Der Pyroxentuff vom Heilsberg im Hegau

Zusammenfassung Das Tuffvorkommen vom Heilsberg bei Gottmadingen im Hegau wurde neu kartiert und mineralogisch untersucht. Die Korngrößenverteilung zeigt ein deutliches Maximum bei 0,6–1,2 mm. Der Tuff besteht aus 40% magmatogenem Material und 60% Bestandteilen des durchschlagenen Untergrundes. Die magmatogenen Komponenten sind 17% Einzehnineralien, 10% Grundmasse und 13 % Auswürflinge. Unter den Einzelmineralien wiegt der Pyroxen (Fassait) vor, daneben kommen Amphibol, Biotit und Magnetit, ferner Apatit und Analcim sowie einige seltenere Mineralien vor. Für Pyroxen, Amphibol, Biotit und Magnetit werden chemische Analyse und optische Eigenschaften mitgeteilt. Die größte Menge der magmatogenen Auswürflinge sind kugelförmige Lapilli, die hinsichtlich ihrer Entstehung genauer untersucht und chemisch analysiert wurden. Seltener sind grobkristalline, dunkle und belle Bomben, deren Mineralgehalt und chemische Zusammonsetzung genauer beschrieben werden. Sic stellen wahrscheinlich Differentiate des Heilsbergmagmas dar. Die ehemals glasige, magmatogene Grundmasse des Tuffs liegt heute als ein Gemenge von Montmorillonit und Calcit vor.Aus den nichtmagmatogenen Bestandteilen kann auf den Untergrund im Bereich des Heilsbergvulkans geschlossen werden. Aus dem Deckgebirge wurden Tertiär, Mahn, Dogger, Jura, Keuper und Muschelkalk nachgewiesen. Das Grund-gebirge besteht hauptsächlich aus granodioritischen bis granitischen Gesteinen und enthält auffallenderweise nur wenig Gneise. Der Herd der Eruption dürfte mindestens 4000 m tief liegen.Der Chemismus des Heilsbergmagmas ist hornblenditisch. Es ist dem Magma der Melilithite verwandt und leitet zu den Phonolithen des Hegau über. Das Gestein ist als hornblenditischer Pyroxen-Analcim-Tuff zu bezeichnen.Zwei unabhängige Bestimmungen nach der K-Ar-Methode ergaben für den Biotit des Tuffs ein obermiozänes Alter von 14,0 bzw. 14,5 Mill. Jahren.Mit 2 Textabbildungen     

Measurements of radio noise at 0.700 mc and 2.200 mc from a high-altitude rocket probe

Radio noise observations at frequencies of 0·700 Mc and 2·200 Mc were made at altitudes between 3000 and 11,000 km from a Blue Scout Jr. high-altitude rocket probe on 30 July 1963. A steady background flux of (7·5₋₃⁺⁶) × 10⁻¹⁹ W m⁻²)(c/s)⁻¹ at 0·700 Mc and (1·8^+1.0_−0.5 × 10⁻¹⁹ W m⁻² (c/s)⁻¹ at 2·200 Mc was observed. Assuming a galactic origin of the observed fluxes at both frequencies, the averaged sky brightnesses are b(0·700 Mc) = (6₋₃⁺⁵) × 10⁻²⁰ W m⁻² (c/s)⁻¹ sr⁻¹b(2·200 Mc) = (1.4^+1.0_−0.5 × 10⁻²⁰ W m⁻² (c/s)⁻¹ sr⁻¹ The observed brightness at 2·200 Mc is in reasonable agreement with the results of other observers. The apparent brightness at 0·700 Mc is, however, greater than was expected from previous observations. An alternative source of the 0·700 Mc flux in the terrestrial exosphere, as well as characteristics of several noise bursts observed during the flight, is briefly discussed.     

Models of the Southern Oscillation in the 300–100 mb layer and the basis of seasonal forecasting

Summary The geometry of the principal Upper High (near the Indian Occean) in the 300–100 mb layer appears to account for the Southern Oscillation (S.O.), and models of its behaviour are presented. Significant features of these models include the equatorial points of upper convergence (C) and divergence (D), a pressure discontinuity (CNDS) forming «arcs» and an «enclosure» around the high, and, lastly, encircling «crescents» both outside and inside the enclosure. The geography of the seasonal sucession can thus—in a qualitative manner—be interpreted in the light of known wind and contour patterns near the tropopause. With a few general principles, the established empirical rules of long-range forecasting then follow by deduction. The models and the terminology are useful likewise in the interpretation of solar-terrestrial relations and of climatic fluctuations.     

Equivalent thickness of the outer ionosphere obtained by evaluation of Faraday records

With an appropriate system of higher order approximations the Faraday-effect is calculated for instantaneous ionospheric models the data of which are derived from the results of vertical soundings. Only one parameter which corresponds to the thickness of the outer ionosphere is left open; it is determined by global comparison with simultaneous Faraday-observations of satellite emissions. The thickness parameter shows various forms of variation with latitude; an increase towards north is the rule for quiet daytime conditions. Comparison with local methods shows considerable differences due to the indetermination of the absolute number of rotations.     

Buchbesprechungen

Ohne Zusammenfassung     

The volcano-magnetic effect

Summary A geometrically simple volcano is considered, havig a spherical magma chamber of 2.5 km radius centred at 10 km depth. The Curie point isotherm is assumed to be a plane at 20 km depth, except for the spherical volume which is also non-magnetic. The stress pattern in the vicinity of the spherical chamber, due to regional stress of sufficient intensity to cause an eruptions, is used to calculate the change in magnetization which results from the piezomagnetic effect through the volume of solid rock. The consequent magnetic field anomaly at the surface is then obtaied by numerical integration of the dipole law of force over the stressed volume. For rocks of the type found on the volcanic island of St. Vincent (West Indies), this model gives a maximum local volcano-magnet c effect of about 7 gammas.     

Zur Luftverunreinigung durch turbulente Diffusion

Zusammenfassung Nach einer kurzen Diskussion der theoretischen Grundlagen für die Berechnung der Ausbreitung von schädlichen Beimengungen der Luft auf Grund der Gesetzmäßigkeiten der turbulenten Diffusion wird mit Hilfe der vonPasquill angegebenen empirischen Beziehungen zwischen Streuungsmaßen und Quelldistanz die Formel für die Immissionskonzentration am Boden abgeleitet. An Hand einer Reihe von Beispielen wird das Bodenkonzentrationsfeld relativ zu dem Punkt maximaler Immissionskonzentration berechnet, wobei eine feste Schornsteinhöhe von 40 m und eine für mittlere Emittenten zutreffende Auswurfmenge an schädlichen Gasen vorausgesetzt wird. Die Abbildungen zeigen die starke Modifikation des Konzentrationsfeldes durch die meteorologischen Verhältnisse, je nachdem, ob ein stabiler, indifferenter oder labiler Ausbreitungstyp vorliegt.

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Summary After a short discussion of the theoretical background for the calculation of the spreading of the noxious pollutants of the air based on the laws of turbulent diffusion a formula is derived for the concentration of the immisison on the ground with help of the empirical relations between the dispersion measures and the distance from the source given byPasquill. In some examples the concentration field at the ground relative to the point of maximum immission is calculated, considering a fixed height of the funnel of 40 m and a quantity of noxious gases as usually found with average emittents. The figures show a strong modification of the concentration field by the meteorological situation according to whether the spreading type is stable, indifferent or unstable.

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Résumé On discute tout d'abord brièvement les fondements théoriques permettant de calculer la propagation des pollutions atmosphériques; pour ce faire, on se base sur les lois de la diffusion turbulente. On en tire ensuite une formule de calcul de la concentration des immissions à l'aide des relations empiriques dePasquill, relations existant entre les quantités répandues et la distance de la source. On calcule au moyen d'une série d'exemples le champ des concentrations au sol par rapport au point de concentration maximum; pour ce faire, on admet und chemineé fixe de 40 mètres de hauteur et une quantité de gaz nocifs correspondant à une moyenne de polluants. Les figures montrent la forte modification que subit la répartition des concentrations selon les conditions météorologiques, en d'autres termes si l'on a affaire à un type de propagation stable, indifférent ou instable.

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Mit 5 Textabbildungen     

Note on the propagation of waves from a spherical cavity in an infinite solid

Summary The present note, as its title implies, is concerned with the investigation of disturbances in an infinite elastic medium containing an initial magnetic field in the axial direction. The equations ofMaxwell, those of elasticity have been effectively made use of to solve the problem.