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31.
以旋转椭球体面上某点为原点建立一个大地坐标单位活动坐标架. 通过平移, 使活动坐标架的原点与以椭球中心为原点的笛卡尔单位标架的原点相重合. 然后再通过两次标架旋转, 使活动坐标架与笛卡尔单位标架完全重合. 本文给出了使两个单位标架相重合的转换关系式, 以及该点位移在两个单位标架中的坐标转换式; 在此基础上, 考虑该点的位移及活动坐标架皆为该点大地坐标的函数, 经复杂推导, 分别给出了该点位移向量的微分在大地坐标系中的分量以及该点分别沿坐标曲线的弧微分表达式, 继而导出了该点的位移梯度矩阵; 最后推导出了椭球坐标系的应变张量与转动张量表达式, 并对转动张量的几何含义进行了较详细的解释, 且采用曲面理论对球面与椭球面的应变张量间的内在关系进行了讨论. 相似文献
32.
本文对北部湾内一个连续7d的海流观测站的资料进行旋转谱分析。结果表明,该海区潮流属于不正规全日潮,全日周期分量的谱能量与半日周期分量的谱能量的比值为1.7。全日周期分量的椭圆主轴方向为341°,且椭圆主轴方向较稳定。整个流场基本上受顺时针旋转流所控制。总的趋势,在低频段海流的北分量自谱能量远比东分量自谱大。东分量谱相对北分量有一个较短的时间滞后,且北分量与东分量相关性较好。分析结果与以往对测站所在海区观测的潮流准调和分析结果相吻合。 相似文献
33.
Time variations in the Earths gravity field at periods longer than 1 year, for degree-two spherical harmonics, C21, S21, and C20, are estimated from accurately measured Earth rotational variations. These are compared with predictions of atmospheric, oceanic, and hydrologic models, and with independent satellite laser ranging (SLR) results. There is remarkably good agreement between Earth rotation and model predictions of C21 and S21 over a 22-year period. After decadal signals are removed, Earth-rotation-derived interannual C20 variations are dominated by a strong oscillation of period about 5.6 years, probably due to uncertainties in wind and ocean current estimates. The model-predicted C20 agrees reasonably well with SLR observations during the 22-year period, with the exception of the recent anomaly since 1997/1998. 相似文献
34.
35.
月球目前的同步旋转轨道状态使得形成的撞击坑分布满足一定的不对称性.本文利用最新的LRO影像和地形数据,结合早期的Clementine影响数据,分析了月球辐射状撞击坑经度方向成坑率分布,结果表明所识别的辐射状撞击坑的年龄为0.9 Ga内,西-东半球方向存在明显不对称性,比值约为1.35~1.53;同时利用辐射状撞击坑模拟了0.9 Ga内的同步旋转轨道的平均状态,得到该时间内月球的向点-背点为70°W-110°E附近;最后利用撞击坑数据库资料对月球形成以来各地质世纪时间尺度内的撞击坑进行了成坑率分布分析,结论表明月球在大爆炸中后期间可能处于过近似的同步轨道旋转状态,但是与现在的轨道运行状态相反,月球在之后的地质时期内经历了翻转,其诱因可能是雨海和东方海盆地遭受的撞击.
相似文献36.
大气对地球自转参数(ERP)的高频激发 总被引:4,自引:0,他引:4
本文采用1983—1992年期间由空间大地测量技术观测和归算的地球自转参数(ERP)序列,以及由全球气象资料归算的大气角动量(AAM)序列,分析和研究了大气对地球自转参数的日长变化(LOD)和极移(x和y)在一个月时间尺度以内的高频激发作用,得到的主要结果如下:1大气对LOD分量高频潮汐的估计值存在着影响,但是,潮汐形变参数k/c随时间和频率的变化却是受非大气因素的扰动引起的.2.大气可以解释30天以下LOD非潮汐的大部分变化.3.极移分量30天以内的高频变化也主要由大气激发.x分量与大气的相关性要强于y分量,而且更为稳定,主要表现为平均时间尺度约为27天的波动,大气对这个波动的贡献可达70%. 相似文献
37.
38.
Ju. V. Glagolevsky 《Astrophysics》2005,48(2):194-207
Some difficulties in explaining the slow rotation of CP stars are discussed. The most likely hypotheses are (1) a loss of angular momentum involving a magnetic field during “pre-main sequence” evolution and (2) the slow rotation existed from the very start of the creation of these stars. The braking hypothesis is supported by only one property of CP stars— the lower the mass of the star is, the greater the difference between its average rotation velocity vsini and that of normal stars. On the other hand, there is another property— the lower the rotation speeds of CP stars are, the greater their fraction among normal stars. The latter property supports the hypothesis that the lower the initial rotation speed of a star is when it is created, the greater the probability will become chemically peculiar. This property is inherent in chemically peculiar stars both with and without a magnetic field. It is proposed that the cause of the slow rotation of CP stars must be sought in the very earliest phases of their formation, as should the cause of the separation into chemically peculiar magnetic, chemically peculiar nonmagnetic, and normal stars.__________Translated from Astrofizika, Vol. 48, No. 2, pp. 229–245 (May 2005). 相似文献
39.
由于空间大地观测数据传输耗时及处理过程复杂, 导致极移测量值的获取存在时延, 无法满足对高精度的极移预报值有重大需求的应用领域. 针对极移复杂的时变特性, 提出一种基于奇异谱分析(singular spectrum analysis, SSA)的预报方法. 首先用SSA分离提取极移时序中的高频组分与低频组分; 其次建立最小二乘(least square, LS)外推与自回归(AutoreGressive, AR)模型对极移高频和低频组分进行组合预报. 结果表明, SSA方法能够准确地分离和提取极移低频和高频组分, 对低频和高频组分组合预报可以显著改善极移的中长期(30--365d)预报精度, 与国际地球自转和参考系服务局(International Earth Rotation and Reference Systems Service, IERS)提供的A公报中的极移预报值相比, SSA方法对极移PMX分量(本初子午线方向)和PMY分量(西90$^\circ$子午线方向)的中长期预报精度改进最高分别可达45.97%和62.44%. 研究结果验证了SSA方法对极移中长期预报改进的有效性. 相似文献
40.
Periodic polar motions caused by ocean tides are predicted. In the Liouville equations for rotational motion the complete excitation functions for the ocean tides have to be used. This does not depend on the fact that hydrodynamical ocean tide models do not consider the centrifugal acceleration. The observable polar motion of the Celestial Ephemeris Pole CEP (more exactly: the terrestrial location of the CEP) is tabulated for the ten ocean tides M2, S2, N2, K1, O1, P1, M f, M f′, M m, Ssa. Typical amplitudes for the largest ocean tides are 0.4 milliarcseconds. This is within the reach of geodetic VLBI and SLR observations. 相似文献