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431.
432.
结合中平能化集团某矿大口径输冰井的工程实践,总结了大口径输冰井的施工技术。从设备机具的选择,先导孔及扩孔钻具组合,采用先导孔、分级扩孔和水泥固井方法等方面阐述了大口径输冰井钻井施工中的相关技术措施以及研制的新型保温套管和采用割孔穿杠提吊加浮力塞的下套管方法。 相似文献
433.
西藏甲玛铜多金属矿床存在明显的岩浆混合作用,对其研究有助于探测地球的深部过程。本文以构造-岩浆事件理论为依据,根据花岗岩类构造组合特征和成因建立了甲玛矿床所在的冈底斯成矿带的构造-岩浆演化序列,阐述了岩浆混合作用发生的直接原因为岩浆底侵作用,论证了混合岩浆的起源机制(源区继承性),可能为约40%的基性端元(镁铁质岩浆)与约60%酸性端元(花岗闪长质岩浆)在15 Ma左右于源区预混合和就位过程中发生的以机械混合为主的再次混合作用;得出了甲玛矿床成矿流体中的金属元素和S主要来源于岩浆混合作用的幔源铁镁质岩浆,暗示岩浆混合对成矿具有贡献。 相似文献
434.
冷泉活动区气泡羽状流数值模拟的进一步研究 总被引:1,自引:1,他引:0
以南海气泡羽状流赋存特征为参考,本文继续研究冷泉活动区气泡羽状流的地震响应。为使羽状流建模方案更合理,根据水中气泡在上升过程时其半径的变化情况,修改原建模方案,重新建立了羽状流水体模型。通过正演模拟得到了羽状流炮集地震记录,单炮记录上显示出明显的散射波场特征和模型的周期特点。通过叠前深度偏移处理炮集地震记录,得到边界收敛效果较好的成像剖面,且成像精度较高。以上研究又一次奠定了羽状流地震响应进一步研究的基础,也逐步探索出更适合羽状流地震资料的处理方法,为识别羽状流提供了理论指导。 相似文献
435.
满洲里南部中生代花岗岩的锆石U--Pb年龄及Hf同位素特征 总被引:4,自引:0,他引:4
满洲里南部地区花岗岩主要由碱长花岗岩、正长花岗岩、二长花岗岩及花岗斑岩组成。采用LA--ICP--MS技术,对满洲里南部花岗岩进行的锆石U--Pb年龄测定表明,该区中生代花岗岩浆活动分为3期:中—晚三叠世(208~239 Ma)、早侏罗世(179~185 Ma)和晚侏罗世—早白垩世(137~151 Ma),与整个大兴安岭中生代花岗岩的年代学格架基本一致,与东部的张广才岭—小兴安岭地区中生代岩浆活动时代也可以对比。锆石LA--MC--ICP--MS Hf同位素研究显示,本区中生代花岗岩的锆石εHf(t)多数为+0.7~+9.5,二阶段模式年龄为0.6~1.2 Ga,表明花岗岩浆主要源于中—新元古代增生的地壳物质。结合额尔古纳地块其他花岗岩的锆石Hf同位素资料,认为额尔古纳地块在中—新元古代时期曾发生一次重要的地壳增生事件,与兴安地块的地壳增生时间为新元古代—显生宙的特点不同。 相似文献
436.
437.
辽河坳陷天然气汞含量特征简析 总被引:2,自引:0,他引:2
辽河坳陷为新生代裂谷盆地的部分,坳陷内发育多期的岩浆活动,并形成了多套气源岩层,煤系地层普遍存在.按照天然气中汞的成因假说,该坳陷天然气汞含量可能很高,但检测数据显示,该坳陷天然气汞含量普遍较低.为了解释这一现象,笔者在室内开展了煤粉热释汞模拟实验,实验表明煤粉吸汞和释汞的平衡温度点在110℃左右,此温度对应的气源岩成熟度R0大体为0.63%.虽然东部凹陷煤系地层相对发育,但由于成熟度较低(R0普遍小于0.6%),凹陷内天然气汞含量不高.西部凹陷虽以油型气为主,但在中生代煤层分布的地区也发现了大量的混合气,由于天然气成熟度相对较高,从而显示出一定的天然气汞含量特征.大量研究表明.气源岩所经历的地层温度是决定天然气汞含量高低的根本因素,辽河坳陷高含汞天然气最有可能出现在西部凹陷的清水洼陷、海南洼陷,东部凹陷的界沟洼陷、盖州滩洼陷,以及大明屯凹陷的荣胜堡洼陷的深层(>3000 m). 相似文献
438.
2009年阿克苏河枯水年水文特征及其对塔里木河干流生态环境的影响 总被引:3,自引:2,他引:1
塔里木河流域2009年4—8月0℃层高度平均为4290 gpm,较12 a平均值偏低52 gpm,偏低幅度位居近19 a(1991—2009年)同期第5位.而夏季(6—8月)4站平均高度偏低129 gpm,偏低幅度位居近19 a(1991—2009年)同期第1位.2009年阿克苏河流域年径流量69.28×108m3为偏枯水年;经两支流灌区后,阿克苏河西大桥站年径流量为52.34×108m3,为枯水年.由于塔里木河阿拉尔站以上阿克苏河、叶尔羌河、和田河三条源流2009年入塔里木河水量仅为12.01×108m3,使阿拉尔站年径流量仅为14.08×108m3,为历史最小值,属特枯水年.新渠满站年径流量仅为8.374×108m3,为历史最小值,属特枯水年,并于6月1日—7月22日河道断流52 d,该站至台特玛湖河道断流长达1 100km,占塔里木河干流总长1 321 km的83%,这在历史上是罕见的. 相似文献
439.
Basic mathematical model for the normal black smoker system and the hydrothermal megaplume formation
A tube model to simulate the normal black smoker system has been built, where the Darcy flow equation, the Ergun equation and the turbulent pipe flow equation are used respectively to describe the dynamic process of different key areas in the hydrothermal circulation system. At the same time, a convection-diffuse Equation for the temperature field is used for describe the exchange of thermal energy and the law of temperature variation. Combining the above facts and using efficient mathematical algorithms and programming with the MatLab programming language, the variation curves of temperature, pressure and mass flow rate are determined, while also the dynamic heat equilibrium and pressure equilibrium within the black smoker system are analyzed. On the basis of the model of the normal black smoker system, a megaplume formation model is further built. For instance, the hydrothermal venting plume on the Juan de Fuca Ridge has been simulated and the simulation results are fairly consistent with Baker's imputed data in 1986. On the basis of the above productive simulation, a series of factors for megaplume formation and the effectiveness of the main parameters of the periodicity of the megaplume formation, temperature and the maximum mass flow rate are systematically discussed. Main conclusions are as follows: The normal black smoker system can evolve into a megaplum eruption. In fact, the passageway of the hydrothermal discharge is blocked by the hydrothermal sediments during the black smoker period, which leads to a hydrothermal fluid accumulation, rise of temperature and increase of buoyancy pressure under the seabed. After a period of 2~3 a, the megaplume hydrothermal eruption will occur when the increasing buoyancy pressure is high enough to crack the blockage (cap).Meanwhile, the temperature of the heat source must exceed 500 ℃, while the highest temperature of the eruption fluid may be high up to 413 ℃, which is fairly consistent with the surveying data.If the temperature of the heat source were to be higher than 500 ℃, then the critical period for the megaplume formation could be obviously curtailed to be less than 1 a, while the critical temperature and the maximum mass flow rate are nearly invariable. As the permeability increases, the maximum mass flow rate increases gradually close to a steady value. 相似文献
440.