强质子耀斑活动区的形态和旋转特征

本研究结果表明，同一黑子群在日面期间的顺或反时针方向的旋转运动会先后并存。质子耀斑前１～２天，黑子群的旋转角速度达到极大，耀斑后，磁绳的松弛，黑子群可能会反向转转，强的剪切过程和质子耀斑可能会再度出现，强质子耀斑活动区的共同特征是：（１）形态为单个团状结构δ型黑子，即众多异极性本影核紧锁在同一黑子半影中，（２）黑子面积〉１０００×１０＾－６半球面积，日面跨度〉１０°；（３）黑子群有快速的旋转活动     

检验行星潮汐对太阳耀斑的影响

第１９太阳周内６．５年中的１１１９个≥２＾－级太阳耀斑，相对于木星和金星的日面经度观测分布为Ｐｊ（Ｌ）和Ｐｖ（Ｌ）。五种理论分布假设为：（１）均匀随机分布；（２）均匀随机＋横向潮汐力分布；（３）均匀随机＋竖向潮汐力分布；（４）均匀随机＋潮汐力模量分布；（５）均匀随机＋横向潮汐力和竖向潮汐力分布。观测和理论分布的χ＾２拟合优度检验表明：在较严格的显性水平上（α〈０．０１），五种理论分布假设都能接受     

强质子耀斑活动区的形态和旋转特征

本文研究结果表明：同一黑子群在日面期间的顺或反时针方向的旋转运动会先后并存．质子耀斑前1～2无，黑子群的旋转角速度达到极大．耀斑后，磁绳的松弛，黑子群可能会反向旋转，强的剪切过程和质子耀斑可能会再度出现．强质子耀斑活动区的共同特征是：（1）形态为单个团状结构δ型黑子，即众多异极性本影核紧锁在同一黑子半影中；（2）黑子面积＞1000×10－6半球面积，日面跨度＞10°；（3）黑子群都有快速的旋转运动．这类活动区，如果在日面西部活动性明显地增强，那么这个活动区在未来转到日面边缘及其背后、或再次从日面东边缘转出时，定能再次爆发耀斑和伴随较强质子事件。     

解决太阳横向磁场方向测定中180°不确定性的一个方法

本文提出了一种解决太阳横向磁场方向测定中１８０°不确定性的方法。该方法首先将Ｇａｒｙ等提出的方法定量化，客观地确定每一点的横场方向；然后由独立的Ｈ＿α观测或磁场演化历史，分析和确定磁力线的拓扑联接性，对客观确定的横场方向做经验修正。对活动区的应用表明，该方法是一个可供选择的解决横场方向不确定性的有效方法。     

3厘米波段太阳射电爆发中粗细结构的特征

本文扼要介绍南京大学天文系３厘米波段在１９８９￣１９９２年间观测射电精细结构的结果，指出该波段存在三种类型的精细结构，并简要讨论它们可能的产生机制。     

AR5395及AR6659的贮能释能周期性

本文分析了了AR5395和AR6659的X射线耀斑活动周期性，耀斑强度周期的存在表明活动区的能量积累和释放过程具有可重复性，包括贮存的能量大小也具可重复性，计算得出AR5395的耀风强度周期为24．49小时，而AR6659的周期为57．39小时，耀斑指数按周期的分布证明在一个贮能周期中活动区贮存的能量大致相同，周期内的平均耀斑指数代表能量积累效率，AR6659较之AR5395有较长的能量积累周期和较高的能量积累效率．此外，本文还讨论了耀斑事件出现的周期．这种周期的长短代表活动区磁结构对于耀斑出现的稳定程度，并且，当活动区处于较高能量状态（即相对势场状态的偏离较大）时，出现耀斑不稳定性的可能性增加。     

绝热非径向太阳振动的数值计算方法

本文采用改进后的平行Shooting方法，即连续正交归一化方法，通过增加系统的秩和把微分方程从线性变成非线性的方法，使得病态方程变成非病态方程，克服了平行Shooting方法（不连续正交归一化方法）的主要困难：一是选择径向网格点数目的问题，如果被检验振动模的径向节点数大或小，所需要的网格点数则多或少；二是在远离阈值的时候，尚未有合适的方法提高计算精度的问题．数值计算出了标准太阳模型的绝热非径向太阳振动的理论本征频率谱．从数值计算的结果发现改进后的平行Shooting方法比线性化的Henyey方法和平行Shooting方法收敛性更好且精度更高．其误差可以达到1％的精度．     

太阳运动Ⅳ型射电爆发的相干辐射模型

为解释太阳运动Ⅳ型射电爆发的相干辐射机制提出一个理论模型.从耀斑中产生的高能电子,可以被扩展上升的太阳磁流管俘获.在磁流管顶部,这些高能电子的速度分布形成为类束流速度分布,激发柬流等离子体的不稳定性,并且主要直接放大O模电磁波.不稳定性增长率敏锐地依赖了日冕等离子体参数fpe/fce和射束温度Tb,这能定性解释在太阳运动Ⅳ型射电爆发中观测到的高亮温度和高偏振度,以及宽频谱的特性.     

云南天文台太阳光学研究进展

总结和综述了云南天文台２０年来在太阳光学仪器研制和改造，太阳活动现象观测研究，太阳活动预报和国际交换合作方面的成果和进展。