晨昏线与日界线同图题思路探析

晨昏线是存在于地球表面的大圆,把地球分为昼夜二半球,根据昼夜转化的特点,晨昏线分为晨线和昏线。光照图解题之关键在于密切关注晨昏线上的四个点即：晨线与赤道交点所在经线的地方时为6：00;昏线与赤道交点的地方时为18：00;晨昏线与极圈内纬线的切点,若切点恰好出现极昼,则过切点的经线的地方时为0：00;若切点恰好出现极夜,则切点经线的地方时为12：00。     

等离子体片离子分界线的模拟研究

等离子体片离子向内磁层的渗透在亚暴和磁暴过程中都起到了重要作用.以往对于等离子体片离子向内磁层的渗透都是通过固定磁矩的磁层离子漂移轨道理论来进行的.本文将过去的(U,B)空间中固定磁矩的磁层离子漂移轨道理论扩展为固定能量的磁层离子漂移轨道理论,讨论了等离子体片质子在向地球输运过程中,不同能量的质子开放轨道和封闭轨道的分界线的特性,及其随Kp指数的变化.在高能端,随着能量的升高,等离子体片质子分界线地心距离逐渐增大,且分界线的晨侧地心距离远远大于昏侧的地心距离.在低能端,随着质子能量的降低,质子分界线地心距离逐渐增大,且其分界线的昏侧地心距离要大于晨侧的地心距离.模拟结果还显示随着Kp指数的增强,等离子体片中不同能量的质子分界线都向地球移动.但在低能端和高能端,质子分界线的行为是不一样的.在低能端,随着Kp指数的增大,质子内边界形状基本保持不变.但在高能端,随着Kp指数的增大,质子内边界形状也将发生变化.在E=20 keV,Kp=6和E=10 keV,Kp=3两种情况,质子分界线甚至出现了两个分离的区域,一个是环绕地球的封闭轨道区域,一个是晨侧孤立的锥型区域.等离子体片能量为E的质子的内边界就是具有不同磁矩的Alfven层上能量为E的点的连线.TC-1热离子谱仪对等离子体片离子内边界的观测显示模拟结果与观测结果符合得很好.     

Cluster卫星观测的中高度极隙区中场向电流引起的磁场的扰动变化

本文分析了2002年9月10日Cluster四颗卫星穿越南极和北极极隙区期间的观测资料。这两次穿越是在弱而稳定的南向行星际磁场(IMF)条件下发生的。数据显示极隙区中的场向电流(FACs)引起了大的磁场扰动。本文采用了一种基于卫星多点测量来计算扰动界面方向和运动速度的方法。结果显示界面与磁力线大致平行,而它们的速度在卫星穿越南极极隙区时几乎朝向晨侧,在穿越北极极隙区时几乎朝向昏侧,并且其运动速度与相应卫星的速度相比其值很小。     

磁暴期间南极South Pole站和McMurdo站电离层闪烁与GPS TEC时空变化相关性研究

目前,对电离层闪烁特性的研究大多集中在低纬度地区,而在极区,特别是在南极地区,由于测量数据稀少,所以研究十分有限。借助安装在南极South Pole站和Mc Murdo站的GPS闪烁监测仪,获取到实测的电离层闪烁数据,同时结合IGS网站提供的同址GPS观测数据,分析了2011年9月24—25日磁暴发生前,9月26日磁暴发生时以及9月27日磁暴发生后GPS L波段信号电离层相位闪烁和GPS TEC时空变化特征。分析显示,这次磁暴对电离层的一个重要的影响是在电离层扰动剧烈期间,相位闪烁活动及其强度在时间和空间分布上都显著增强。研究结果发现,在强电离层闪烁期间,实测的相位闪烁指数σ_Φ与由GPS观测数据推算的TEC变化率指数(ROTI)的变化非常相似,两者之间呈现出良好的相关性。从而证明,在如南极等缺乏独立电离层闪烁观测值的地区,GPS ROTI可以作为表征电离层闪烁的重要可选参数,进而可以借助全球分布的GPS观测数据来分析和研究电离层闪烁特性。     

南极长城站哨声活动特征

本文利用1986年南极长城站的哨声观测资料,对磁暴期间的哨声活动、哨声发生率的日变化、季节变化及磁静日和磁扰日色散值的变化作了统计分析。结果表明,磁暴开始后20～27小时哨声发生率开始增加,逐渐达到最大值,持续5～15小时后下降到正常值。哨声发生率有着明显的日变化(有两个活动高峰)和季节变化(活动高峰期为地方冬季6～8月份)。色散值的日变化与地磁活动性有密切关系,在磁静日,色散值日变幅很小,在磁扰日色散值较大,其分布较分散。     

由一道虚拟区域试题说开去

一、解析 图中要素虽然简单,但涉及到的地理规律、原理却很多。可从图中风向与等压线关系判断该图位于北半球,理由是气压梯度力垂直于等压线,由高压指向低压,再由风向的偏向判断南北半球（受地转偏向力的影响,北半球向右偏,南半球向左偏）;可从1月日出东南、日落西南,太阳光线始终与晨昏线垂直的角度,判读出该晨昏线为晨线,也可由1月份越向北白昼越短、黑夜越长,判断该晨昏线是晨线;     

2010年高考地球及地球运动部分试题汇集

一、展昏线与经纬线组合图 【全国卷一9～11题】假设从空中R点看到地表的纬线m和晨昏线n如图3所示。R点在地表的垂直投影为S。据此完成9～11题。     

东南印度洋海洋锋面处低空大气的垂向分布结构

本文利用中国第25次南极科学考察期间获取的现场观测数据研究了东南印度洋（弗里曼特尔至中山站间）海洋锋面附近的低空大气风场以及温度场垂向分布特征。结果表明：弗里曼特尔港至中山站之间的亚南极锋锋面暖水侧与冷水侧风速垂向分布结构不同,锋面暖水侧风速垂向梯度小,风速梯度最大值出现在500m高度附近,而锋面冷水侧低空风速梯度最大值出现在150m高度附近,揭示了中纬度海气相互作用机制在东南印度洋海洋锋面附近起重要作用。同时,本文还发现了亚南极锋锋面上空存在支一强的低空纬向急流,急流中心位于300m高度处;极锋上空低空风速强而高空风速弱。     

对一组选择题的解析与思考

题目 下图中的实线和虚线分别示意某日晨线、昏线与M点纬线相交点的时间变化情况。P、Q为Ｍ纬线上的丙点,其经度差为900。读图完成下面两题：     

2000年7月重大太阳事件的极隙区纬度观测研究

20 0 0年 7月 ,太阳表面发生了一系列的耀斑与日冕物质抛射事件 ,最大耀斑能级达X5 .7/3 B。地球表面发生相应特大磁暴 ,Dst指数最大负偏达 - 3 0 0 n T。中国南极中山站地处极隙区纬度 ,白天位于磁层极隙区 ,夜间位于极盖区 ,以多种高空大气物理观测设备详细记录了该磁暴过程。对有关数据的分析表明 ,高能粒子引起电离层吸收急剧增加 ,测高仪数据两天多信号空白 ,宇宙噪声吸收显著增加 ;地磁 Pc3 /5脉动增加与行星际磁场南向分量密切对应 ,显示行星际磁流体波对激发磁层脉动的贡献 ;磁暴主相期间 ,Pc3 /5脉动大幅度增加 ;极区地磁水平分量随南向行星际磁场变化 ,但滞后近 8小时 ;Dst指数与南向行星际磁场密切相关 ,磁暴受控于高度负偏的南向行星际磁场     

南极中山站的f_0F2特征

本文利用电离层数字测高仪 (DPS - 4)所测的f0 F2和从美国NOAA和DMSP卫星观测估算的半球功率指数和午夜极光区赤道侧边界纬度等资料 ,考察中山站电离层的极区特征。结果表明 ,冬季中山站电离层内的电离生成主要取决于从磁层沉降的粒子。在太阳活动和地磁变化宁静环境下 ,磁正午极隙区内的软粒子是最主要的电离源 ,它能使f0 F2达全天的最大值 ;上、下午各有数小时处于极光带内时 ,高能粒子的电离作用也很重要 ;夜间进入极盖区后 ,电子密度则很低。夏季太阳辐射电离效应使f0 F2值比冬季增加 1- 1 .5MHz,而其日变化的最大值时间也提前了 1- 2hr。发生很大扰动时 ,极隙区和极光带的位置均向低纬方向移动。若中山站日间也处于极盖区内时 ,电子密度会大幅度下降 ,并常接收不到电离层回波的信号。在中等扰动环境下情况更加复杂。由于高纬电离层对流速度很高 ,离子 /中性分子间的碰撞复合系数就很大。热层中性大气全球经向环流对高纬电离层电子密度的增加无显著作用。磁暴期间中午从极隙区向南的等离子体对流对中山站f0 F2的增高也无明显影响。     

极区电离层与磁层-电离层耦合

本文利用欧洲空间局设在北极区的非相干散射雷达系统EISCAT的观测资料讨论磁层-电离层耦合。磁静日和磁暴期间的观测样本比较表明,磁层基本过程对极区电离层有重要影响。这不仅说明极区电离层可看作这些过程的“全景屏幕”,也表明在南、北极区(特别是磁共轭点)进行同时观测的重要意义。文中还对进一步的南极研究课题提出了一些建议。     

极尖纬度午后极光嘶声的极大发生率

极尖纬度午后区是一个异常等离子体过程区，已发现该区在低地磁扰动条件下，多种空间物理现象活动强度极大（相对邻区）：强的向上场向电流，向下低能电子流极大，向上离子通量极大，Ｆ层电子密度极大等等。导致该区异常的根本原因尚不清楚。本文利用南极点站（磁纬约７５°）的极光嘶声的电场强度进行统计分析，发现该区３１－３８ｋＨｚ波段极光嘶声的发生率极大。本文还分析了该区极光嘶声发生率与地磁活动指数Ａｐ的关系，结果表明，它们之间有明显的相关关系。     

基于South Pole站和McMurdo站的极区电离层闪烁统计特性

利用South Pole和Mc Murdo两站2013年12月至2014年11月期间的电离层相位闪烁数据,统计分析了两站电离层相位闪烁发生率的周日分布和季节分布。统计结果表明,两站的相位闪烁发生率在季节分布上,春秋季明显大于夏冬季;在周日分布上呈双峰结构。在磁中午附近和磁子夜后有较大的闪烁发生率。磁中午附近是因为极隙区的软电子沉降和电离层对流导致的电离层不均匀性,造成较强的无线电波闪烁;磁子夜附近闪烁增强可能是穿越极盖区的等离子体云破碎造成较大密度梯度导致。总体上说,Mc Murdo站的闪烁发生率高于South Pole站,这可能是因为它们所处的磁纬不同所致。     

天山天池山谷风的气候研究

本文讨论了天山天池山谷风的风向、风速、转换期、季节变化及对温湿度日变化的影响。     

On the stability of frictionally heated shear flows in the asthenosphere

Summary . Frictional heating in upper mantle shear flows may lead to localized thermal runaway and partial melting in the asthenosphere, but only as the result of a finite-amplitude disturbance. A rigorous two-dimensional stability analysis shows that asthenospheric shear flows are stable to small-amplitude perturbations whether such flows are supercritical (shear stress decreases with increasing plate velocity) or subcritical (shear stress increases with increasing plate velocity). Disturbances which maintain a shear stress larger than the critical value for sufficiently long will lead to runaway. The response of the asthenosphere to events which do not satisfy this criterion must be determined by a non-linear analysis. Reasonable models of flow in the asthenosphere could be driven to runaway, at a superexponential growth rate, by sudden increases in shear stress of less than 10 bar. Disturbances resulting from plate collisions may maintain large enough stresses for sufficiently long times to initiate runaways, while stress changes associated with large earthquakes probably occur too rapidly to do so.     

A study on the multi-component substrom current

A new technique of eigen mode analysis, Method of Natural Orthogonal Components (MNOC) is used to analyze the ionospheric equivalent current systems obtained on the basis of magnetic data at six meridian magnetometer chains in the northern hemisphere during March 17 19, 1978. The results show that the whole current pattern for any given instant consists of a few eigen modes with different intensities. The first eigen mode exhibits a two cell current construction, characterizing the large scale magnetospheric convection and directly driven process, while the second eigen mode shows a concentrated westward electrojet at midnight sector, characterizing the substorm current wedge and the loading unloading process. The first mode consistently exists whenever during quiet periods or at substorms, and its intensity increases from the beginning of the growth phase of substorms, then quickly intensifies in the expansion phase, followed by a gradual decrease in the recovery phase. On the other hand, the intensity of the second mode remains to be near zero during both quiet time and the growth phase of substorms. Its rapid enhancement occurs in the expansion phase. These characteristics in the current patterns and the intensity variations coincide with the defined physical processes of the directly driven and loading unloading components.     

Locating Convection in Landfalling Tropical Cyclones: A Gis-Based Analysis of Radar Reflectivities and Comparison to Lightning-Based Observations

Researchers have utilized radar reflectivity returns and lightning flashes separately and together to locate convection with tropical cyclones (TCs). Most studies utilizing both datasets have examined TCs over the ocean, while landfall observations have been limited to a few TCs. This study employs a GIS to delineate regions of high radar reflectivity values within 45 landfalling TCs. The percentage of convective regions contained within each quadrant placed relative to storm motion and deep-layer vertical wind shear is calculated. These percentages are then compared to those from previous studies of quadrant-based lightning flash locations. Results indicate that the GIS-based radar analysis may be identifying TC regions that are electrically active. Both the radar- and lightning-based analyses show that convection shifts from the right to the front of the storm as forward velocity increases. Convection is located left of the shear vector when storm motion is 45-135° counterclockwise from the shear vector, and downshear when shear-minus-motion angles are 315-45°. Additionally, storms that became extratropical within 72 hours of landfall had more convection forward of the circulation center and left of the shear vector, and may produce less lightning than the remaining TCs.