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From geometry to dynamics of microstructure: using boundary lengths to quantify boundary misorientations and anisotropy 总被引:1,自引:0,他引:1
John Wheeler Z. Jiang D. J. Prior J. Tullis M. R. Drury P. W. Trimby 《Tectonophysics》2003,376(1-2):19-35
The microstructure of a quartzite experimentally deformed and partially recrystallised at 900 °C, 1.2 GPa confining pressure and strain rate 10−6/s was investigated using orientation contrast and electron backscatter diffraction (EBSD). Boundaries between misoriented domains (grains or subgrains) were determined by image analysis of orientation contrast images. In each domain, EBSD measurements gave the complete quartz lattice orientation and enabled calculation of misorientation angles across every domain boundary. Results are analysed in terms of the boundary density, which for any range of misorientations is the boundary length for that range divided by image area. This allows a more direct comparison of misorientation statistics between different parts of a sample than does a treatment in terms of boundary number.The strain in the quartzite sample is heterogeneous. A 100×150 μm low-strain partially recrystallised subarea C was compared with a high-strain completely recrystallised subarea E. The density of high-angle (>10°) boundaries in E is roughly double that in C, reflecting the greater degree of recrystallisation. Low-angle boundaries in C and E are produced by subgrain rotation. In the low-angle range 0–10° boundary densities in both C and E show an exponential decrease with increasing misorientation. The densities scale with exp(−θ/λ) where λ is approximately 2° in C and 1° in E; in other words, E has a comparative dearth of boundaries in the 8–10° range. We explain this dearth in terms of mobile high-angle boundaries sweeping through and consuming low-angle boundaries as the latter increase misorientation through time. In E, the density of high-angle boundaries is larger than in C, so this sweeping would have been more efficient and could explain the relative paucity of 8–10° boundaries.The boundary density can be generalised to a directional property that gives the degree of anisotropy of the boundary network and its preferred orientation. Despite the imposed strain, the analysed samples show that boundaries are not, on average, strongly aligned. This is a function of the strong sinuosity of high-angle boundaries, caused by grain boundary migration. Low-angle boundaries might be expected, on average, to be aligned in relation to imposed strain but this is not found.Boundary densities and their generalisation in terms of directional properties provide objective measures of microstructure. In this study the patterns they show are interpreted in terms of combined subgrain rotation and migration recrystallisation, but it may be that other microstructural processes give distinctive patterns when analysed in this fashion. 相似文献
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提出了在异构系统实现负载平衡的区域分解算法和实现负载平衡的计算方法,利用它的负反馈性质解决了异构系统处理机计算速度测量误差造成的负载测量不准问题,并对处理机速度变化,速度测量误差、处理机数量、网格点计算量的分布等因素的影响进行了计算,结果表明本方法具有很强的平衡负载能力和较强的适应性;根据计算结果提出了解决模式网格点计算量不易测量问题的解决方案,并用扩散方程和模拟物理过程进行试验,试验表明这种方法是可行的,平衡负载的效果十分显著。 相似文献
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顾及地块时空特点的地籍数据组织及查询 总被引:2,自引:0,他引:2
通过分析地块变更的时空变化过程,总结出具有父子关系的时态地块的空间相交性和时间相接性特点,归纳出查询这种关系的约束条件。利用扩展时空复合模型和元组时区标记,借助于变更地块的约束条件,设计出查询变更地块的时态链算法。 相似文献
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楚雄盆地处于中国云南省中部,位于扬子板块西南缘,南西界以红河断裂为界与哀牢山造山带相连,北西界为程海断裂,东边为绿汁江断裂。盆地基底包括结晶基底和褶皱基底双重结构。盆地内发育了中三叠世以后的沉积盖层,西部中三叠世和晚三叠世早、中期为海相沉积,晚期为海陆交互相和陆相沉积;盆地东部为陆相沉积。侏罗—白垩纪整个盆地为巨厚的陆相沉积。楚雄盆地的构造格架分为4个带:(1)哀牢山造山带;(2)褶皱逆冲带;(3)中部沉降带;(4)东部隆起带。盆地形成与演化分为六个阶段:(1)被动大陆边缘沉降阶段;(2)拉张热隆起边缘——裂谷盆地阶段;(3)沟-弧-盆系阶段;(4)残洋-周缘前陆盆地阶段;(5)走滑-拉张盆地阶段;(6)走滑-挤压-改造阶段。楚雄盆地的形成与演化体现了盆地动力学性质转化和复合,在多种动力系统作用下或经过多旋回构造阶段产生了复式盆地 相似文献