基于四粒子团簇态实现二粒子任意态的量子隐形传态

为实现量子隐形传态,利用量子纠缠现象,提出基于四粒子团簇态传送一个未知的二粒子任意态的方案.方案中,发送者和接收者共享一个四粒子团簇态,发送者首先对要传送给接收者的未知二粒子态与四粒子中的粒子2和粒子4做一次四粒子von-Neumann联合测量,并且通过经典信道将其测量的结果告诉接收者.接收者根据从经典信道收到的测量结果,做相对应的幺正变换.在整个通信过程中,发送者没有将原有粒子发送给接收者,但是接收者已经重构出发送者手中原始的二粒子态,实现了量子隐形传输,完成了通信双方的通信.     

基于四粒子团簇态实现二粒子任意态的量子隐形传态

为实现量子隐形传态,利用量子纠缠现象,提出基于四粒子团簇态传送一个未知的二粒子任意态的方案。方案中,发送者和接收者共享一个四粒子团簇态,发送者首先对要传送给接收者的未知二粒子态与四粒子中的粒子2和粒子4做一次四粒子von-Neumann联合测量,并且通过经典信道将其测量的结果告诉接收者。接收者根据从经典信道收到的测量结果,做相对应的幺正变换。在整个通信过程中,发送者没有将原有粒子发送给接收者,但是接收者已经重构出发送者手中原始的二粒子态,实现了量子隐形传输,完成了通信双方的通信。     

点集拓扑学中的一个定理的推广

本文试图对C.A.Stuart和孙经先两位学者所分别独立提出的点集拓扑学连通性定理进行推广论证。论证结果,不仅推广了这一定理,而且还大大地简化了上述两位学者对该定理的证明。     

地幔光子热传导机制的初步研究

本文基于Lubimoua.E.A.(1967)和Mao.H.K(1973)所作的工作,采用非平衡量子统计方法,讨论了地幔光子热传导机制的四种不同情况,得到较为普遍的结果:若地幔中不存在相干结构的幅射热传导时,在上地幔下部和过渡带,压力和温度引起吸收的综合效应将进一步降低幅射热传导,光子的热导将不是热传递的主要机制。同时,文献[1]、[2]所讨论的有关问题则成为我们理论的一个特殊情况。     

非Dedekind完备的序拓扑向量空间中集值映射的一类扩张

在泛函分析中有着重要作用的Hahn-Banach扩张定理及其很多推广定理的条件都要求值域空间是Dedekind完备的,这是一个非常强的条件,因而在一定程度上局限了这些扩张定理的应用。主要考虑弱化这些定理的条件,讨论当值域空间是由锥引人序的非Dedekind完备的序拓扑向量空间时,一类集值映射的扩张。     

非Dedekind完备的序拓扑向量空间中集值映射的一类扩张

在泛函分析中有着重要作用的Hahn—Banach扩张定理及其很多推广定理的条件都要求值域空间是Dedekind完备的,这是一个非常强的条件,因而在一定程度上局限了这些扩张定理的应用。主要考虑弱化这些定理的条件,讨论当值域空间是由锥引入序的非Dedekind完备的序拓扑向量空间时,一类集值映射的扩张。     

概率度量空间的一个不动点定理

1972年以来,由于随机泛函分析理论的发展,国内外不少数学家对概率度量空间的拓扑结构及压缩型不动点定理和迭代序列逼近等问题作过深入的讨论(见引文[1-5]),本文的目的是对文[1.2]的结果作进一步推论。     

局部凸线性拓扑空间Kannan型非扩张集值映射不动点定理

在Hausdorff局部凸线性拓扑空间中得到了Kannan型非扩张集值映射不动点定理,附带给出单值映射族具有公共不动点的结果。     

有限m重非齐次马氏链随机变换的一个强极限定理

将赌博系统的随机变换概念推广到有限优重非齐次马氏链情形,采用鞅方法研究了有限m重非齐次马氏链函数的强极限定理,作为推论得到有限m重非齐次马氏链随机变换的若干强极限定理。     

基于中国剩余定理的测距算法仿真与性能分析

对目前已有的4种中国剩余定理的求解方法,即传统中国剩余定理算法、闭式解的中国剩余定理算法、高效中国剩余定理算法以及多频中国剩余定理算法,进行了较详细的理论分析与性能比较。将上述算法应用于无线传感与激励网络中对未知节点进行测距,设计了相应的测距算法,分析了各算法的性能特点,并通过仿真实验分析比较了各自在估计精度、计算复杂度以及鲁棒性等方面的差异,并讨论了各算法的适用场景。     

异源遥感影像融合的辐射分辨率规范化方法

遥感影像融合算法,在增强多光谱影像空间分辨率的同时,可实现影像间的信息互补,提高遥感影像的解译能力。异源影像的融合受影像间配准精度及其在时相、空间分辨率和辐射分辨率之间差异的影响,而不同辐射分辨率对异源遥感影像融合所产生的影响及其纠正方法还缺乏深入的研究。为此,本文提出了异源影像融合的辐射分辨率规范化方法。该方法在统一像元值量化区间的基础上,将其乘以相同的比例系数转换到更高的辐射分辨率的量化区间,以减小融合过程由于数据位数取舍而引起的影像信息丢失。研究表明：本文所提出的辐射分辨率规范化方法的取整融合或以实数形式融合,其结果几乎没有差别;而其他转换方法的取整结果均较实型结果差。由于直接采用反射率值进行融合会使其结果产生严重的光谱失真,因此,应采用辐射分辨率规范化方法将反射率值进行转换后再做融合。     

基于小波变换和矢量量化的图像压缩

基于小波变换将一幅图像分成4个频带，根据不同频带的系数所包含能量的大小，分别对其量化压缩，力寻一个压缩比较大，失真度较小的图像压缩方法。     

地形变数字观测基础

介绍了将地形变模拟信号变换成数字信号过程中所作的采样、保持、量化与传输等环节，地采样过程的原理及其物理含义作了详细的阐述，并以对固体潮连续信号的采样为例作了说明。     

高压缩低损耗图像编码算法研究

根据现有的图像压缩方法,提出一种二次压缩的具体算法。这种算法是先采用离散余弦变换、线性量化、哈夫曼编码进行有损压缩,再采用行程编码进行无损压缩。通过程序对岩心图像进行研究,测试结果证明了算法对岩心图像处理可以取得高压缩低损耗的目的。     

含有色噪声的联邦滤波算法

基于联邦滤波算法,通过对状态方程有色噪声的拟合和预报,给出了含有有色噪声的联邦滤波融合算法,并利用模拟数据进行了试算与比较。结果表明,基于含有有色噪声的联邦滤波算法在一定程度上能够提高导航解的精度和可靠性。     

电离层延迟参数随机建模对GPS非组合精密单点定位的影响分析

提出顾及电离层延迟历元间变化的随机游走模型，利用全球分布的170个IGS测站2016-07观测数据，采用静态和仿动态PPP解算模式，分析3种随机模型对PPP收敛时间和定位精度的影响。结果表明，该随机游走模型在收敛时间上不受随机游走模型谱密度的影响，且在较小谱密度时收敛效果明显优于传统随机游走模型；从定位精度来看，该模型与白噪声模型结果相当，静态模式下平均RMS约为5 cm，动态模式下平均RMS约为8 cm。     

土层随机地震反应的动力可靠度计算

研究了土层的随机地震反应分析方法 ,建立了基岩输入地震动加速度功率谱函数为白噪声和过滤白噪声时土层的动力可靠度计算理论     

基于粘弹性球体地球模型的震后位移与重力变化计算软件

在考虑地球曲率、成层结构、可压缩性与自重的前提下,Tanaka等［1-2］提出一套较为完备的粘弹性球体位错理论,可计算全球任意位置由地震产生的同震与震后形变（含位移、重力变化、大地水准面变化）。Gao等［3］给出了与上述理论相匹配、界面友好的计算软件,能计算30个震后时间点对应的震后形变。本研究针对Gao等的软件进行改进,可计算震后任意时间点对应的震后形变。新软件由3个部分组成：1）与32个震后时间点相对应的32套离散格林函数数值框架;2）格林函数插值计算程序,可针对上述32套格林函数数值框架进行插值运算,输出任意震后时间点对应的格林函数数值结果;3）积分计算程序,调用上述格林函数数值结果,计算任意类型地震在地表任意位置产生的同震与震后形变。一般情况下,使用者只需按要求准备辅助文件,提供发震断层模型和观测站位置信息,以及震中周围地区地幔粘滞性因子,先后运行格林函数插值计算程序和积分计算程序,即可计算出目标地震在地表任意位置产生的同震与震后形变。本文基于粘弹球体位错理论与弹性球体位错理论,分别计算2011年日本MW9.0地震引起的远场同震位移,2套结果的高度一致性证明了新程序的正确性。最后,介绍需要注意的若干事项,便于使用者掌握该软件。     

MEMS陀螺仪随机误差KF补偿方法的普适性验证

针对MEMS陀螺仪随机误差成为影响系统导航精度的主要因素及建模存在的普适性等问题，提出一种3次卡尔曼迭代估计的误差补偿方法。采用Allan方差对MEMS陀螺仪随机误差参数进行辨识，同时结合MEMS陀螺仪输出数据自相关与偏相关函数具备的拖尾性，设计基于时间序列ARMA的MEMS陀螺仪误差卡尔曼滤波模型。采用同型号6只MEMS陀螺仪惯性测量单元搭建测试环境，并开展导航验证实验，结果表明，经过滤波处理后的MEMS陀螺仪各项误差系数明显降低，且滤波效果随滤波次数的增加而增强。6组MEMS陀螺仪测试设备显现出的误差减弱趋势具有一致性，姿态误差对比结果也进一步验证了该方法的可行性。     

Numerical simulation of 3-D wave crests

1　Introduction　Anefficientwaytostudywaveforceonoffshorestructuresisthroughphysicalandnumericalwavesim ulation .Althoughmanysimulationsof 2 Dregularorirregularwaveshavesuccessfullybeencarriedoutinlaboratorythroughwindandwavegenerator ,itisstillratherdifficulttosimulate 3 Drandomwavesinlabo ratory .Therefore ,numericalsimulationiswidelyusedinsuchstudies (Baietal.,2 0 0 0 ;Zhuetal.,1999) .Tobuildlargeoffshorestructureslikemarineairports ,itisofinteresttostudytheeffectof 3 Dwaves .Goda(1994 …