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将共轭变分同化方法应用于LAGFD-WAM海浪数值模式,导出了海浪谱能量平衡方程的共轭方程以及风输入、破碎、底摩擦、波波非线性相互作用和波流相互作用的相庆共轭源函数,建立了海浪同化模型,数值计算仍采用特征线嵌入计算格式,为合成孔径雷达波谱反演资料和卫星高度计有效波高资料同化奠定理论基础。 相似文献
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海浪方向谱阵列资料实例分析 总被引:2,自引:0,他引:2
根据傅氏级数展开法和贝叶斯方法,对现场获得的阵列资料进行了方向谱实例分析,结果表明,实测风浪方向谱能量的相对分布与相应的波场密切相关,涌浪和由稳定风场引起的风浪方向谱各组成波能量相对于方向呈单峰对称分布,大风引起的风浪方向谱能量的相对分布,中也近似为单峰,但对称性差,不同波场类型的风浪方向谱各组成波的谱密度极值方向不同,表明不同频率的组成波有不同的主方向。 相似文献
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基于背景误差分析中的观测法,利用Jason-1卫星高度计沿轨有效波高数据并结合Wave Watch Ⅲ海浪模式预报结果,进行北印度洋海域海浪背景误差分析,得到海浪场背景误差方差和各向同性假设下背景误差相关长度的时空分布特征。按经验函数拟合该海域有效波高背景误差协方差时总残差平方和最小的原则给出了更为适用于该海域的描述公式。在上述工作基础上,采用最优插值同化方法将Jason-1和Jason-2卫星高度计有效波高数据连续同化到海浪模式Wave Watch Ⅲ,按业务化标准对2013年1月北印度洋海域的海浪场进行了同化预报试验,经浮标数据检验发现同化可使海浪24 h预报得到明显改进。 相似文献
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星载雷达波谱仪反演海浪谱的精度研究 总被引:1,自引:1,他引:0
介绍了星载雷达波谱仪的观测原理及误差分析模型,并在Hauser等提出的SWI M(sea wave investigation and monitoring by satellite)的基础上分析了波谱仪反演海浪谱的波长分辨率和角度分辨率。为了减小反演调制谱的波动,在数据处理过程中时域和波数域相邻单元的平均个数分别为10和8个。系统在不同的模式下工作,为了获取20°的角度分辨率,对调制谱平均次数分别取3次(模式1)、7次(模式2)、10次(模式3)。使用解析法和仿真法分析了SWI M工作在模式2时海浪谱观测的能量误差,两种方法的结果一致。对于给定的海浪条件,能量误差小于20%。 相似文献
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管长龙 《中国海洋大学学报(自然科学版)》1996,(1)
将Pawka为改进最大似然方法(MLM)而提出的迭代方案应用于扩展本征关方法(EEV),作为EEV的一种迭代形式(IEEV)。用模拟数据检验了IEEV的合理性,并与EEV作了比较。计算结果表明,IEEV的估计性状较EEV有改善。最后将IEEV及EEV用于分析仪器阵列的外海观测数据。 相似文献
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针对由多点波面资料进行方向谱分析过程中发现的问题,利用数值模拟的方法研究了互谱分析中光滑点数,光滑次数,采样长度,采样间隔,波浪入射方向,波浪的多向性等因素对方向谱分析结果的影响,得出一些有意义的结论。 相似文献
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海浪外频谱的一种表示 总被引:2,自引:0,他引:2
吴克俭 《中国海洋大学学报(自然科学版)》1996,(3)
基于孙孚提出的海浪波高与外观频率的联合概率分布及海浪能量的外观分布概念,定义了一种新的外观分布,导出了其外频谱的解析形式,并讨论了它的一些性质。结论表明,本文提出的外频谱在高频处比例于外观频率的负4次方,与通常海浪频谱的高频特征相同,但不同于孙孚导出的负5次方的结论;二阶矩与海浪频谱的二阶矩完全相同,此结论亦与孙孚导出的结果不同。 相似文献
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本文将文圣常教授等提出的理论风浪频谱的高频部分改进成Aω~(-4)+Bω~(-5)+ω~(-6)的形式,并给出确定参数A、B、C的公式。经过改进后可使谱面积等于1,且在分段处谱值及斜率均连续。 相似文献
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为研究三参量风浪频谱随风浪的成长关系,从而直观地描述风浪频谱成长过程中的超射现象.并证明三参量谱谱型的合理性.基于已得到的谱参量随风区的变化关系,对三参量风浪频谱以及风浪频谱成长过程中存在的"超射"现象作深入的研究,得到三参量风浪频谱随风区的成长关系:S(-ω,-m0,-ω0,B)=-m0(-x)/-ω0(-x)B(-x)[-ω/-ω0(-x)]-p(x)exp[-p(-x)/q(-x)([ω/ω0(-x)]-q(-x)-1)]在此基础上,得到无因次风区:300、500、2000、5500、10000、15000下,风浪频谱的谱线,从而直观地描述了风浪频谱成长过程中的"超射"现象,并认为在风浪频谱的成长过程中确实存在着"超射"现象,但是该现象并不如Hasselmann等提出的理论中阐述的那样存在于风浪频谱成长的全过程,而是仅存在于风浪频谱成长的初期.随着风浪的不断成长,"超射"现象逐渐减弱,直到风浪接近充分成长,"超射"现象也随之逐渐消失.经过不同风区下实测数据的检验,证明S(ω,-m0,-ω0,B)、S(ω,-H,-T,B)、S(ω,-H,-T,-δ)以及S(ω,-H,-T,β)四种形式的三参量风浪频谱谱型是合理的,同时也进一步证明了谱的零阶矩、谱的峰频率、谱宽度、波高、周期、波陡和波龄随风区变化关系的正确性. 相似文献
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王大鸿 《中国海洋大学学报(自然科学版)》1987,(2)
用微扰动方法对旋转地球上不可压缩流体的控制方程组进行线性化,得到了扰动解和流体界面上惯性重力波的频率方程。表面惯性重力波和惯性重力内波的相速公式都是这个更普遍的频率方程的特殊情况。 相似文献
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本文对文圣常教授等提出的改进的理论风浪频谱进行数值订正,使无因次谱下的总面积等于1,而且在(?)=1.15处谱的斜率的连续性较好。 相似文献
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对目前仍广为使用的压力测波仪来说,如何通过波浪在某深度处的压力信息来推算海面的波浪状况呢?根据深水小振幅简单波动的经典理论,关系式Ho=Hz exp[kz]成立,式中Ho、Hz分别表示海面和水深z处的波高。将这一关系式应用于实际资料,则由波浪压力记录可以求出Hz、Tz(或λz),再由记录的深度z就可以求出Ho。 相似文献
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为得到谱参量随风区的变化关系,从而更细致地刻画风浪频谱的成长方式.在动力学方程的控制下,基于三参量风浪频谱,利用动力-统计学相结合的方法导出了谱参量(谱宽度B、谱的零阶矩~m0、谱的峰频率~ω0)随风场要素(风区)的成长关系分别为:B=5.68×10-3~X9.482×10-1-4.66×10-2ln-x;~m0=1.356×10-8~x2.367-1.097×10-1ln~x;~ω=4.082×101~X-7.623×10-1+3.71×10-2ln~x.同时得到了简化形式的波陡δ、波龄β与谱宽度之间的关系为:δ=2.14×10-2B-1.05-4.26×10-1lnB,β=1.26B1.28+1.97×10-1ln(B).此外,还得出了受风场要素控制的,谱的零阶矩与谱的峰频率之间新关系为:{ω0=a1~m0-0.33 a1=1.034×10-1~X1.872×10-2+8.50×10-4ln~x,从而阐明了先前的各种经验关系是新关系在取不同风区值时的特例.可见,将动力学原理引入风浪频谱的研究,所建立的谱参量随风区的变化关系与先前的经验公式相比更加合理,且普适性更强. 相似文献