关于Bretschneider风浪频谱的注记

依据作者提出的海浪能量外观分布，即外频谱的概念，重新推导了Ｂｒｅｔｓｃｈｎｅｉｄｅｒ风浪谱，极大地简化了Ｂｒｅｔｓｃｈｎｅｉｄｅｒ原来的推演过程，并对谱的系数予以订正，将订正后的Ｂｒｅｔｓｃｈｎｅｉｄｅｒ和Ｍｏｓｃｏｗｉｔｚ谱进行了比较，结果表明，两种风浪频谱在数学表述上是完全等价的。     

三参量的风浪频谱

本文基于风浪由单色波发展为充分成长状态的物理背景,阐明了一种描述谱形变化的谱宽度参量,进而确立了三参量风浪频谱的理论形式。在传统谱形的基础上,通过谱宽度参量的引入而建立了随成长状态变化的形式更为普遍的风浪频谱,在此频谱中不仅包括Neumann谱、P-M谱、JONSWAP谱、Wallops谱等重要的风浪频谱,而且还在谱的高频部分比例于频率的-4次方的假定下,导出另外一种风浪频谱。同时本文还为构造新谱提供了一种方法。     

判别分析在海浪分类中的应用

本文将判别分析应用于海浪,目的在于分辨它是风浪或是涌浪。以深水波和浅水波的较广泛数据建立相应的判别函数。就所检验的例子而言,所提函数给出的结果与实际海浪的符合较现有判据的为好。     

利用风要素计算港湾沿岸输沙率的一个数学模式

本文利用风浪要素计算方法,依波能流守恒法则,建立了一个由风要素计算港湾沿岸输沙率的数学模式Ql=1.906×10-8g-0.97F1.03u2.94cos1.2α0sinα0(m3/s).这模式对于缺乏测波资料的风速较小,水深较大(gd/u2)的海湾、湖泊等环境的沿岸输沙率求算具有实用价值.与现有主要几种计算沿岸输沙率的数模和方法进行计算比对,本文模式的计算结果有较好可信性与准确性.     

分段多项式风浪频谱

本文分两段、三段、四段给出多项式形式的风浪频谱，它们满足下述条件：分段处谱值及斜率均连续；谱峰位于给定点（ωｏ，ｐ）；谱矩与有效波高Ｈ，平均周期Ｔ之间满足关系式Ｈ＝４．０√ｍ０，Ｔ＝２π（ｍ０／ｍ１）或Ｔ＝２π√ｍ０／ｍ２。多项式谱的指数和分段点均是可变的，因而谱形可在较大范围内调整，以便拟合实测谱和各种不同形式的谱。文中给出用四段多项式谱拟合ＪＮＳＷＡＰ谱的实例。     

涡旋水流式网箱清洗设备的设计与实验

解决网箱养殖过程中网衣的清洗问题,设计涡旋式网箱清洗设备。应用伯努力方程和动量定理,对设备的水动力学参数进行了计算,通过公式推导和计算机程序模拟,设计出动力圆盘的结构参数及最佳喷水孔尺寸。通过水池模型试验,研究设备的水动力性能,制造出生产样机,并进行了海上清洗实验。结果显示,对藻类及其它附着物清洗效果良好,但对牡蛎及紫贻贝的清洗效果较差,可通过缩短清洗周期或采用其它方法来解决。     

1988-2002年黄海和渤海风浪后报

本文对黄海和渤海风浪开展长期后报实验,时间范围覆盖1988至2002年,并分析相应的区域波候特征。首先,模式输出的月平均有效波高和卫星数据比对一致。其次,我们讨论了气候态月平均有效波高和平均波周期的时空分布特征。有效波高和平均波周期的气候态空间分布都呈现出西北-东南、或由近岸向深水区增加的趋势,这种空间的分布特征和局地的风强迫和水深密切相关。同时,海浪参数的季节变化也较显著。进一步,我们统计分析了风场和有效波高的极值,给出并揭示了黄海和渤海多年一遇有效波高的空间结构,并讨论了有效波高极值和风强迫极值之间的联系。     

时讯

唤醒沉睡太平洋举世瞩目的中国首次环球科考经历了140多天的风浪后,完成了环球科考重要阶段的考察项目。这是我国历史上首次横跨太平洋、大西洋、印度洋的环球科学考察。8月22日,国家海洋局第二海洋研究所通过传真向“大洋一号”科考船上的全体科学家发出了祝贺信,祝贺他们经历140多天海上风浪的洗礼,战胜了台风带来的     

离岸沙坝-潟湖海岸拦门沙航道回淤——以渤海湾曹妃甸海域老龙沟拦门沙为例

渤海湾曹妃甸老龙沟海区属于典型的离岸沙坝-潟湖海岸体系,口门处发育有拦门沙。采用实测资料分析和二维波流泥沙数学模型计算研究了拦门沙成因及其开挖后的回淤情况。研究表明,涨落潮流路不一致、落潮流扩散是老龙沟拦门沙形成的主要原因。针对该海区波浪、潮流、泥沙及海床演变特点,进行了2006年、2007年大小潮潮流泥沙的验证及2008年8~12月试挖槽回淤的验证,在此基础上,预测了拦门沙航道正常情况下的泥沙回淤和大风天骤淤。试挖槽监测资料分析及数学模型计算表明,风浪掀沙是影响老龙沟拦门沙回淤的重要因素。     

混合浪中长波对短波的位相调制

为研究长波对短波尤其是风浪高频成分的调制,在实验室风浪水槽中产生混合浪,分析风浪受规则长波的调制。采用本征模态方法分解出不同尺度的风浪模态,计算各模态位移平方关于长波位相的平均。结果表明,风浪主要波、小尺度波和介于二者之间的中等尺度波,其能量沿长波位相的分布具有不同特征:风浪主要波的能量随长波波陡增加而减少,其分布与长波同相且关于长波波谷对称;中等尺度波的能量则随长波波陡增加而增加,在长波波峰迎风面略高于背风面;小尺度风浪的能量随着风速和长波波陡的增加而增加,随着风区长度的增加而减少,在长波波峰迎风面明显高于背风面。