一九八二年物探专业攻读硕士学位研究生入学试题选(二)

磁法勘探(长春地质学院) 一、回答下列问题: 1。退磁系数N与磁性体的和有关,只有当磁性体,_____且时,才为均匀磁化,N值才可计算,其值域为。、。(6分) 2.启然界岩矿石的原生剩余磁性有:;;等,次生剩磁有:_,等。用于古地磁研究的剩磁是:___。适于古地磁研究的岩类有: ,。、(6分) 3.写出图示地形的二度磁异常保角映射法曲化平的映射函数。(6分)︷45o一一一 30“、(a)(b) 二、定性绘出北半球中纬度地区的感应磁化球状磁性矿体沿通过球心的东西及南北剖面上的Za(垂直磁异常)、Ha剖(沿剖面方向的水平磁异常分量)、△T(总磁场模量异常)及Za土(化…     

一种二度磁异常分量换算的数字计算方法

本文从二度磁异常水平分量与垂直分量之间的基本关系式——希尔伯特积分出发,应用数字积分的梯形公式,提出了由二度磁异常垂直分量值换算水平分量的新方法。其换算公式为:Ha〔K〕=1/2π(Za〔K 1〕-Za〔K-1〕) 1/π(?)m〔j〕Za〔i〕/i-ki≠K式中 m〔i〕(?)(i=1或 n)式中 (i≠1或 n)Ha〔K〕和 Za〔i〕分别是第 K 个观测点上的磁异常水平分量值和第 i 个观测点上的磁异常垂直分量观测值;n 为磁异常剖面上观测点的个数。本文所推荐的方法具有边缘损失小、计算精度高和便于在电子计算器上实现数字计算等优点。文中还给出了水平圆柱体和有限延深薄板状体理论模型上的算例及换算结果的反演数据,以验证方法的可靠性。     

TI-59计算器磁法程序介绍

、无限延深倾斜厚板磁法正演1.计算公式Z一ZJ sin。〔音5‘。(。一‘),n(x一b)2 hZ行千句面干玉豆十eos(日一i)tan一’ ZbhxZ一bZ hZ上式可改写为: ..几 一 g 儿L 、、刀/za=命,S‘n日(Za以Y为单位)。05甲一i心tg(。一i)Ln(卜 4bx(x b)“ li“ ZbhxZ一bZ hZ〕 其中:J:视倾角(度),垂直厚板走向磁化强度分量(10一6CGSM);i:视磁倾角(度);日:厚板h:厚板顶面深度(米);b:厚板半宽度(米)2.操作说明步骤}1{2… 一3:…6{2几dLRNCP000 00LRN AR/S 一三R/SR/S结果值清除程序存贮器进入学习态输入计算Za程序骨退出学习态开始输入数据输…     

低磁纬度地区ΔT异常解释的途径与方法

我国海南省诸岛礁及广阔的南海海域,位于磁赤道带两侧的低磁纬度区内,在以水平磁化为主的环境中,磁性物体所产生的ΔT异常特征与处于中纬度地区的中国大陆广大地区的ΔT异常特征差别较大,长期以来,对其认识与解释都感到困惑。通过对实测资料的应用与研究,分析了不同磁化条件下,ΔT、Za、Ha异常的关系,提出了低磁纬度地区ΔT异常的解释思路、“倒相180°解释方法”,改进了低磁纬度地区化赤、化极等磁化方向转换的稳定性和变倾角转换问题,论述了ΔT总导数模量定性与定量解释方法等。认为不仅可解决低磁纬度地区的磁异常解释问题,而且在对全球磁异常的认识与解释时也有重要作用。     

井中三分量磁测的模量反演

井中三分量磁测解释通常要考虑磁性体的磁化方向,但是在剩磁或退磁影响过大的情况下,磁化方向难以确定。由于磁异常模量具有不依赖或弱依赖磁性体磁化方向的特点,而且利用井中三分量数据可以直接计算模量值,因此,笔者尝试利用井中三分量磁测的模量进行磁性体反演。首先利用井中三分量磁测数据计算模量值,然后利用模量反演二度板状体和直立长方体模型的磁性参数和几何参数,并将该方法应用于新疆某铁矿区井中磁测资料的反演解释中。结果表明,该方法不受或弱受磁法方向影响,在无法准确确定磁化方向的情况下能较准确地判断异常体的位置;优于传统的单分量Za反演方法;现场应用效果良好。     

关于不规则二度体磁异常的计算

前言地球物理文献中有许多计算不规则体的重磁异常的方法.其中大部分方法不外乎是以一系列平面所限制的模型来逼近物体,计算每个面的效应,或者是把物体划分成水平的薄板,计算这些板的效应,再在其延深的范围内求其积分.还有人在计算三度体磁异常时,将物体切成垂直于磁化方向的板,计算各垂直磁化板所产生的异常.本文所介绍的方法是将二度体沿磁化方     

静磁实验室磁模拟系统

静磁实验室磁模拟系统,主要是为研究地质体磁性,设计新的测磁方法,研究新的推断解释方法和扩大磁法勘探应用范围而建立的一种实验装置.其主要功能是在6×6×6立方米的空间中,用6米线圈组产生一任意方向的磁化场,以模拟我国任一地区的地球磁场来磁化模型体,并测量该模型体在全空间所产生的磁异常的三个分量.此磁化场可变范围为-65000～+135000%.相对线圈组中心点的磁场强度而言,磁场强度均匀变化1%的范围须有4×4×4立方米.正常场测量精度均方误差<±5γ,异常场相对百分误差小于2%.可用于航空、地面和井中的磁模拟实验.另外,还安装了互相正交的三个赫姆霍兹线圈,在中心可产生一任意方向的、强度为0～0.7奥斯特的磁化场使标本磁化,然后用测量仪器测量人控磁场磁化条件下的标本磁性,也可以提供一个无磁性的空间,供测量标本的剩余磁化强度及古地磁测量使用.     

基于深埋管线探测的井中磁梯度方法

目前, 井中磁梯度方法是深埋金属管线常用的探测方法之一, 但是存在理论不够完善及缺乏定量分析方法等问题.研究内容包括3个方面: (1)从无限长水平圆柱体的磁场强度入手, 通过坐标系的转换, 推导出地面探测和井中探测的磁场水平分量、垂直分量的关系, 进一步推导出管线的井中磁梯度公式; (2)根据磁梯度公式模拟出梯度值随有效磁化倾角及孔位的变化情况; (3)通过对模型正演数据的统计分析确定了3种关系式: 极值比与有效磁化倾角之间的关系式、管线的水平位置和磁梯度极值间的孔深距离与有效磁化倾角的关系式、磁梯度极值的绝对值较大者和管线埋深之间的距离与极值距间的比值和有效磁化倾角的关系式.这3种关系式组成了管线埋深及水平位置的估算公式.最后, 通过实例来估算了管线的埋深和平面位置, 根据估算结果进行的正演结果表明了该方法的可行性.      

磁化率各向异性:在沉积学、火成岩石学以及构造地质学中的应用

一、引言如Graham(1954)所注意到的,磁化率各向异性(A MS)在研究地质过程中有很多用途。这种各向异性反映岩石磁化中磁化强度的方向性变化,主要是其中铁的氧化物特别是磁铁矿和赤铁矿。A MS常用一个椭球体表示,其三个主轴从大到小依次为k_1、k_2和k_3。虽然磁化率异常各向异性椭球体也由磁晶(magnetocrystalline)的各向异性和仪     

用磁异常的振幅谱求物体的埋深问题

近年来,在研究航磁异常时,常用异常的振幅谱或功率谱求物体的埋藏深度。特别是用维纳滤波器分离大面积重、磁异常中的区域异常及局部异常时,一般要先由异常的功率谱求出深部及浅部场源的埋藏深度。这两个深度的计算精度,对滤波器的滤波效果有影响。为此,我们对这个问题作了一些研究。下面叙述研究的初步结果。一走向无限长、向下延深无限大的薄板走向无限长、向下延深无限大的簿板其磁异常的频谱表达式是: T(ω)=4πbIe~(iβ)sinα(n il)e~(-|ω|h) (1)式中2b及h为薄板的水平宽度及上端埋深;I为其磁化强度;α为板的倾角;β为α与I的倾角之差;l、n为测量磁场方向的方向余弦。T(ω)为ω的偶函数,故可只讨论ω≥0情况,下     

利用磁异常频谱确定磁化强度方向的方法

在磁异常处理及解释推断时,常常需要确定磁化强度方向。因为只有磁化强度方向已知时,才能正确地将磁异常化到垂直磁化,简化磁异常的解释;才能可靠地进行正演计算,为求得剩余异常创造条件;为选择法解释时所需磁化强度方向提供初始值。     

△Z垂向二次导数平面理论曲线图集

本图集包括球体,水平圆柱体,薄板及厚板状体等四种规则形体,在不同产状,不同磁化方向条件下的△Z二次导数等值钱图110幅。因篇幅所限,这里只摘登其中72幅。 基本假定 计算理论曲线时,假定(1)磁性体均匀磁化,(2)总磁化强度水平分量指向磁北,这一假定只是为了叙述方便,并不影响图集的应用范围。     

似墙状岩体上磁异常分析的一种简便方法

利用墙状岩体模型可以简便地分析磁异常。在这种模型中,场源埋深约为1.25S,这里的S是在最陡侧面测量的S-S长度。墙状岩体的倾角可以用θ来计算,θ为复合磁角,可以用异常的最大幅值和最小幅值的比值求出。在存在剩磁的情况下,只有在总磁化强度的方向已知或假定了的时候,墙状岩体的倾角δ才能从θ中求出,如果倾角已知,磁化方向可以求出。按照关系式κ=0.3A/T,可以用异常的总幅值A和感应磁埸强度T来计算埸源的最小磁化率衬度值k。用这种方法已经解释了许多航磁异常。本文列举了几个磁异常以说明这种方法的适用性。     

化向地磁极

上期介绍了重磁异常的解析延拓方法,这里谈谈磁异常转换的另一种方法——化向地磁极。一、为什么要“化向地磁极”大家知道,地磁场在地表是按一定规律分布的。如图所示,在赤道附近(A、B处),地磁倾角I=0°,地磁场强度T指向水平方向,因而磁体受到地磁场“水平磁化”;在地理南、北极附近(H、G处),I=90°,T指向铅直(向上或向下)方向,因而磁体受到“垂直磁化”;而在赤道和两极间的广大地区(如C、D、E、F等处),Ⅰ<90°T指向倾斜方向,磁体则受到“倾斜磁化”。我国领土大约在北纬20°—60°之间,符合倾斜磁化的条件。     

变磁化方向化磁极理论

发展了磁偶层位势理论,证明沿任意方向磁化的磁偶层位势函数(1)在全空间有意义;(2)在曲面S上连续并有确定的极限;(3)当U(P)|_s、M~0(Q)给定时,M(Q)有唯一解,在此基础上,结合磁化方向与磁场分量方向互换定理,建立变磁化方向化磁极理论。     

磁处理对注浆用黏土浆液的改性作用

对黏土浆液进行磁化处理,研究磁化处理后黏土浆液的黏度、密度、pH值、电导率、析水率、结石率及抗渗性等物理性质变化特征。磁处理后,黏土浆液密度、黏度、析水率均减小,pH值、电导率、结石率增大,黏土浆液的析水率与结石率的改善效果随磁化时间的增长而增大,磁处理改善了浆液的流变性能,磁化后黏土浆液固结体的抗渗性能较未磁化黏土浆液固结体抗渗性能有了大幅提高。黏土浆液经磁化后Zeta电位值、pH值增大,使得其分散程度提高,从而降低了析水率,提高了结石率,同等质量黏土浆液抗渗性能的提高得益于磁处理后黏土浆液结石率的大幅增加,而其黏度的降低,是因磁处理后黏土浆液颗粒间有较强的排斥力导致。      

M—2航电仪数据接收系统的硬件组成和软件

按M—2航空综合测定站总体设计要求,由中央控制单元发间隔为0.5秒的定时脉冲以协调航电与航磁仪的工作,仪器的基本工作周期为2秒,总的时间分配如图(1)所示: 核子旋进式磁力仪的磁化时间为1.6S,接收时间为0.4S。在航磁仪进行磁化的同时,其中的1.5S即作为航电     

毛北榴辉岩古地磁及岩石磁学初探

对中国大陆科学钻探孔区——江苏省东海县毛北地区的55块榴辉岩样品进行了古地磁研究,并从中抽样测试了等温剩磁、磁滞迴线、磁组构、热磁化率以及电子探针和镜下分析,结果表明,毛北榴辉岩有两组稳定的剩磁,即反向磁化和正向磁化,稳定剩磁方向分别为:D=94.3°,I=-29.1°和D=273.7°,I=15.4°,携带正向磁化与携带反向磁化样品的磁化强度和密度变化很大;毛北榴辉岩的磁各向异性度非常弱,最小轴方向很难确定;等温剩磁和磁滞迴线显示磁铁矿可能是毛北榴辉岩的主要载磁矿物,且在以Mr/Ms和Hcr/Hc的对数为纵、横坐标的图上落在视单畴(PSD)区域.根据磁性特征,对毛北榴辉岩的磁性载体成因、剩磁获得机制及构造意义进行了讨论.     

利用电磁和磁异常的相关特性确定磁性地质体的有效磁倾角

在磁法勘探解释和正反演计算,以及航磁数据(ΔT)换算三分量和磁化方向转换中,磁倾角是一个必不可少的重要参数。为了获取这个参数过去曾采用过不同的方法。例如:(1)采集大量的定向岩矿标本,经标本整形和精密测定,最后对测定结果进行计算、统计分析,得出有关的磁参数。(2)根据磁异常曲线计算出它们的理论值(有效磁化强度、有效磁倾角)。     

陆相红层的古地磁演化

陆相红层的古地磁学,是以赤铁矿不同结构相的成岩起源的资料为依据进行研究的。文中讨论了作为磁化载体的含颜料的赤铁矿和镜铁矿的相对作用,并且得出了所有磁化都是后生沉积获得的结论:即陆相红层的磁化是由成岩起源的。在陆相红层中,判明有A、B、C三种非粘滞磁化类型。A型磁化保留着原生磁化的一些特征,并与岩石的沉积年代最吻合。B型是复含磁化类型,是经过很长时间(大约10~6年)获得的,并在周围地磁场中经历了实质性的改变。C型磁化与岩石的成岩作用的年代无关,它相当于陆相红层成岩过程的最终产物。因此,这些磁化类型反映了红层成岩作用的不同发展阶段。成岩发展的速率,也就是磁化强度的改变速率是变化的,并且,它取决由各种局部地质作用的变化。