机载激光测深中的波浪改正技术

基于我国新研制的机载激光测深系统基本配置，提出了3种可供选择的波浪改正计算方案(也称为深度值归算方案)，具体分析了3种方案的适用条件和应用范围，并从理论上对3种改正模型的计算精度进行了估算。     

DLT程序设计与应用

在近景摄影测量直接线性变换原理的基础上，加入附加条件建立附加有平行条件的直接线性变换函数模型，探讨了在解算过程中用数据探测法剔除粗差，用验后补偿的方法补偿系统误差的实现。鉴于非量测像机在近景摄影洲量中应用导致直接线性变换解法的重要性和实用性及数据量大、解算过程过于复杂的情况。用VC 编制了直接线性变换的解算程序，对其关键的方法和用法进行了说明。     

软土路基沉降与软土层厚度及填土高度的关系分析

本文就路基沉降观测资料进行深入分析,总结出路基沉降与软土层厚度及填土高度的关系和规律,并分析了原因,推导出计算路基沉降的公式,提出了判断填土速率快慢和填土高度变化大小的新方法。     

螺旋坐标下的因子分解合成炮叠前深度偏移

在合成炮叠前深度偏移的基础上，提出了一种高效的合成炮叠前深度偏移方法，即在螺旋坐标下用因子分解进行波场外推的混合法. 用因子分解进行波场外推分为因果过程和反因果过程两个显式求解过程. 这种螺旋坐标下的显式求解过程,提高了波场外推的效率. 根据相位编码原理,对多个射线参数的合成波场进行了编码叠加,基于射线参数实现了MPI并行计算,进一步提高了计算效率. 在推导了有关公式并进行定量分析之后,对Marmousi复杂模型进行了计算,并作了比较,结果表明本文方法具有精度高和速度快的特点,可用于实际资料的计算.     

地震勘探中的炸药震源药量理论与实验分析

炸药由于具有良好的脉冲特性及高能量的特点而作为地震勘探中的主要震源，就炸药本身来说，在地震勘探中药量、井深等参数的选取对激发能量和激发频率有很大的影响。为此，本文运用炸药爆炸理论，从炸药作功角度来加以论述，并通过理论和实验分析得出选取一个最佳的药量和井深激发，既能提高炸药作功能力，又能增强激发能量，从而激发强能量的高频震源子波，达到指导野外地震采集和节约经济成本的目的。     

大气气溶胶光学厚度的宽带消光遥感方法及其应用

该文发展了遥感气溶胶光学厚度的一个宽带消光遥感方法 ,它应用地面上太阳直射表探测的宽波段太阳直射信息反演 0 75 μm大气柱光学厚度。这方法的主要误差因子是气溶胶谱的不确定性。数值试验表明 ,气溶胶谱分布的误差所引起光学厚度解的误差一般小于 5 %。 1995年 1— 10月进行的 12 6 7组对比实验表明 ,由本方法探测的气溶胶光学厚度与光度计探测的气溶胶光学厚度的标准差为 10 5 % ,两者平均结果的偏差只有 0 7%。该文还应用这个方法 ,从气象台站辐射观测资料反演得到北京、沈阳等 10个地方 1980— 1994年间晴天气溶胶光学厚度资料 ,并分析其变化规律     

培矮64S冷灌繁种技术研究

通过对低温敏核不育系培矮６４Ｓ育性敏感期间冷水处理后温度场分布特征和自交结实率的资料分析，得出培矮６４Ｓ的灌水始期是冷灌后的见穗期往前推１８天，终止期为见穗期往前推３天，灌水深度前１０天为１５ｃｍ，，后５天为２０ｃｍ，，为“冷繁”技术在生产上应用提供了理论依据。     

翁牛特东部地区基底折射资料的二维反演

本文介绍了采用相遇观测系统中全部走时分支曲线双向同时二维反演拟合法。对翁牛特东部地区的三条剖面基底折射资料二维反演，文中展示了各条剖面的理论走时对比图，射线追踪图，二维速度结构分布图，一维速度柱状图以及理论地震图。     

地壳磁化强度模型和居里等温面

利用卫星观测的长波磁异常，用等效偶极源方法推导了中国地区的视磁化强度分布．因卫星的高度远大于磁性地壳的厚度，将视磁化强度转换成磁化强度的垂直积分，它代表地壳内磁性物质的区域变化，利用视磁化强度与地表热流相应关系，计算了中国的新疆和东部一些地区居里等温面的深度．新疆地区的居里面深度为35-50km，其分布形态与塔里木盆地和准噶尔盆地的地貌比较相似；中国东部一些地区居里面深度在20-40km之间，与一些作者用航磁等数据得到的居里深度十分接近．     

Lower-crustal rifting in the Rukwa Graben, East Africa

An M_w 5.9 earthquake occurred in the Lake Rukwa rift, Tanzania, on 1994 August 18, and was well recorded by 20 broad-band seismic stations at distances of 160 to 800 km and 21 broad-band stations at teleseismic distances. The regional and teleseismic waveforms have been used to investigate the source characteristics of the main shock, and also to locate aftershocks that occurred within three weeks of the main shock. Teleseismic body-wave modelling yields the following source parameters for the main shock: source depth of 25 ± 2 km, a normal fault orientation, with a horizontal tension axis striking NE-SW and an almost vertical pressure axis (Nodal Plane I: strike 126°–142°, dip 63°–66°, and rake 280°–290°; Nodal Plane II: strike 273°–289°, dip 28°–31°, and rake 235°–245°), a scalar moment of 4.1 times 10¹⁷ N m, and a 2 s impulsive source time function. Four of the largest aftershocks also nucleated at depths of 25 km, as deduced from regional sPmp–Pmp times. The nodal planes are broadly consistent with the orientation of both the Lupa and Ufipa faults, which bound the Rukwa rift to the northeast and southwest, respectively. The rupture radius of the main shock, assuming a circular fault, is estimated to be 4 km with a corresponding stress drop of 6.5 MPa. Published estimates of crustal thickness beneath the Rukwa rift indicate that the foci of the main shock and aftershocks lie at least 10 km above the Moho. The presence of lower-crustal seismicity beneath the Rukwa rift suggests that the pre-rift thermal structure of the rifted crust has not been strongly modified by the rifting, at least to depths of 25 km.