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1.
史生才 《紫金山天文台台刊》2003,(1)
为了研制亚毫米波射电天文用超导SIS(超导 -绝缘体 -超导 )接收机 ,我们重点开展了如下研究 ,1 )Nb超导SIS结在其能隙频率附近的量子混频特性 ,及其结合高能隙超导薄膜 (NbTiN)和高电导率金属薄膜 (Al)分布结阵在 780 - 950GHz频率区间的量子混频特性 ;2 )亚毫米波超导混频器嵌入阻抗的数值和实验表征 ;3)高电流密度小面积Nb超导SIS结的制备和特性表征 ;4)一个 60 0 - 72 0GHz超导SIS混频器的研制和特性表征。本文详细介绍了相关的数值分析和实验测量结果。 相似文献
2.
Randall D. Campbell 《Experimental Astronomy》2002,14(1):57-60
Keck's Long Wavelength Spectrometer (LWS), is the facility instrument used for imaging and spectroscopy in the wavelength
range of 3–28 μm at the Keck Observatory. LWS uses an 128 × 128 Si:As blocked impurity band (BIB) array manufactured by the
Boeing Corporation. This paper discusses the method used for optimizing the detector's operating parameters at a temperature
of 8.5 K and bias voltage of 1.2 V. A process for characterizing detective quantum efficiency of BIB detectors is also presented.
This revised version was published online in July 2006 with corrections to the Cover Date. 相似文献
3.
4.
太湖表面定振波的数值计算和最大熵谱分析 总被引:1,自引:0,他引:1
利用水动力学方程对太湖表面的定振波进行计算,算得定振波周期约为452min,另外,利用1992年8月29-31日在太湖西山观测到的水位资料,采用最大熵谱法,分析太湖表面的定振波,得周期值约为450min。计算和分析的周期值基本吻合,取熵谱分析结果得太湖表面的单节点定振波周期值为450min。 相似文献
5.
本文对北部湾三维潮波进行了数值研究,并将所得结果与现有观测资料作了比较。通过比较发现两者相当一致。文中还绘制了M_2和K_1分潮的同潮图,并对其作了讨论。可以断定,北部湾的日潮优势是由日潮共振所引起的。M_2和K_1分潮流的水平分布表明,强流区位于它们各自的蜕化无潮点附近。还讨论了分潮流的铅直结构,可以看出这种结构十分接近实际分潮流场的特征。 相似文献
6.
对含多资料的分潮波模型的超定问题进行探讨,建立一种有限差分—最小二乘方法,该方法使得岸边资料直接进入了计算方程,并保证岸界法向流速为零条件。通过对渤海的四大分潮的试算,证实本方法可行。 相似文献
7.
8.
Zuo Qihua Yang Zhengji .
Senior Engieer River Harbour Department Nanjing Hydraulic Research Institute Nanjing 《中国海洋工程》1996,(3)
- The variation of the amplitude of waves with varying incident angles when waves propagate through a typical approach channel is discussed by a numerical calculation method, the result of which shows that the influence of the channel on wave propagation is obvious. When the wave propagation direction is in coincidence with the channel axis, the wave amplitude ratio will decrease with the increase of propagation distance. When the incident angle is 15 - 30 , there appears an area of larger wave amplitude ratio on the side slope facing the waves, but at the another side, the wave amplitude ratio is generally small, indicating that the channel has a shielding effect. When waves propagate across the channel perpendicularly, the wave amplitude ratio can be calculated with the shallow water coefficient. 相似文献
9.
10.
At the circular Babi Island in the Flores tsunami (1992) and pear shaped island in the Okushiri event (1993), unexpectedly large tsunami run‐up heights in the lee of conic islands were observed. The flume and basin physical model studies were conducted in the Coastal Hydraulic Laboratory, Engineering Research and Development Center, U.S. Army Corps of Engineers to provide a better understanding of the physical phenomena and verify numerical models used in predicting tsunami wave run‐up on beaches, islands, and vertical walls. Reasonably accurate comparison of run‐up height of solitary waves on a circular island has been obtained between laboratory experimental results and two‐dimensional computation model results. In this study we apply three‐dimensional RANS model to simulate wave run‐up on conical island. In the run‐up computation we obtain that 3D calculations are in very good comparison with laboratory and 2D numerical results. A close examination of the three‐dimensional velocity distribution around conical island to compare with depth‐integrated model is performed. It is shown that the velocity distribution along the vertical coordinate is not uniform: and velocity field is weaker in the bottom layer and higher on the sea surface. The maximum difference (about 40%) appears at the time when solitary wave reached the circular island. 相似文献