拟合推估新用——新逼近模式

作为拟合推估的新用之一，提出一种带有随机量的新逼近模式，将拟合推估的通行算法，去短取长，藉以推得良好的插值。     

圆弧形凹陷地形表面覆盖层对入射平面SV波的影响

利用Fourier Bessel级数展开法，给出了表面具有覆盖层的圆弧形凹陷地形对入射平面SV波散射问题的一个解析解，并利用该解分析了不同深宽比凹陷地形表面覆盖层刚度和厚度对入射SV波的影响．结果表明，凹陷地形表面覆盖层的存在，即使厚度很薄，也会显著增加对入射SV波的放大作用，该放大作用可达到单一凹陷地形的2.5倍以上．覆盖层刚度和厚度的变化对入射平面SV波也具有很大影响．      

宁夏南部地区地震活动特征

研究了宁夏南部地区（35°20＇～37°40＇N，104°30＇～106°30＇E）小震综合机制解的变化特征．发现在中强地震前，该地区小震综合机制解的P轴方位偏离平均值，向E或SE偏转，其仰角有增大的趋势，同时小震纵波（Pn和Pg）初动符号一致．6次中强地震的震源机制解表明，该地区P轴方位与主压应力方向基本一致，因此该地区发生破坏性地震的可能性不大．近几年来的地震活动图像显示，该地区的地震活动有向中卫、中宁和同心地区集中的迹象．     

天津及邻区1999～2000年地震震源机制研究

文中使用的是天津市、河北省地震台的 P,Pn波初动方向资料 ,研究了 1 999～ 2 0 0 0年发生在天津及邻区的 4个地震的震源机制。其中 1 999年 8月 1 1日河北省大城县 ML 3.1地震发生在大城断裂上 ,震源机制解的节面 (走向 2 0 8°,倾角 54°,滑动角 1 2°)与大城断裂的走向一致。2 0 0 0年 1月 2 6日蓟县 ML 3.3地震发生在蓟县 -邦均断裂上 ,震源机制解的节面 (走向 2 85°,倾角 77°,滑动角 1 38°)与蓟县 -邦均断裂的走向一致。表明这两个断层在活动 ,这两个地震发生在多年来 (有感 )地震不多的地区 ,并且是发生在首都圈中部 ,应该引起注意     

盆地超压层段非幕式突破期的地热场模型数值解法

盆地超压层段的地热场模拟对超压成因研究及油气生成，排放机理分析有重要意义，但求解超压层段的热传递方程的数值解法至今仍没有被很好地解决，问题的关键在于确定超压流体速度场，由于超压流体发生幕式突破之前的排出速率极低，其速度场v=vxi vzk近似满足条件Эux/Эx Эuz/Эz＝0，可将其近似地视为稳定的不可压缩的无源流体，利用这一条件及相应的边界压力条件，可使整个计算过程得到简化，在此基础上所建立的地热场模型有限元数值解法和模拟软件，能够实现对含油气盆地在幕式突破之前的超压层段地热场进行动态模拟。     

边界条件对土层粘弹性地震反应的影响

边界条件是土层粘弹性地震反应必须考虑的问题。对于地表面，一般作为自由边界，而对于地下深处基岩面，边界条件有两种处理方法：一是静止边界，二是非静止边界的。首先给出了在时间域内单层地基一维土层粘弹性地震反应封闭解析解，然后从理论上分析边界条件对土层粘弹性地震反应的影响，认为采用静止边界进行土层地震反应计算得到的地震动加速度时程符合天然地震记录形式，而采用非静止边界进行土层地震反应计算得到的地震动加速度时程初始阶段出现较大幅度的振荡现象，随着土层厚度增加，这种振荡现象逐渐减弱直至消失。当土层阻尼较小或剪切波速增长时，振荡现象加剧；当土层阻尼比较大或剪切波速减小时，振荡现象减弱。此外，采用非静止边界进行土层地震反应计算，表现出随着土层厚度的增加，土层对基岩输入地震动的放大作用逐步转化为吸收作用。     

块状硫化物矿石中硫化物的压溶和增生及成矿意义——以加拿大西部矿床为例

加拿大西部块状硫化物矿石普遍地发生过硫化物的压溶和增生。增生作用根据增生体的成分可以分为同质增生和异质增生，根据动力环境可以分为静态增生和动态增生。三晶嵌接结构可以是静态增生的产物。压溶和增生是块状硫化物矿床成岩和变质过程中的重要作用。脉石矿物的压溶可使原生矿石就地加富，硫化物的压溶可使成矿物质发生再活化。增生可促进矿质沉淀。富含硫化物的地层之所以能成为地球化学障而有利于后期热液叠加和层控矿床的形成，硫化物晶芽的增生是一种重要机制。     

南和沟铜矿床地质特征及成矿地质条件分析

研究表明南和沟铜矿床受剥离断层和变质热液两重成矿作用控制，具有多因成矿特征。     

Zinc-rich Pyrite from the TAG Active Mound, the TAG Hydrotherma Field, Mid-Atlantic Ridge

Abstract: Pyrite rich in Zn, up to 3.1 wt%, was found in the TAG active mound of the TAG hydrothermal field, the slow-spreading Mid-Atlantic Ridge at 26°08'N and 44°49'W. The Zn-rich pyrite is characterized by an optical homogeneity, a homogeneous distribution of Zn in the back-scattered electron images, both at a magnification of about 500, a negative correlation between Fe and Zn contents of the pyrite and a rather small unit cell edge (a₀ = 5.4117 ± 0.0008Å), strongly indicating that the detected Zn is present in the pyrite in solid solution. Such Zn concentrations are observed exclusively in dendritic pyrite, suggesting that the Znrich pyrite grew from hydrothermal fluids of a high degree of supersaturation due to quenching on the seafloor.     

Electric conductivity of Fe2SiO4–Fe3O4 spinel solid solutions

 The spinel solid solution was found to exist in the whole range between Fe₃O₄ and γ-Fe₂SiO₄ at over 10 GPa. The resistivity of Fe_{3− x} Si _x O₄ (0.0<x<0.288) was measured in the temperature range of 80∼300 K by the AC impedance method. Electron hopping between Fe³⁺ and Fe²⁺ in the octahedral site of iron-rich phases gives a large electric conductivity at room temperature. The activation energy of the electron hopping becomes larger with increasing γ-Fe₂SiO₄ component. A nonlinear change in electric conductivity is not simply caused by the statistical probability of Fe³⁺–Fe²⁺ electron hopping with increasing the total Si content. This is probably because a large number of Si⁴⁺ ions occupies the octahedral site and the adjacent Fe²⁺ keeping the local electric neutrality around Si⁴⁺ makes a cluster, which generates a local deformation by Si substitution. The temperature dependence of the conductivity of solid solutions indicates the Verwey transition temperature, which decreases from 124(±2) K at x=0 (Fe₃O₄) to 102(±5) K at x=0.288, and the electric conductivity gap at the transition temperature decreases with Si⁴⁺ substitution. Received: 15 March 2000 / Accepted: 4 September 2000