－1℃下多晶冰在振动荷载下的蠕变

应用人造多晶冰开展了正弦振动荷载和恒荷载压缩蠕变实验。振动应力的最大值为０．５０ＭＰａ，最小值为０．３４ＭＰａ，对时间的平均值为０．４２ＭＰａ，实验频率在１０￣（－２）—５Ｈｚ范围内变动。恒荷载实验的初始应力为０．４２ＭＰａ，实验温度一律为－１℃。当应变很小时（低于～０．１４％）样品在一个振动周期内发生的可恢复应变随应变的增加而增加。一个振动周期内可恢复应变的量级为１０￣（－４）。振动荷载下样品最小平均应变率为恒荷载实验结果的１．４倍。为获得最小平均应变率所需的应变与恒荷载实验所得结果相同。     

估算待发现铀矿床的矿床规模频率法

矿床规模频率法（ＤＳＦ）是“国家铀矿资源评价（ＮＵＲＥ）”项目中用于估算美国铀矿资源量方法的进一步归纳和总结。ＤＳＦ解决了ＮＵＲＥ项目中进行下述主观概率估算的难题：（１）有利于铀矿床产出的成矿有利区占研究区的比例（因子Ｆ）；（２）成矿有利区中单位面积岩石吨数（因子Ｔ）。由于几乎所有地质学家对因子Ｆ和Ｔ的量度都不熟悉，大多数工作者只能估算出成矿有利区可能产出的铀矿床的数目及它们的平均规模。ＤＳＦ把因子Ｆ和因子Ｔ合并为成矿有利区内待发现铀矿的单位面积岩石吨数因子（Ｆ＊Ｔ）。这样，地质学家所提供的因子Ｆ·Ｔ就是特定矿床规模分类中单位面积内待发现矿床的估算数目。矿床规模分类的数目及每类规模间距是以已知（控制）区内的矿床资料为基础的。与ＮＵＲＥ法相比，ＤＳＦ法在主观估算中涉及范围更广，并且更多地突出了勘探工作者的日常经验。利用ＤＳＦ法对华盛顿州和爱达荷州的时代新、富含有机质的在生铀矿及亚利桑那州的大峡谷和附近犹他们等地区的溶蚀滑塌角砾岩筒型铀矿进行了重新评价。     

硼酸盐矿物的振动光谱研究：Ⅰ：喇曼光谱特征

本文利用激光喇曼光谱研究了不同类型的硼酸盐矿物,讨论了它们的谱带特征及其归属。研究结果表明,具简单基团的喇曼光谱可以作出比较明确的归属,且与红外光谱结果一致,而同时具三、四配位硼的矿物,其配阴离子虽很复杂,各种谱带相互叠加,但仍可以对主要谱带作出初步的归属。     

对“关于电离层反射电波频率变化的问题”一文的意见

本刊第22卷第4期发表了龙咸灵教授等的“关于电离层反射电波频率变化的问题”一文,该文认为K.Davies给出的公式（见下节（1）式）不成立,高频多普勒频移数据不能反映出电波反射面运动的状况。本文中将证明文献[2,3]给出的公式在一定的条件下仍然是正确的,多普勒频移有时能反映反射面的运动。     

在时间域中的大倾角波动方程偏移

本文给出了在时间域中的大倾角波动方程偏移算法。计算了波散引起的偏移误差。用这个算法偏移合成和叠加地震资料,取得了好的效果。最后还给出了复杂断块地区野外地震资料偏移的例子。     

关于电离层反射电波频率变化的问题

一般认为高频无线电波经电离层反射后产生的多普勒频移效应可分为两部分:其中一部分只与反射面的状态有关,这部分称为微分效应;另外一部分与电波所经过的路径上介质的状态有关,这部分称为积分效应。本文分析高频无线电波在电离层中的反射过程,认为不存在微分效应,只存在积分效应,并用这结论分析了实验现象,讨论了用多普勒测量法研究电离层行进式扰动时存在的问题。     

二度体重、磁异常频谱与三度体重、磁异常频谱关系的理论问题

设F（x-ξ,y,z,η,ζ,α,…）为一在x方向无限薄的层的异常,若物体的异常可表示为: T（x,y）=integral from n=a to （a+2c）（F（x-ξ,y,z,η,ζ,α,…））dξ T（y）=integral from n=-∞ to ∞（F（x-ξ,y,z,η,ζ,α,…））dξ 则有 式中T（v）和T（u,v）分别为T（y）和T（x,y）的频谱,2c是物体在x方向的宽度,（x,y,z）和（ξ,η,ζ）分别为观测点和物体上任一点的坐标。 如果2c=dξ,则物体即为薄层本身;如果2c=dξ,薄层的面积无限缩小,则物体即为一质点;如果2c=dξ,薄层只有长度而无宽度,则物体即为一曲线。 对于形状复杂的物体,可以将物体分成若干简单而又符合所述条件的物体元,而有式中2c_m为第m个物体元在x方向的宽度,T_m（v）为第m个物体元当其沿x方向的长度为无限长时的异常的频谱。     

某些含水矿物的核磁共振谱

自1964年E．M．帕塞尔(Purcell)、R．V．庞德(Pound)、F．布洛赫(Bloch)、W W．亨森(Hunsen)等分别发现核磁共振现象到今天只有30年的历史，但目前核磁共振对研究物质结构已成为不可缺少的重要手段。尤其是近年使用电子计算机的脉冲-福里叶变换技术迅速发展，核磁共振法测定的原子核种类大为增加，而弛豫时间的测量也变得比较容易，从而大大提高了核磁共振法解决物性问题的重要性和有效性。     

大磁暴后我国温度的变化

本文应用1955年英国格林威治观象台出版的大磁暴資料,研究了1909-1952年时期內历次大磁暴前后我国九站逐日溫度变化的情况。文中用重迭时序分析法,对大磁暴后90天内我国九站逐日溫度正距平百分率及平均溫度距平进行了計算,結果見图1。同样,对大磁暴前30天的計算結果,見图2。从而发現,在大磁暴后第10,16,24,44,75-77天附近,我国出現几次显著的溫度增暖期;而且在大磁暴前后,我国的溫度变动表現出27天太阳自轉周期性的振动。在大磁暴出現日期和其后第45天与第75天,亚欧地区自然天气周期的环流类型表現出清楚的韵律振动,因此认为天气过程的韵律振动当与太阳发射强烈粒子流輻射的活动区及其自轉周期发生密切关联。此外,本文还研究了某些小磁暴之后30天內,我国八站溫度的变动（图3）,发現在其后第13天附近出現显著的降溫。     

基于双频磁共振的未知拉莫尔频率地下水探测方法

在利用地面磁共振方法进行地下水探测时,要求发射频率与拉莫尔（Larmor）频率相同.由于地磁场的不均匀性和噪声干扰,实际测量时无法获得准确的Larmor频率,导致发生偏共振现象.如果假设磁共振或频率偏量未知时,反演得到的含水量和弛豫时间（T₂^*）将存在较大误差.为了解决未知Larmor频率情况下的准确探测问题,本文在频率环测量方案的基础上提出了双频磁共振探测方法,即只需知道Larmor频率的范围区间,通过区间外的两个频率进行偏共振激发,利用频率差值的一半作为频率偏量计算核函数,即可消除未知Larmor频率的影响.通过仿真实验,证明了在电阻率大于100 Ωm时,双频磁共振和偏共振的核函数偏差较小.对于双层含水层模型,双频磁共振和偏共振的信号偏差小于3 nV,因此得到双频磁共振信号可以用偏共振核函数进行反演.通过对假设磁共振、假设偏共振和双频磁共振反演结果的对比,可以得到在未知频率偏量和设定频率偏量改变时,双频磁共振均能得到准确的反演结果.但是,当环境噪声增加和电阻率降低时,反演结果的准确度降低.最后,通过长春市烧锅镇采集数据的反演结果与已知钻探资料进行对比,验证了双频磁共振探测方法的有效性和准确性.