等高仪就开始注重于旨在改进基本星表系统的观测．这４架光电等高仪均实现了现代化改造：实现全自动化操作和采用光子计数记录，这使得仪器能通宵达旦地工作，效率倍增．近年来用中国光电等高仪的观测已经编算出几部等高仪星表，其两个坐标（α和δ）的精度都很好，极限三等可达１１ｍ以上．将来这４架光电等高仪和即将用ＣＣＤ装备的Ⅲ型光电等高仪将会对基本天体测量做出更大贡献．     

海尔—波普彗星的一个可能的巨大等离子体喷流

１９９６年９月１１日，使用上海天台１．５６ｍ望远镜和Ｓｅｒｉｓ２００ＣＣＤ照相机，在Ｂ波段发现海尔－波普彗星有一个巨大的喷流，初步认定为等离子喷流。     

Hale-Bopp彗星的一次爆发观测

使用上海天文台的１．５６ｍ望远镜和Ｓｅｒｉｅｓ２００ＣＣＤ照相机发现ＨａｌｅＢｏｐｐ彗星于１９９６年４月２１日至４月２３日期间有一次爆发,４月２２日彗星星等比前一天增亮了０２等,但一天后其亮度又大致恢复原来的亮度．这段时间内,彗头的半强度处的直径也有相应的变化．     

Hale—Bopp彗星的一次爆发观测

使用上海天台的１．５６ｍ望远镜和Ｓｅｒｉｅｓ２００ＣＣＤ照相机发现Ｈａｌｅ－Ｂｏｐｐ彗星于１９９６年４月２１日于４月２３日期间有一次爆发,４月２２彗星星等比前一天增亮了０．２等,但一天后其亮度又致恢复原来的亮度,这段时间内,彗头的半强度处的直径也相应的变化。     

HD 104237,εCha和HD 100546的演化状态

根据Ｈｉｐｐａｒｃｏｓ的资料和ＴＤ－１对εＣｈａ和ＨＤ１００５４６的紫外观测资料讨论了εＣｈａ、ＨＤ１０４２３７和ＨＤ１００５４６在赫罗图上的位置以及它们的演化状态．     

上海天文台1.56米反光镜ThomsonCCD系统的性能变化

上海天文台１ ．５６ 米反光镜于１９９１ 年引入的Ｔｈｏｍｓｏｎ １０２４ ×１０２４ＣＣＤ 系统,到１９９８ 年３ 月已满７ 年。本文对此ＣＣＤ 系统的某些性能变化做了讨论。     

关于CCD平场快门效应的改正及有关问题

本文对文献中报道的两种测定快门效应改正的方法进行了讨论．我们指出，对反光镜卡焦，即使面光源本身亮度分布均匀，照射在ＣＣＤ上的辐射也可以不均匀，允许有一个二维分布。但如果这种亮度的相对分布在晨昏蒙影过程中也变化，则Ｓｕｒｍａ方法的应用便要受到影响，而这是许多人忽略的．从单纯测定快门改正函数的角度看，圆顶平场法测定更简单准确．可惜，大多数情况下精确改正快门效应的目的是同时得到精确的平场．如果要求１％或更高精度的平场，单测定快门改正还不够．对每架给定的反光镜，如何测定平场本身都是需要仔细研究的事． 作为例子，给出了佘山１．５６米反光镜加Ｔｈｏｍｓｏｎ ＲＣＣＤ（１０２４ ｘ １０２４像元）的快门改正测定．     

分光仪PSP0的光学设计

本文介绍棱镜分光光度仪ＰＳＰ０的光学设计结果。ＰＳＰ０以ＴＨ７８３２双线ＣＣＤ作为系统探测器，可同时观测０．３６５－１．０微米波长范围内的天体及周转背景的低色散光谱。仪器的入射焦比为Ｆ／１８，平均光谱分辨率约为１０ｎｍ。本文简单介绍了ＰＳＰ０的光学调整，并给出了波长校正实验和配备名古屋大学５０公分望远镜进行试观测的结果。设计和实验结果表明，光学设计很好地满足了天文课题对仪器的设计要求，ＰＳＰ０已可     

超新星遗迹X射线研究

在此介绍我们基于ＡＳＣＡ 和ＲＯＳＡＴ 等Ｘ 射线天文卫星,对３Ｃ３９７ 、Ｇ３２７ ．１１ ．１ 、Ｇ２１ ．５０ ．９ 和ＲＸＪ１７１３ ．７３９４６ 等超新星遗迹的物理特性进行的分析,简要地讨论了３Ｃ３９７ 的非平衡电离双热分量和双极泡结构以及Ｇ３２７ ．１１ ．１ 和Ｇ２１ ．５０ ．９ 中隐匿脉冲星的性质,并提出ＲＸＪ１７１３ ．７３９４６ 和ＡＤ３９３ 客星之间可能的关系。     

天王星卫星CCD观测的初步分析

１９９５ 年８ 月在上海天文台利用安装在１ ．５６ 米望远镜上的ＣＣＤ 探测器对天王星五颗主要卫星进行了定位试观测。将观测所得的位置资料与其理论值做了比较。结果表明：ＣＣＤ观测的位置精度优于照相观测的结果。这些资料对于卫星轨道的研究是有价值的。     

1m望远镜计算机网络及软件系统

１ｍ望远镜安装ＰＩＴＥＫ１０２４ＣＣＤ后，前台计算机采用了ＰＣ计算机，后台使用ＳＵＮ工作站，本文介绍了微机和工作站之间的网络连接方式及在网络上使用的软件系统，通过这一网络系统可以使观测数据按ＦＩＴＳ格式方便的转移到ＳＵＮ工作站上，并转储到１５０Ｍ数据流磁带机上。