电导率分段线性变化的水平层的点电源电场的数值解

首先给出柱坐标系中电导率分段线性变化的水平层的点源电场的二维边值问题,然后用变分法将边值问题转变为变分问题。用有限单元法解变分问题,将区域剖分成矩形单元,在单元中进行双线性函数插值,将变分方程化为线性代数方程组。解方程组,得各节点的电位值,由此可计算地表的视电阻率。 算例表明,本方法计算结果与精确解十分符合。本文还举了一个定量分析视电阻率年变化的例子。 本方法占用计算机内存约100K数量级。在MV/6000超小型计算机上计算一条电测深曲线的时间为几十秒钟。     

电导率分层连续变化的水平层的大地电磁正演

用有限单元法进行电导率分层连续变化水平层的大地电磁正演计算,与解析法的计算结果进行对比,两者非常符合．算例表明,地表浅部岩层电导率的不均匀性对大地电磁测深曲线的高频段有较大影响．     

电导率分层连续变化的水平层的大地电磁正演

用有限单元法进行电导率分层连续变化水平层的大地电磁正演计算，与解析法的计算结果进行对比，两者非常符合．算例表明，地表浅部岩层电导率的不均匀性对大地电磁测深曲线的高频段有较大影响．     

二维层状介质点电源边界单元解

本文用付氏变换将点源二维地电断面的三维边值问题变成二维边值问题,然后讨论了边界元法在解决层状介质中存在二维柱体时点源场视电阻率计算问题中的应用。由于选取的基本解避免了对水平层状界面的积分计算,从而大大减少了边界剖分节点数。在计算中设法略去了对边界上位场法向导数的求解,使未知量大为减少,从而便利了求解二维边值问题,并由付氏反变换求得三维空间中的位。本方法所需计算机内存少,原始数据的输入简单,且有较高的计算精度。     

点电源二维起伏界面三层介质边界单元法

本文在文献[5]的基础上,以三层介质下边两层界面上隆模型为例,讨论了边界元法在解决层状介质中存在二维横向不均匀情况下点源场视电阻率计算问题方面的应用。在本文中,由于选取了适当的基本解,故在所导出的方程中避免了对水平层状界面的积分计算,只对起伏边界进行积分计算,并在理论推导中设法消除了位场在边界上的法向导数,因而最后形成的代数方程组规模相当小,从而大大减少了所需的边界部分点和未知量的数目,大量地节省了计算机内存,加快了计算速度。这给数值计算带来了很大的方便,并为向二维及三维多层介质中存有异常体的问题推广提供了便利条件。     

A RESPONSE OF A RANDOMLY LAYERED EARTH TO AN ELECTRIC POINT OR DIPOLE SOURCE*

A point source or a dipole source of electric current, placed on a randomly layered semi-infinite medium, produces an inhomogeneous random potential field on the surface. The variance of the random potential, normalized with reference to the normal field (that is, a field due to a point source or a dipole source on a homogeneous medium), falls off inversely as the distance from the source. The conductivity of the layers is assumed to vary randomly about a mean value (unity) such that the variations can be represented by a zero mean homogeneous random function. Further the variations are assumed to be small compared to the mean so that the first order perturbation is adequate. The analysis shows that the dipole field is more sensitive than the single pole field to the conductivity variations.     

用简单模式法对高纬电离层电场的进一步研究

本文采用的是有二区场向电流但无电导率时角变化的简单模式。文章通过模式计算,系统讨论了在恒稳条件下二区场向电流强度及位相和Hall与Pederson电导率在极光带升高等因素对高纬电场分布的影响。模式说明,二区场向电流的存在使二区电流圈以内电场加强,其外电场大大削弱。这种加强与削弱作用与二区电流的强度与位相均有关。Hall电导率在极光区升高会加强上述作用,Pederson电导率的升高则对其有所削弱。一般说来,极盖区外电场分布的位相与极盖区边界的驱动势不同,一、二区场向电流的位相与驱动势也有差异。这些现象都是场向电流与电导率共同影响的结果。以下结果初步解释了近年来的某些观测现象。最后,本文对简单模式法的应用及今后的某些方向作了探讨。     

用简单模式法对高纬电离层电场的进一步研究

本文采用的是有二区场向电流但无电导率时角变化的简单模式。文章通过模式计算,系统讨论了在恒稳条件下二区场向电流强度及位相和Hall与Pederson电导率在极光带升高等因素对高纬电场分布的影响。模式说明,二区场向电流的存在使二区电流圈以内电场加强,其外电场大大削弱。这种加强与削弱作用与二区电流的强度与位相均有关。Hall电导率在极光区升高会加强上述作用,Pederson电导率的升高则对其有所削弱。一般说来,极盖区外电场分布的位相与极盖区边界的驱动势不同,一、二区场向电流的位相与驱动势也有差异。这些现象都是场向电流与电导率共同影响的结果。以下结果初步解释了近年来的某些观测现象。最后,本文对简单模式法的应用及今后的某些方向作了探讨。     

当存在拋物柱体时点电源的电場

緒言 1931年韦伯解决了当存在球体和旋轉椭球体时,点电源的电場問题。1953年清野武推出了当存在旋轉抛物体时,点电源的电位公式。1956年哈尔芬又計算了存在压縮或延伸旋轉椭球体时,点电源的电位和电場公式。1957年德耶克諾夫解出了当存在圓柱体时,点电源的电位。对于在石油电法勘探中和地形影响中所常遇到的,当存     

当存在拋物柱体时点电源的电場

緒言 1931年韦伯解决了当存在球体和旋轉椭球体时,点电源的电場問题。1953年清野武推出了当存在旋轉抛物体时,点电源的电位公式。1956年哈尔芬又計算了存在压縮或延伸旋轉椭球体时,点电源的电位和电場公式。1957年德耶克諾夫解出了当存在圓柱体时,点电源的电位。对于在石油电法勘探中和地形影响中所常遇到的,当存