1980年4月一个快速浮现的黑子群

本文分析了一个双极黑子群的快速浮现过程,得到:1.小黑子的会聚运动速度在0.skin/sec以内。2.新生黑子半径的快速增长与小黑子的会聚速度相关联。3.同一时期,色球双极拱形纤维和色球线发生箍缩现象。讨论中,作者认为喇叭状磁束上浮的几何效应和黑子磁丝中电流箍缩的动力效应可能对黑子会聚现象有作用。     

太阳双极黑子的无力磁场理论和耀斑能量

本文根据已得到的无作用力磁场的通解,求出了双极黑子磁场的表达式,并求出双极黑子的扭转场磁能M,势场磁能M_p,可释放的自由磁能△M,磁通量Φ,总电流Ι,无力因子α和磁场衰减因子k等重要参量。这些量可表为场强B、半影纤维的扭转角δ和两黑子中心距离l的函数,后3个量可测出。△M的公式可供太阳预报工作参考使用。将上述公式应用于1978年7月太阳活动区,算出各参量,其中△M的量级为10~(32)尔格,足够供该活动区耀斑等活动现象的能量。     

双极黑子活动区中太阳射电SVC辐射

本文从迴旋共振辐射和轫致辐射的联合机制出发,计算了双极黑子活动区中的太阳射电SVC辐射,获得了有关SVC辐射的亮度和偏振的二维分布的一些有趣的结果。     

太阳耀斑的一种发电机机制的设想

当太阳黑子磁环从太阳对流层深层上浮到太阳表面时,便形成了一个双极黑子群的活动区。在活动区内,纵向磁场为零的中性线区域为高压区,垂直向上气流把黑子磁弧吹入日冕。同时在磁弧的顶部,即在中性线上空产生了感应电流,它的焦耳耗散形成了H_α耀斑。然而,因两个黑子区内为低压区,吸注气流从黑子磁弧的两条腿部顺磁力线流向黑子,它与位于中性线的上升气流形成了两个对称环流,随着环流和磁弧的发展,耀斑区向中性线两旁分离,因而呈现出双带耀斑的特征。本文还估计了耀斑的能量,只要横越磁场的速度,v_⊥～0.3—3公里。秒~(-1),磁场强度B～10—100高斯,这就足以产生耀斑所需要的10~(29)～10~(33)尔格的能量。     

太阳对流层内的纬向磁场与黑子双极磁场的关系

在太阳对流层内,由于ω-效应产生了很强的纬向磁场,它的磁浮力引起了磁流体的上浮,在太阳表面造成了黑子双极磁场等活动区的现象。本文考虑了在磁流团上浮后,由于在太阳对流层内存在湍流磁扩散率的垂直梯度,因而在磁流团内外的磁扩散率之差要随磁流团上升距离的增加而增大,以致在磁流团表面形成了巨大的磁扩散率的梯度,从磁感应方程中可以看到,这一梯度将扰动纬向磁场,结果在磁流团表面形成了磁环,它随磁流团浮升到对流层顶,在太阳表面呈现出两个极性相反的磁区。本文企图以此来说明黑子双极磁场密集性原因的尝试。     

太阳缓变射电迴旋共振辐射机制

本文研究了迴旋共振辐射机制对太阳缓变射电的贡献.我们首先计算出,在单极黑子和双极黑子群上空,迴旋共振辐射的分布,其结果具有一些有意义的特点.最后,我们还计算出太阳缓变射电迴旋共振辐射的流量频谱和偏振频谱,所得结果与观测一致.这表明,迴旋共振辐射机制,是太阳缓变射电的一个主要且重要的辐射机制.     

带来辐射风暴的巨型太阳黑子720

2005年1月11日,太阳看上去与往日没有多大的差别,在日面的东边缘出现了几个比较小的黑子,随着太阳的自转逐渐向日面中央靠近。这其中就有一个很小的黑子编号为720。然而就在一天之中,这个几乎无法分辨的小黑子的大小却突然猛增4倍,到了1月12日已经变得裸眼可见了。时间推移,黑子720继续成长。1月13日它比五个地球的直径都要大,1月14日甚至超过了七个地球大小!到     

AR5629活动区的黑子和磁场

AR5629超级活动区,其黑子面积1989年8月14日极大的半球面积为1491,属中等大小。由一个大的主体黑子和若干卫星小黑子组成。 主体黑子从8日开始呈现弱旋涡,11日旋涡加强,至13日变为强旋涡。另外,大     

黑子面积随黑子数变化的统计研究

对1874年5月-2015年3月期间每月黑子数和黑子面积数进行数据分析,统计研究黑子数与黑子面积比例的变化。结果表明:黑子数与黑子面积非线性变化,在活动周极大时期更明显。二者的分布概率整体相似,都随数值增大而降低,但黑子面积下降得更明显,表明二者存在非线性关系。黑子数与黑子面积的比例在活动周极小时期约为10.2,在极大时期约为21.8,长期约为16.8。每个周的上升期和下降期确定的比例有微小差别,不同活动周确定的比例有小的差别,二者间的比例有减小的趋势。     

太阳射电米波Ⅲ型爆发的观测分析

统计分析了云南天文台在２２周峰年期间观测到的米波Ⅲ型射电爆发与光学活动的关系,发现在２３０～３００ＭＨｚ频率范围的米波Ⅲ型爆发与Ｈα耀斑的关系是密切的,Ⅲ型爆发的产生与双极磁结构和复杂型黑子活动区也密切相关。并对统计结果作了讨论。     

太阳射电米波Ⅲ型爆发的观测分析

统计分析了云南天文台在２２周峰年期间观测到的米波Ⅲ型射电爆发与光学活动的关系,发现在２３０￣３００ＭＨｚ频率范围的米波Ⅲ型爆发与Ｈα耀斑的关系是密切的,Ⅲ型爆发的产生与双极磁结构和复杂型黑子活动区也密切相关。并对统计结果作了讨论。     

1980年10月15日产生在小黑子区的3级大耀斑

本文对1980年10月15日产生在小黑子区的3级大耀斑作了详细的形态分析,,结果表明:1)耀斑无闪相,耀斑的最大强度为周围来扰区的2.4倍。2)耀斑有M带结构,双带的分离速度为5公里/秒。3)和耀斑有关的暗条位于大尺度磁场的极性分界线上,它在耀斑前和耀斑期间有明显变化,最终全部消失。4)耀斑的微波爆发增量小,上升下降缓慢,米波段有Ⅱ、Ⅲ、Ⅳ型爆发。5)耀斑的x射线辐射引起电离层2级骚扰(SLD)。耀斑无地磁暴对应。6)产生耀斑的活动区在日面存在3周,耀斑产生在活动区的衰亡阶段。以上结果基本与文献相同。 在本文的最后一节,对无黑子或小黑子区的耀斑形成作了简短的讨论,指出由日珥物质下落形成大耀斑所遇到的能量亏缺;日珥物质下落形成的激波,由于磁场的存在而强度削弱,磁场不能通过激波转化为辐射能;无黑子(或小黑子)区的耀斑的形成,在机理上可能与黑子区形成的耀斑类同。     

恒星黑子的观测

本文对恒星黑子的观测方法和结果作了综合评述。介绍了恒星黑子温度的多色测光测定方法；黑子大小，温度和分布情况的测光畸变波黑子模型解，和高信噪比谱线轮廓多普勒成像方法；以及黑子寿命观测统计方法等的基本原理和研究进展。对已取得的有关恒星黑子的观测分析结果作了概括，与太阳典型黑子情况作了对比，并对恒星黑子的巨黑子，极区黑子以及长寿命黑子特殊性作了讨论，对需要进一步观测研究的问题作了总结。     

近三个太阳活动周黑子群的日面分布

本文用云南天文台黑子目视观测资料,作出了黑子的纬度分布图。从对十九、二十、二十一太阳活动周大面积黑子的纬度分布统计中,得出了和黑子周期有关的一些有意义的结果。     

太阳黑子运动引起的耀斑与活动区的耦合

利用紫台赣榆站太阳精细结构望远镜拍摄的色球和光球照片，研究了1990年11月6日至13日NOAA6361活动区的磁位形演化和耀斑产生区域，发现该活动区的活动主要集中在11日和12日两天还观测到新老活动区的碰撞耦合及耦合界面处小纤维（fibril）的快速变化，这些现象是由于前导黑子之一的p1黑子的连续几天的运动造成的．所有的活动也主要集中在P1黑子的周围．     

云南天文台太阳黑子照相观测资料处理和相关软件

在建立太阳全日面黑子照相观测系统的基础上对黑子观测资料进行了处理,给出黑子观测的重要数据及相关参数,为太阳物理学家研究太阳活动规律提供和积累最基本的第一手数据。这些数据包括:太阳黑子相对数,南北半球太阳黑子的坐标和黑子群数,太阳黑子的圆面积和球面积等。编写了一个程序,对每天的太阳黑子观测资料进行处理,给出以上物理参数,彻底改变了手工描绘黑子和计算黑子参数的传统方法,同时也提高了黑子资料处理的精度和效率。     

磁极性反转线附近黑子半影纤维的形态

本文对８个活动区极性反转线附近黑子半影纤维的形态进行了分析得出：１）具有强δ磁结构的活动区，穿过主要异极性黑子间的中性线近旁半影纤维或多或少地与中性线平行，有关黑子半影呈肇涡形态；２）由新浮现发展形成的δ结构区，异级黑子在大黑子边缘或与大黑子本影之间有一段距离，中性线两边的半影纤维有序排列，走向与中性线斜交，有关黑子呈弱的施     

无黑子区耀斑

本文分析了廿一周峰年期间云南天文台观测到的20个无黑子区耀斑。指出了无黑子耀斑的一般特征,分析了无黑子耀斑前宁静暗条的激活过程,还讨论了无黑子耀斑产生的背景条件。     

旋涡黑子在1972年10月太阳活动中的作用

本文收集了云南天文台和北京天文台观测的McMath 12094活动区的68个耀斑192个节点的照像资料和一些黑子日珥形态,它们和黑子精细结构形态的相关分析进一步证实了过去的结论(7.8)。 1、本区最初耀斑活动开始于全群诸黑子中具有扭结磁场最高能态的前导黑子A(N)的上空,它迅动发展到后随S极黑子上空,然后发展到黑子面积以外。这一演化过程与全群黑子的形态变化和旋转运动同步。 2、巨大的A黑子附近的耀斑活动最初开始扭结磁力管的内部,与扭结磁形态的松解过程同步,耀斑节点的分布由黑子本影附近移向半影的外面。当扭结完全松开,该处耀斑活动全面减少。 3、发现了一个巨大的黑子冕珥下面的强烈的吸引力中心是旋涡黑子。从而证实了冕珥是强大电流在日冕中收缩形成的。 4、对于A黑子的扭转磁结构提供了本区耀斑活动的主要能量来源和导致不稳定性的问题进行了讨论。     

磁场中p模／s模的转换及黑子对声波的吸收

在柱坐标下将黑子周围的不形区域（黑子除外）内的振荡分解为朝向黑子传播的（入射的）波和离开黑子传播的（出射的）波。对无黑子的环形区域内的振荡也进行了同样的分解。将黑子周转的入射波看成是被黑子磁流管磁化了介质（介质内的磁场基本是水平的）中的波。而无黑子区的放射波看成是非磁化介质中的波。比较这两种波在固定波数下功率随的分布发现，在磁化介质中不同径向除ｎ的声波（Ｐ模）频率系统降低，同时功率也降低，降低的功