印度洋中部岩石圈多期褶皱作用的迹象

印度洋中部的大洋岩石圈由于与板块边界地形有关的压应力十分集中以及印度与亚洲的持续碰撞等原因已经发生了系统的变形。变形主要有两种空间形式 :①大洋岩石圈和上覆沉积物的长波长（１００～３００ｋｍ）褶皱作用 ,②５～２０ｋｍ宽的断块的逆断裂作用。ＯＤＰ１１６航次站位测出了变形导致的一个大的构造不整合的年代 ,表明印度洋中部岩石圈的主要变形时期开始于８．０～７．５Ｍａ（１１６航次船上科学工作组 ,１９８７ ;Ｃｏｃｈｒａｎ，１９９０）。该变形的位置处在板块动力环境 ,过去认为的印度—澳大利亚板块被分为印度板块、澳大…     

新的岩石圈板块

在早白垩世 (约 1 45～ 1 0 0 Ma前 ) ,沿着冈瓦纳大陆的边缘发生的构造过程在陆壳的形成中起了实质性的作用。尽管对白垩纪岩石圈板块的构造活动已进行了不少的研究 ;但对它们的形态和在该区运动轨迹的研究还远远不够。这可用以下的情况来加以解释 ,即在该区形成的洋壳或者从那时起消亡和被改造了 ,或者可能位于现在新西兰的东北部 ,而后者实际上未被研究过。“格洛玛·挑战者”号钻探船第 91航次获得的资料可以在某种程度上填补这个空白。该航次是在太平洋西南部的太平洋板块与澳大利亚板块边界以东进行的。在该区所打的 595和596号钻孔…     

海洋岩石圈中的微生物种群

最近15年来积累了大量有关在海洋沉积盖层深部层位中,甚至在玄武岩基底内部,有微生物种群存在和活动的证据。由于所有这些钻探主要在太平洋中进行,它们大部分存在的位置都处在这个海盆内,并发现于海底以下达800 m深处的沉积物中。但是也有关于微生物普遍生活在印度洋近南极区表     

太平洋板块相对欧亚板块的运动及其与欧亚板块东缘新生代扩张的潜在关系

太平洋板块相对欧亚板块的运动及其与欧亚板块东缘新生代扩张的潜在关系Ｃ．Ｊ．Ｎｏｒｔｈｒｕｐ等Ｍｏｌｎａｒ和Ｔａｐｐｏｎｎｉｅｒ（１９７５，１９７７）首次提出亚洲的许多构造特征与印度一欧亚板块碰撞带中的地壳碎块侧向消亡有关．他们认为欧亚的东缘为一自由边...     

东亚大陆边缘的板块重建与构造转换

东亚大陆边缘中新生代期间的动力学演化始终是地质研究的难点和热点,特别是对其大陆边缘性质、类型和演化过程始终不明朗,并存在巨大争论。系统综述了40多年来已有东亚大陆边缘二叠纪以来板块重建的主要方案,特别是近10年来东亚陆缘新的研究成果,侧重探讨了晚三叠世以来东亚大陆边缘类型转换、不同构造域的交接-转换过程。认为东亚陆缘总体经历了三叠纪前的被动陆缘阶段、晚三叠世-早白垩世的大陆岩浆弧发育的安第斯型活动陆缘阶段、早白垩世晚期-始新世的走滑拉分盆地发育的安第斯型活动陆缘阶段和渐新世以来的日本型活动大陆边缘阶段。这对于认识中国东部海域渤海湾、黄海、东海和南海盆地成因具有指导意义。同时,分析了各阶段海-陆分布特征及其变迁规律、板块格局变动过程及其动力学背景。     

太平洋板块的俯冲障碍和裂解

高分辨率卫星重力数据（Ｓａｎｄｗｅｌ和Ｓｍｉｔｈ,１９９７）的最新应用证实了许多新观察到的大洋盆地构造,我们描述了其中之一,即西南太平洋中一个没有命名的线状海谷,我们称之为Ｌｏｕｉｓｖｉｌｅ海谷。我们认为关于其成因有两个假设,均与扩张构造有关,但在西...     

印度洋南部凯尔盖朗群岛底下古次大陆：岩石圈地幔的锇同位素证据

当印度从澳大利亚一南极洲分离出来,凯尔盖朗热点地慢流开始活动至今至少已有115Mi,也许长达130Ma之久。凯尔盖朗地幔柱被认为对包括东经九十度海岭、布罗肯海岭和海洋的第二大高原凯尔盖朗高原在内的印度洋盆地的广泛热点火山作用起了重要作用。此外,凯尔盖朗地幔柱亦形成了南半球喷发的玄武岩特征、DUPAC同位素异常。这种地馒柱与印度洋岩石圈的相互作用对整个印度洋盆地地球化学和构造演化有潜在的影响。凯尔盖朗高原和凯尔盖朗群岛成因的一种见解是它们的岩石围基底含有冈瓦纳古陆分裂出残留下的大陆碎块。凯尔盖朗高原南部玄武岩…     

板块聚合带的热动力机制探讨

地幔对流改变了物质的分布状态和热状态，使不同物质的混合为放射性和化学反应生热提供了持续不断的可能性，岩石圈在消亡和增生过程中与地幔成为一个统一的壳幔对流体系，其中岩石圈向聚合带移动，软流圈向另一个方向移动，二者之间是相对运动的，软流圈内部的对流是壳幔对流体系得以维持的根本原因，从火山喷发可以直接观察到快速流动，快速对流能够将热量迅速带到岩石圈底部，促使岩石圈的受力状态发生变化，为板块的运动提供了原动力源，板块聚合构造在不同地史时期都有发现，有的已经消亡，有的正在演化，表明动力过程具有统一性。聚合带的构造演化与板块驱动力的生成有直接关系，本文探讨了一种板块运动的动力机制，初步定性分析了理想岩石圈底剖受热的4个演化阶段和动力产生机制。     

印度洋和太平洋生物生产区锰质微结核的矿物学（二）

采用现代方法研究了印度洋和太平洋近赤道生物生产区沉积物中锰质微结核的矿物成分。显示出微结核中矿物相的相互关系与很多因素有关。查明了印度洋中微结核的含铁率与太平洋相比有增大的趋势。推测六方钠水锰矿是锰太物固相变化的终端产物。为了完成这种转化必须要有近４００万年的时间。     

ODP第197航次—夏威夷热点的运动：古地磁的检验

夏威夷—皇帝海山链的弯曲是固定热点基准结构中记录了板块运动变化的最好例证。换句话说 ,弯曲首先记录了夏威夷热点相对于太平洋岩石圈的运动差异。 4种研究支持近来的观点 :(1 )从相对板块运动数据预测的全球板块运动 ;(2 )源于北太平洋海盆的板块扩张速率数据 ;(3 )利用地球和地震层析成像技术的地幔流模拟 ;(4 )来自皇帝海岭的新的古地磁数据。虽然受以前钻探的限制要获得板块运动速率的数据仍相当困难 ,但是最实用的古地磁数据表明太平洋热点已经迁移 ,其运动速率可与晚白垩世至早第三纪 (81～43 Ma)的岩石圈板块相比。如果这个数据…     

厄尔尼诺现象与赤道西太平洋,印度洋,黑潮之间海温变化的相互关系分析

文中采用美国ＣＯＤＡＳ和国家气候中心出版的每月海温资料，对按国家气候中心出版的月监测公报所划分的赤道海区Ｃ区（０－１０°Ｓ，１８０－９０°Ｗ），Ｗ区（０－１０°Ｎ，１８０－１４０°Ｅ）和Ｂ区（０－１０°Ｎ，５０－１５０°Ｅ），以及西太平洋黑流区Ａ区（２５－３０°Ｎ，１３０－１４０°Ｅ；３０－３５°Ｎ，１４０－１５０°Ｅ）裼 海温变化作了互相关分析，海区间互相滞后相关系数、交叉凝聚谱计算表明：Ｃ区与     

美国西部太平洋—北美板块边界的动力学

美国西部变形分布于数百千米范围以内 ,而且空间分布复杂。盆地山脉（ＢａｓｉｎａｎｄＲａｎｇｅ）正经历着北西—南东向拉伸 ,而太平洋—北美板块边界受加利福尼亚海岸附近的走向滑动地震和挤压事件的控制。相比之下 ,大谷地（ＧｒｅａｔＶａｌｌｅｙ）和科罗拉多高原（ＣｏｌｏｒａｄｅＰｌａｔｅａｕ）保持未变形状态。现代空间大地测量使得贯穿美国西部地区的活动应变率可以精确定量化。在另外一处 ,用全球定位系统（ＧＰＳ）和盆地山脉的超长基线干涉测量（ＶＬＢＩ）数据、所有向岸区域的第四纪断层数据以及强加的ＮＵＶＥＬ＿１Ａ太…     

热带西南印度洋上升流区季节和年际变化研究及与印太系统海气相互作用

用59年Ishii再分析温度资料,讨论了热带西南印度洋(SWTIO)上升流区的季节和年际变化以及与上升流区有关的温度距平的变化,同时分析了其与热带印太海气系统的关系,结果显示SWTIO 上升流在南半球冬、夏季比较强,春季最弱。它的范围在5°~1°S,在东西向从50°E可以伸展到90°E。该上升流区的变化与温跃层的温度距平有密切的关系,并存在明显的5 a振荡周期。SWTIO上升流区温度距平的5 a周期振荡是由热带东印度洋温度距平在最大垂直温度距平曲面(MTAL)上向西沿着11.5°~6.5°S传播过来的,它与热带太平洋的温度距平传播方式不同。SWTIO上升流是热带印太海气系统的一个重要组成部分,印度洋偶极子 超前SWTIO上升流区温度变化5个月,最大相关系数达到0.57,NINO3区指数超前SWTIO上升流区指数2个月达到0.49。当热带印太区域的大气风场改变,影响热带太平洋和印度洋表层SSTA,出现ENSO和DIPOLE,进一步向西传播到SWTIO次表层,导致SWTIO上升流区出现改变。     

印度洋海温异常对西北太平洋台风的影响及机制研究

基于近40 a NCEP/NCAR再分析月平均高度场、风场、涡度场、垂直速度场以及NOAA重构的海面温度(sea surface temperature,SST)资料和美国联合台风预警中心(Joint Typhoon Warning Center,JTWC)热带气旋最佳路径资料,利用合成分析方法,研究了前期春季及同期夏季印度洋海面温度同夏季西北太平洋台风活动的关系。结果表明:1)前期春季印度洋海温异常(sea surface temperature anomaly,SSTA)尤其是关键区位于赤道偏北印度洋和西南印度洋地区对西北太平洋台风活动具有显著的影响,春季印度洋海温异常偏暖年,后期夏季,110°～180°E的经向垂直环流表现为异常下沉气流,对应风场的低层低频风辐散、高层辐合的形势,这种环流形势使得低层水汽无法向上输送,对流层中层水汽异常偏少,纬向风垂直切变偏大,从而夏季西北太平洋台风频数偏少、强度偏弱,而异常偏冷年份则正好相反。2)春季印度洋异常暖年,西北太平洋副热带高压加强、西伸;而春季印度洋异常冷年,后期夏季西北太平洋副热带高压减弱、东退,这可能是引起夏季西北太平洋台风变化的另一原因。     

赤道大洋驻波异常及其年际变化的理论分析

本文采用赤道β平面近似下的线性化正压扰动方程组,引入约化重力加速度后,得到了赤道驻波异常的解析解,给出了此解的计算结果,并与实际热带太平洋和印度洋流场异常复EOF分析的模态做了比较,得到以下主要结论：赤道驻波异常的模态1,其流场异常在整个大洋为半波,呈一致的纬向流;流场异常在热带大洋中部最大,并向赤道南北两侧迅速衰减,其被限制在赤道两侧约2º的范围内。赤道驻波的模态2,其流场异常在整个大洋为1波,在大洋东、西部纬向流的流动方向相反,流场异常向赤道南北两侧衰减的程度同模态1。赤道驻波异常分别满足南北走向的东、西海岸边条件。决定赤道驻波异常在赤道两侧衰减程度的系数,其仅与约化重力加速度和上层海水标准深度之乘积的平方根值成反比;当该值取得相同时该衰减程度也相同。赤道驻波异常的振荡频率与模态序号及上述平方根值成正比,与热带大洋宽度成反比;模态序号越低,该宽度越大,则该频率越低,相应振荡周期也越长;模态1的振荡周期最长。当取各参数为典型值,并取模态序号为1,再分别取热带太平洋和印度洋的宽度时,对赤道驻波异常计算的结果表明,其与实际相应海洋上层流场异常复EOF分析中得到的第一模态空间分布和年际变化相一致;这意味着此复EOF分析第一模态的本质是赤道驻波异常,这也表明该驻波异常在实际大洋中确实存在,并推断该驻波异常是ENSO和印度洋偶极子的形成机制之一。