微波超快速吸收现象

对１９８８年６月２９日云南天文台高时间分辨率射电望远镜观测到的微波超快速吸收现象进行了分析研究。在世界时０７ｈ３８ｍ５０ｓ至０７ｈ３８ｍ５８ｓ超快速吸收现象出现在太阳活动区ＮＯＡＡ／ＵＳＡＦ５０６０上空的４００ＧＨｚ上,而在２８４ＧＨｚ和１４２ＧＨｚ上空出现的是ｓｐｉｋｅ辐射。当时,该活动区呈现出极其活跃的双极磁场位形。在世界时０７ｈ３８ｍ至０８ｈ４７ｍ先后产生了３Ｂ级和２Ｂ级的Ｈα耀斑,并出现了Ｍ６５Ｘ射线爆发。根据电子回旋脉泽谐波吸收峰的特性,我们计算了三个波段的二次、三次谐波的磁场强度,并采用偶极磁场模型进行分析。对于４００ＧＨｚ上出现的超快速吸收现象,可能是产生的三次谐波脉泽辐射,在穿过吸收区时被吸收掉了。     

太阳活动区上空两个微波超快速吸收现象的观测与分析

1987年5月19日世界05h50m17-05k50m25s和1986年6月29日世界时07h38m50s-07h38m58s两个罕见的微波超快速吸收现象分别出现在太阳活动区NOAA／USAF4808和5060上空的3.67GHz和4.00GHz大气层中.当云南天文台高时间分辨率射电望远镜观测到这种吸收现象时,在2.84GHz和1.42GHz大气层中出现的是尖峰辐射,两次超快速吸收现象的显著观测特征是：（1）吸收期的持续时间为20—25ms;（2）吸收的流量范围在17-215s．f.u．;（3）超快速吸收形态与快速吸收形态基本相似;（4）超快速吸收现象均叠加在秒级爆发上,秒级爆发分别为44NS和46C型;（5）相伴随的Ha耀斑分别为SF级和3B级．     

叠加在微波Ⅳμ型大爆发上的尖峰辐射

本概述了１９８８年１２月１６日特大微波Ⅳμ型爆发的观测特征，以及由ＭＨＤ调制磁流管的磁场强度产生准周期振荡，一部分高能电子被磁场俘获，作同步加速回旋辐射，产生微微汉Ⅳμ型爆发，另一部分高能电子以一定入射角喷注在磁拱上，形成螺距角各向异性的空心束分布，从而激发出电子回旋脉泽辐射（ＥＣＭ），它们的垂直分量的能量便产生了尖峰辐射，叠加在Ⅳμ型爆发之上，结合怀柔的太阳磁场图，采用双极磁场模型，作出了定理     

微波毫秒尖峰辐射的时间轮廓

对１９９０年７月３０日云南天文台４波段太阳射电同步观测系统所观测到的大量毫秒级尖峰辐射（ｍｓ－ｓｐｉｋｅｓ）的时间轮廓（包括各种定义的持续时间,上升时间,衰减时间,强度等）作了详细的统计分析,并与米波－长厘米波段的ｓｐｉｋｅ的时间轮廓作一些比较,以求对微波段的ｓｐｉｋｅ的时间轮廓的特征有一定深入的了解,进而对研究其辐射机理提供了有益的帮助。     

叠加在微波爆发上的快速尖峰群事件

本文介绍了北京天文台观测到的太阳射电10厘米波段的毫秒级快速精细结构(FFS)中一类有长持续时间的尖峰(我们称毫秒时标记录上陡升陡降图形为“尖峰”,称秒级时标的记录上的陡升陡降图形为“脉冲”)群事件。这一类微波毫秒尖峰群(MMS)事件具有一系列显著的特点: 1)它在秒级时间常数的慢速记录上常常对应一8S型(持续时间小于1分钟的脉冲)的爆发。因而利用脉冲的频谱特性,对这一类微波爆发中的毫秒精细结构的特征及可能的机制进行探讨,以弥补目前只能在一个波段上观测FFS事件的缺陷。 2)这一类脉冲爆发具有从低频向高频的频漂(正的频漂),而且频漂的速率随频率带增加而增加。 3)脉冲的幅度在波长8—10厘米间受到强烈的衰减。 4)脉冲群中的每一脉冲的极大频率及起始频率从高频逐渐移向低频,意昧着激发源逐渐上升。估计上升速度约为50公里/秒。 5)这类脉冲常常出现在有δ型磁结构、最大磁场强度大于2500高斯的复杂活动区中,可能有不同级别的耀斑与之对应。 6)这类脉冲与硬X线爆发事件、分米波段快速频漂事件及“BLIPS”事件见文[7]有密切的关系。 7)这一类微波快速尖峰群事件可以解释为来自耀斑-爆发事件中形成的电子加速中心的快速非热电子流向下运动穿入一耀斑环激起的电子迴旋脉泽辐射。     

出现在Ⅳμ爆发上的快变分量

概述了１９８８年１２月１６日出现在微波Ⅳ型大爆发上的快变分量观测特征，以及由ＭＨＤ调制磁流管的磁场强度，而产生了１２．５ｍｉｎ和１．２ｍｉｎ的长短准周期振荡，呈部分高能电子被磁场俘获，做同步加速回旋辐射，产生了微波Ⅳ型爆发，另一部分能电子以一定入射角喷注磁拱上，形成螺距角各为异性的空心束分布，其电子回旋不稳定性导致ｓｐｉｋｅ辐射。最后，用慢波模式计算了三个频率上的１．２ｍｉｎ的准周期振荡，结果表明     

叠加在微波IVμ型大爆发上的尖峰辐射

本文概述了１９８８年１２月１６日特大微波ＩＶμ型爆发的观测待征，以及由ＭＨＤ调制磁流管的磁场强度产生准周期振荡，一部分高能电子被磁场俘获，作同步加速回旋辐射，产生微波型爆发．另一部分高能电子以一定入射角喷注在磁拱上，形成螺距角各向异性的空心束分布，从而激发出电子回旋脉泽辐射（ＥＣＭ），它们的垂直分量的能量便产生了尖峰（ｓｐｉｋｅ）辐射，叠加在微波ＩＶμ型爆发之上．结合怀柔的太阳磁场图，采用双极磁场模型，作出了定量计算．     

一个太阳射波射电爆发中的快速脉动现象

１９９０年７月３０日观测到一个射电大爆发,其中在２８４０ＭＨｚ射电爆发的峰值附近,发现了周期约为３０ｍｓ的快速脉动现象,脉动是窄带的,调制度约为５０％。     

分米波毫秒级太阳射电爆发的几个形态

介绍使用１０ｍ天线上２１ｃｍ波段ｍｓ级连续快速记录系统,观测到分米波太阳射电快速活动的几种形态、特征、尖峰辐射及其共生现象。     

太阳分米波尖峰辐射最小带宽的探讨

云南天文台0.6～1.5GHz太阳射电快速动态频谱仪,在2001年6月24日的射电爆发中观测到大量尖峰。由于观测仪器有相当高的频率分辨率,使我们可以对尖峰的绝对带宽进行更精细的统计分析。由于尖峰数量很大,特别编制了识别尖峰并测量其带宽的软件来进行统计工作。结果发现76%的尖峰的绝对带宽达到仪器频率分辨率1.4MHz,其相对带宽达到0.1%。这比以前关于尖峰辐射带宽的统计结果要小很多。统计结果支持用ECM机制解释尖峰辐射。     

2.6—3.8GHz太阳微波爆发中的精细结构

根据１９９４年Ｉｓｌｉｋｅ＆Ｂｅｎｚ给出的１－３ＧＨｚ频带上的微波Ⅲ型爆发和微波尖峰幅身的分类定义,分析北京天台２．６－３．８ＧＨＺ频带上观测到的微波爆发的精细结构,通过分析发现该定义有局限性。本重新定义了该波段上的微波Ⅲ型爆发和微波尖峰辐身,并讨论了这种分类定义与设备时间分辨率的关系。     

太阳射电分米波尖峰辐射和米波射电爆发

本文分析了云南天文台四波段快速采样射电望远镜在1990年1月至1991年3月间记录到的毫秒级尖峰辐射事件。结合此期间S.G.D.公布的米波射电大爆发资料,给出了毫秒级尖峰辐射的各种特征,总结出毫秒级尖峰辐射同Ⅲ型、Ⅱ型和Ⅳ型太阳射电爆发的关系,最后做出了相应的解释和讨论。     

太阳射电分米波毫秒级尖峰辐射的寿命

太阳射电毫秒级尖峰辐射的寿命随频率增高而减小,长期以来这一直是个令人困惑的问题。本文从与Ⅲ型爆发相关的空心束分布的电子流所激发的回旋同步脉泽角度出发,详细讨论了尖峰辐射的寿命与特征频率比(ξ=ω_P/ω_B)以及波增长率的关系,最后得出:在分米波的不同波段,尖峰辐射是X模的不同次谐波,且寿命随频率增高发生相关的减小。     

出现在Ⅳμ爆发上的快变分量

概述了１９８８年１２月１６日出现在微波Ⅳ型大爆发上的快变分量观测特征，以及由ＭＨＤ调制磁流管的磁场强度，而产生了１２．５ｍｉｎ和１．２ｍｉｎ的长短准周期振荡。一部分高能电子被磁场俘获，做同步加速回旋辐射，产生了微波Ⅳ型爆发。另一部分高能电子以一定入射角喷注在磁拱上，形成螺距角各为异性的空心束分布，其电子回旋不稳定性导致ｓｐｉｋｅ辐射。最后，用慢波模式计算了三个频率上的１．２ｍｉｎ的准周期振荡，结果表明振荡周期随频率的增加而增大，与观测结果相符。     

太阳微波尖峰辐射的高时间,高频率分辨率偏振观测

利用北京天台２．６－３．８ＧＨz频谱仪的观测资料,找到１１个微波尖峰辐射事件。 尖峰一般具有数十毫秒的寿命,数百个ｓｆｕ的流量密度和数十至数百ＭＨz的带宽,这与 以前的报道类似。尖峰的偏振度各式各样,有的尖峰还有数千ＭＨz／s的频率漂移。某些尖峰在二个偏振态之间有８毫秒的时间延迟（最大延迟可达１６毫秒）。另外,还发现了尖峰在二个偏振态之间有８毫秒的时间延迟（最大延迟可达１６毫秒）。另外,还发现了尖峰的