几个活动区精细Hα结构的物理浅析

本利用紫金山天台赣榆站太阳精细结构望远镜拍得的高分辨率色球Ｈα照片，分析了三个典型活动区，中利用并检验了七十年代获得的磁图推导法则，应用自己的数值模拟知识和Ｚｗａａｎ对ＡＦＳ系新浮流区概括的特征，参考七十和九十年代总结的有关耀斑和Ｅｌｌｅｒｍａｎ Ｂｏｍｂ的再现规律，逐日分析活动区发展，定出其内部的中性线位置，提出简单和复合中性线的区分，由ＡＦＳ系和亮谱斑同时出现判断新浮流区，从近离带图找等     

1989年1月18日白光耀斑的研究

本文利用色球Ｈα单色光序列照相资料，Ｈα光谱扫描资料，黑子精细结构照相资料和日面纵向磁场观测资料，分析了１９８９年１月１８日ＷＬＦ所在活动区ＮＯＡＡ／ＵＳＡＦ：５３１２的磁场结构，黑子结构及该ＷＬＦ的演化特征，求出了视向速度场，并以理论计算的Ｈα谱线轮廓作为诊断工具，探讨了该ＷＬＦ可能的能量传输机制和动力学过程。     

新浮磁流与增亮事件

本文利用阳光卫星的软Ｘ 射线资料,日本国立天文台的Ｈα单色像和相对应的北京天文台怀柔站的活动区矢量磁场资料及美国基特峰天文台的全日面磁图,对发生在１９９４ 年５ 月１８ 日的软Ｘ 射线和Ｈα增亮事件进行了仔细的研究。研究表明增亮事件明显与新浮剪切磁流出现相关,Ｈα和软Ｘ 射线亮点的投影位置正好位于新浮小磁流环的三个足点之间,同时亮点也位于分界面与光球面的交线附近,故该增亮事件也许是太阳低层大气磁重联的观测证据     

7个新近发现的与分子外流成协的H_2O脉泽

本文发表继探测到恒星形成区的１０个新Ｈ２Ｏ脉泽［１］后，再发现和证认的７个银河系星际Ｈ２Ｏ脉泽及其有关参量和谱线图。这些新Ｈ２Ｏ脉泽是与ＣＯ分子外流源［２－５］ＡＦＧＬ５１４２，ＨＨ－３，ＡＦＯＬ５１５７，ＮＧＣ２０２３，ＲＮＯ７３，２０１２６＋４１０４，Ｌ１２５１－Ａ成协的。它们与相应的外向流的中心ＩＲＡＳ点源间的平均位置差为｜△α｜＝２４＇＇．８，｜△δ｜＝２７＇＇。     

1989年1月14日AR5312活动区中的耀斑和磁场的关系(英文)

1989年1月14日AR5312(怀柔编号89009)活动区,产生了一个2B级耀斑。该活动区经纬度为L306、S32,黑子群磁场分类为δ型。耀斑开始时间为0202UT,结束为0534UT,持续了3个多小时。北京天文台磁场望远镜,得到了一系列较完整的高分辨磁场及速度场资料,包括光球5324A的矢量磁场图和色球4861A的纵向磁场图(图1、2)。从耀斑前后的磁图得到以下结果: 1、耀斑初始亮点位于纵向磁场中性线附近高度剪切区域(见图1B区)、新浮磁流区(图2D区)以及双极磁结构对消区。前两种区域均能形成电流片,并且引起磁流体不稳定性,从而激发耀斑,但对消区和耀斑的关系不是很清楚,有待于理论工作者进一步探讨。 2、耀斑极大时间过后,光球和色球H_(11)=0线附近纵场梯度均有明显下降。 3、在强剪切区域(图1B区),5324A横向磁场和H_(11)=0线之间的夹角在耀斑极大时间过后有明显增大,该现象表明磁能释放后,磁场剪切缓解。 4、耀斑初始亮点产生后磁场高度剪切区、新浮磁流区和双极对消区,其触发耀斑的作用和周围的磁场环境有密切关系,特别是象具有磁海湾结构这样的活动区,似乎更容易产生耀斑。 5. 该活动区色球磁场位形,较光球磁场位形复杂,主要表现在:色球的纵场出现了一些磁弧岛结构,其原因可能是光球之上的磁力线高度剪切区及扭绞所致。0411     

1986年2月初太阳活动区的形态研究

根据Marshall空间飞行中心(MSFC)太阳天文台的矢量磁场测量和云南天文台的黑子细节照相资料,作者们详细研究了1986年2月初太阳大活动区(AR4711)的形态和演化。主要结论如下: i)几乎在活动区中每处地方,相距五小时观测到横向磁场排列方向和黑子半影纤维形态之间存在良好的相似性。 ii)利用文[4]的方法,推断了本活动区强的垂直电流源和强的水平电流渠道。 iii)与1972年8月初著名的太阳活动区(McMath 11976)相类似,沿老活动区的中性线的新浮磁通管的两足点(偶极黑子)的分离运动导致了一个密集四极磁结构的形成。 iv)新浮磁通管似乎是本活动区最强的电流系统。 上述结论将为进一步研究本区电流/磁场环系的演化及其与耀斑活动的关系提供一个基础数据。     

7个新近现的与分子外流成协的H2O脉泽

本文发表继探测到恒星形成区的１０个新Ｈ２Ｏ脉泽后，再发现和证认的７个银河系星际Ｈ２Ｏ脉泽及其有关参量和谱线图，这些新Ｈ２Ｏ脉泽是与ＣＯ分子外流源ＡＦＧＬ５１４２，ＨＨ－３，ＡＦＧＬ５１５７，ＮＧＣ２０２３，ＲＮＯ７３，２０１２６＋１＋４１０４，Ｌ１２５１－Ａ成协的。它们与相应的外向流的中心ＩＲＡＳ点源间的平均位置差为｜Δα｜＝２４＇＇８，｜Δδ｜＝２７＇＇。     

AR6659光球色球的磁场速度场的演化特征及其与大耀斑的关系

ＡＲ６６５９是２２周以来最重要的一个活动区，它爆发了２２周最强大的高能事件。本文用云南天文台的光球、色球精细结构照片和北京天文台怀柔站的磁场速度场资料，分析了该活动区磁场速度场的二维位形和大耀斑期间的演化特征。本文分析的４个大耀斑均爆发在中性线附近的Ｎ极区磁场梯度大的地方及色球速度场的红移区。偏带观测也显示耀斑物质是向红端移动的。耀斑波沿横场传播在离本黑子群几万至十几万公里的地方激起感生耀斑，在原生耀斑与感生耀斑之间往往有耀斑环相连。此外，本文还从演化特征出发分析了耀斑爆发前活动区等离子体的宏观不稳定性。     

与耀斑相关的磁场演化

本文利用紫金山天文台太阳光谱仪缝前附属Ｄａｙｓｔａｒ滤光器拍摄的，发生在ＮＯＡＡ５３９５活动区中的三个耀斑的Ｈα单色光资料，对比北京天文台怀柔观测站取得的光球磁场资料，研究耀斑产生位置与光球磁场演化的关系，结果表明：（１）在所研究的５０个耀斑亮核中，有３８个位于新浮磁流区附近，另有少数亮核出现在磁对消区；（２）耀斑亮核多集中在横场方向交叉，剪切角大的复杂磁区，耀斑后多数区域磁场结构简化；（３）耀斑     

1978年4月底大黑子群的磁场和耀斑

本文根据云台78126活动区的五天的磁场等高斯图资料得出:(1)倒置的磁极性排列和纵场中性线变得迂迥曲折与高能质子耀斑爆发紧密相关。在耀斑爆发以后,磁极性排列和纵场中性线都趋于相对稳定的状态。(2)本活动区的耀斑亮点大多数离中性线区域较远,而出现在中性线附近的亮结点可大致分为两种情形,一种是在中性线两侧的磁场梯度很大且具有相反电流密度的区域,另一种是出现在磁场的“中性点”附近。     

1978年4月底大黑子群的磁场和耀斑

本文分析了云台78126活动区的五天的磁场等高斯图资料后得出,倒置的磁极性排列和纵场中性线变得迂回曲折与高能质子耀斑爆发紧密相关。在耀斑爆发后,无论是磁极性排列和纵场中性线都趋于相对稳定状态。我们发现,活动区的净磁通量φ在4月28—30日期间有急剧的变化,而在这期间发生了二个重大耀斑。我们猜想,可能是磁通量的迅速变化引起的强大电动势造成了电子和质子加速的条件。分析了耀斑结点在磁图中的分布后得出;本活动区的耀斑亮点大多数离中性线区域较远,而出现在中性线附近的亮结点,可以大致分为两种情形,一种是在中性线两侧的磁场梯度很大且具有相反电流密度的区域;另一种是出现在磁场的“中性点”附近。     

磁极性反转线附近黑子半影纤维的形态

本文对８个活动区极性反转线（中性线）附近黑子半影纤维的形态进行了分析得出：１）具有强δ磁结构的活动区，穿过主要异极性黑子间的中性线近旁半影纤维或多或少地与中性线平行（交角小于３０°），有关黑子半影呈旋涡形态；２）由新浮现发展形成的δ结构区，异级黑子在大黑子边缘或与大．黑子本影之间有一段距离，中性线两边的半影纤维有序排列，走向与中性线斜交，有关黑子呈弱的旋涡形态。３）对于较稳定的极群，Ｎ、Ｓ极性间的宽窄不一的半影稀疏区，中性线沿该区经过，两旁半影松散齿状，走向与中性线大体垂直，相反极性本影间距较远。     

1981年5月16日耀斑中的环弧系

本文研究了1981年5月16日质子耀斑中环弧系内的物质运动,环的形状大小以及在耀斑发展过程中双带走向和形状变化。结果表明:H_α环的一对足点都位于H_α亮带的内侧;在H_α环中环体两侧的物质都处于下落状态;在日面上看到的H_α亮环可能是亮带内边缘迅速膨胀的结果;耀斑前暗条最初不稳定的位置正是环弧系中环与纵向磁场中性线剪切最大的位置,也正是环面与太阳表面倾斜最大的地方;耀斑初始亮带走向与后期亮带的走向有一明显的交角,这可能是新磁流在日冕下层影响磁中性线走向的结果,并可能是该耀斑能量的一个重要的来源。     

1984年2月25日日面大耀斑光学特性

1984年2月25日,日面爆发了一个高能大耀斑。我们取得了该耀斑过程的光球黑子活动区强磁场以及黑子、H_α色球等光学资料。分析表明:1.这种高能大耀斑是产生在有黑子剪切运动、新浮磁流和磁场梯度大的磁中性线(H_n=0)两侧;2.耀斑发展到极大前后,不但会掩盖部分后随黑子半影,而且还会进一步掩盖这些后随黑子本影;3.在高能大耀斑爆发过程中,相应的光球黑子活动区的强磁场会出现变化,磁通量增长率为1.0×10~8韦伯/秒,磁场梯度最大为0.2高斯/公里;4.黑子间的相对运动速度最大可达0.3公里/秒。     

AR6659光球色球的磁场速度场的演化特征及其与大耀斑的关系

ＡＲ６６５９是２２周以来最重要的一个活动区，它爆发了２２周最强大的高能事件。本文用云南天文台的光球、色球精细结构照片和北京天文台怀柔站的磁场速度场资料，分析了该活动区磁场速度场的二维位形和大耀斑期间的演化特征，本文分析的４个大耀斑均爆发在中性线附近的Ｎ极区磁场梯度大的地方及色球速度场的红移区，偏带观测也显示耀斑物质是向红端移动的。耀斑波沿横场传播在离本黑子群几万至十几万公里的地方激起感生耀斑，在原     

1980年11月第569号黑子群和耀斑的形态研究

本文对云台编号569黑子群(Boulder2776)80、11、1—80、11、13的黑子、磁中性线、耀斑、x射线、射电爆发等活动现象进行了描述和统计,结果表明该活动区老黑子群纵场中性线西侧新浮磁通量的发展,它的S极性区域向西老场N极区不断扩展,对该活动区一系列相似耀斑的爆发有着直接影响,并且当这些掩盖新浮磁通量的S极性黑子时对应x事件的比率增大。     

1986年2月4日太阳耀斑的演化研究

本文根据乌鲁木齐天文站的H_α耀斑及3.2cm射电流量观侧资料、云南天文台的黑子精细结构照相和Marshall Space Flight Center的向量磁场图,对1986年2月4日的六个耀斑的形态相关及演化联系,特别是0736UT 4B/3X大耀斑的发展过程进行了综合分析。主要结果是: 1.4日大耀斑的初始亮点和闪光相的主要形态演化,与活动区中沿中性线新浮现的强大电流/磁环系密切相关。后者的主要标志是沿中性线的长的剪切半影纤维及它两端的偶极旋涡黑子群(1_3F_3)。 2.上述大耀斑与1972年8月4日0624 UT大耀斑爆发的磁场背景及主要形态特征相似,表明两者的储能和触发机制可能相同。 3.大耀斑爆发的H_α初始亮点,双带出现,环系形成,亮物质抛射和吸收冕珥等现象同3.2cm射电流量的变化在时间上有较好的对应关系。 4.重复性的前期小耀斑爆发位置和发展趋势与大耀斑的主要形态及演化特征相似。它们相对于剪切的纵场中性线两侧的位置相近或相同。因而,可以看作上述强大电流/磁环系不稳性发展过程中的前置小爆发。     

磁极性反转线附近黑子半影纤维的形态

本文对８个活动区极性反转线附近黑子半影纤维的形态进行了分析得出：１）具有强δ磁结构的活动区，穿过主要异极性黑子间的中性线近旁半影纤维或多或少地与中性线平行，有关黑子半影呈肇涡形态；２）由新浮现发展形成的δ结构区，异级黑子在大黑子边缘或与大黑子本影之间有一段距离，中性线两边的半影纤维有序排列，走向与中性线斜交，有关黑子呈弱的施     

电离氢区─分子云复合体的红外发射研究

本论文用ＩＲＡＳ巡天数据的最新版本ＩＳＳＡ，经过进一步处理，得到了Ｓ１４０、Ｓ１４１、Ｓ１４２ＳｈａｒｐｌｅｓｓＨⅡ区—分子云复合体的红外发射强度、温度及其光深的分布图。在此基础上对各ＨⅡ区的特性参量进行了统计分析，得到了分子云复合体的红外发射总光度以及复合体中尘埃的分布情况，对尘埃中ＶＳＧ的丰度作出了分析。并对各恒星形成区中的致密团块进行了研究，揭示出其中一些可能的恒星形成区域。同时对Ｓ１４０区中的有关红外点源作出了能谱分折，并对Ｓ１４１区的激发星进行了讨论。第一章对红外天文学研究及其特点作出了分析，并集中介绍了ＨⅡ区的有关情况；第二章给出了ＩＲＡＳ红外天文卫星及其数据资料的一些情况；第三章、第四章和第五章，重点给出了ＩＳＳＡ图像资料的处理和各ＨⅡ区的征对性分析及所得结论。文中图像分析所用的一些辅助工具（如用于ＩＳＳＡ定位分析的ＩＲＡＦ坐标系和赤道坐标系的转换程序等）出于作者之手，另外，本文分析所用红外天空巡天图由ＩＰＡＣ提供，而红外发射强度图、红外色温和光深分布图以及有关统计分析则隶属于作者的图像处理结果。     

X级耀斑过程中的磁剪切变化(英文)

通过对活动区NOAA 6891中三个X级耀斑前后的向量磁场分析 ,研究耀斑发生条件与耀斑发生前后横向磁场和磁剪切变化的关系。我们发现与Hagyard的耀斑发生条件不同的是 ,强的横向磁场和磁剪切不是活动区中耀斑发生的充要条件。我们的结果表明 ,活动区NOAA 6891 1 991年 30日的耀斑发生在横向磁场和磁剪切剧烈下降后。尽管 1 0月 2 7日的耀斑发生后横向磁场和磁剪切变化很大 ,但由于有新磁流浮现 ,造成磁中性线的改变 ,使得横向磁场和磁剪切变化与耀斑发生的联系变得比较复杂。