地极移动的非线性动力机制

用非线性动力学原理和非线性振动方法,结合Chandler摆动的时间序列反演,证实了Chandler摆动的衰减能量是由周年激发的非线性共振所补充的．由高布锡归算的ILS参数,按共振激发模型反演出的Chandler摆动衰减指数和频率品质因数等结果,符合已有的大量基本结论,反演出的非齐次项的强迫频率基本都在周年频率的周围．非线性共振模型还表明,Chandler频率的不稳定性是由于存在频率转换和漂移,摆动振幅的不稳定性是由于存在共振跳跃,非线性的存在还将引出组合共振频率．同时用推广的最小公倍数证实和频差频的存在,提供了非整数的最小公倍数算法,为数论的非线性推广和在天文中的应用提供了工具．     

长周期变星的脉冲

Supergiant and AGB LPVs are investigated by calculating both their evolution and pulsations. The fundamental mode is thought to be the most possible pulsation mode for supergiant LPVs, and the first overtone for AGB LPVs. The mixing length and mass loss may result in some effects on the pulsations. A very large mass loss rate is demanded in the late stage of intermediate mass stellar evolution, however, the mass loss rate may not be quite large in the massive stars before their red supergiant phase. There may exist a strong stellar wind which is related with pulsation for long-period variables.     

超导重力仪测定地极坐标的探讨

本文探讨了超导重力仪测定地极坐标的基本原理,研究了利用重力变化资料计算地极坐标的方法,并根据目前全世界超导重力仪的分布情况,估计了测定地极坐标的精度。     

JYD地极坐标系统长期稳定性的分析

本文对JYD1962－1986年的地极坐标值X、Y用6年滑动平均法求得其平极的长期分量X0、Y0。并以BIH的地极从价值系统为基准，对JYD系统的长期稳定性进行研究，结果表明，JYD系统在1976年以后线性项发生了明显的变化。     

关于1949—1976年的地极运动

利用国内外四十一个台站的纬度观测资料,分别就地极的长期和周期分量进行研究。建立了以1968.0年平北极为原点的地极坐标系统,用极原点三字的汉语拼音缩写JYD(1968.0)表示。并给出了1949.0—1976.9年的地极坐标。     

长周期变星的演化及振动

长周期变星的演化和振动一直是引人入胜的课题。这不仅仅是因为在它们的变化过程中有丰富的物理内容，更重要的是可以用它们来做河外星系距离的定标者。在本文中详细的计算了在z=0.0005,z=0.001,z=0.005,z=0.01和z=0.02这样一个大的金属丰度跨度下，质量为15M⊙，20M⊙和30M⊙恒星的演化和振动。在计算中采用了最新的不透明度，考虑了星风损失对大质量星的影响，对于每一个模型都从零年龄主序演化到了中心氦燃烧结束。在文中仔细研讨了混合长参数以及中心对流核的对流超射对演化模型的影响，同时在中心氦燃烧阶段蓝超巨星和红超巨星的比值被用来限定模型的参数（尤其是混合长和对流超射）。尽管在文中并没有得到和观测一致的结论，即随着金属丰度的增加B／R增加。但是，通过在低金属丰度区采用对流超射，而在高金属丰度区放弃对流超射这一方法得到了与观测更相符合的比值。在新的演化模型的基础上，对于大质量星的振动进行了详细的计算。各项振动的性质用来和LMC，M33以及MW中的RSGs做比较。对于LMC和M33中长周期变星，理论的周光关系和观测在基频振动模式下很好的符合；而对于MW中长周期变星，它们更可能在一阶模式下振动。最终，得到了金属丰度和周光关系的之间的联系，即随着金属丰度的增加，有周期增加、光度下降的趋势。一个近似的改正δMbol-0.83δlgZ，对于决定河外星系的距离相信应该有所改善。     

类星体长周期光变分析方法的研究

给出了4种分析类星体长周期光变的方法,用一个模拟的周期信号y=sinθ检验这4种分析方法,结果表明:(1)天体光变采样的数据点个数相对少到一定值时,Jurkevich方法、时间补偿离散傅里叶变换分析方法(DCDFT)、离散相关分析方法(DCF)和功率谱密度分析方法(PSD)的分析结果不一样,获取最短的连续数据点后,Jurkevich方法分析结果在4种方法中可能最为精确可靠,且计算方法简捷实用;(2)获得了Jurkevich分析方法的最佳参数,当m=9时分析结果最佳;(3)用m=9时的Jurkevich方法分析了类星体3C 279及3C 454.3的光变周期,得出3C 279的可能光变周期为(2.81±0.54)年,3C 454.3的可能光变周期为457 d。     

长周期变星的演化及振动

长周期变星的演化和振动一直是引人入胜的课题。这不仅仅是因为在它们的变化过程中有丰富的物理内容 ,更重要的是可以用它们来做河外星系距离的定标者。在本文中详细的计算了在z=0 .0 0 0 5,z=0 .0 0 1 ,z=0 .0 0 5,z =0 .0 1和z=0 .0 2这样一个大的金属丰度跨度下 ,质量为 1 5M⊙ ,2 0M⊙ 和 3 0M⊙ 恒星的演化和振动。在计算中采用了最新的不透明度 ,考虑了星风损失对大质量星的影响 ,对于每一个模型都从零年龄主序演化到了中心氦燃烧结束。在文中仔细研讨了混合长参数以及中心对流核的对流超射对演化模型的影响 ,同时在中心氦燃烧阶段蓝超巨星和红超巨星的比值被用来限定模型的参数 (尤其是混合长和对流超射 )。尽管在文中并没有得到和观测一致的结论 ,即随着金属丰度的增加B/R增加。但是 ,通过在低金属丰度区采用对流超射 ,而在高金属丰度区放弃对流超射这一方法得到了与观测更相符合的比值。在新的演化模型的基础上 ,对于大质量星的振动进行了详细的计算。各项振动的性质用来和LMC ,M3 3以及MW中的RSGs做比较。对于LMC和M3 3中长周期变星 ,理论的周光关系和观测在基频振动模式下很好的符合 ;而对于MW中长周期变星 ,它们更可能在一阶模式下振动。最终 ,得到了金属丰度和周光关系的之间的联系 ,即随     

NAO与地极运动的十年尺度变化

通过本世纪以来地极运动和北大西洋涛动相关性的分析研究，揭示和发现十年时间尺度上北大西洋涛动可能是地极运动的一种新的激发源；并首次用气象资料证实了十年时间尺度上的地极运动在本世纪20年代也发生过180°的位相跳变．     

由极迹半径的外推预报地极坐标

本文根据极迹半径的变化规律提出了一种通过外推极迹半径预报地极坐标的方法。本方法的特点是预报时地极坐标的x和y两个分量结合成整体运算。一般情况下半年的预报度在80％以上,但在极迹半径最小的时期预测误差太大。     

长周期彗星动力学特性统计研究

基于JPL (Jet Propulsion Laboratory)和MPC (Minor Planet Center)的彗星观测数据, 对长周期彗星(Long Period Comet, LPC)的轨道进行逆向演化, 得到其原始轨道, 并分析了LPC的观测轨道和原始轨道的动力学特性. 研究表明: LPC观测轨道半长轴倒数(1/a)_obs和原始轨道半长轴倒数(1/a)_ori分布存在显著差异, 峰值分别位于(1/a)_obs～ 2 × 10^-5au^-1和(1/a)_ori～ 6 × 10^-5au^-1; 大近日点LPC(近日点距离q > 3.1 au)和小近日点LPC (近日点距离q 3.1 au)的原始轨道(1/a)_ori峰值位置相同, 均位于1 × 10^-4au^-1; JPL和MPC数据中LPC的原始轨道(1/a)_obs峰...     

渐近巨星分支长周期变星研究进展

ＡＧＢ长周期变星是中小质量恒星演化到晚期时形成的，由于它们存在强烈的振动和巨大的星风物质损失，研究这类变星对于了解恒星振动性质，星风产生机制及恒星晚期演化都有十分重要的意义，本文比较广泛地考查了最近十几年来国际上对于ＡＧＢ长周期变星观测和理论研究工作的现状，讨论了ＡＧＢ长周期变星的主要观测性质以及恒星振动和演化理论工作中所取得的进展，同时也分析了目前研究工作中存在的一些问题和困难，指出今后研究工作     

风对Chandler摆动激发贡献的比较

应用日本气象厅(JMA)最近发表的以美国大气与环境预测中心(NCEP)修正前、后的reanalysis数据计算出的全球和南、北半球风角动量资料,估计了风对Chandler摆动的平均激发能量,以及风的激发与观测激发之间的相干系数和相干相位．结果表明, 1980-1993(1980-2003)年期间,全球对流层风和(对流层 平流层)风对Chandler摆动的激发能量可分别解释观测激发的68％和72％(58％和51％),对流层风起着主导作用;它们与观测激发的相干系数分别达到0．49和0．32(0．50和0．39),而且具有接近于零的相干相位．这些结果充分说明风在Chandler摆动激发中的重要作用．分析结果也展示了分别应用NCEP修正前,后的reanalysis数据、从实际表面和海平面开始积分的风角动量对Chandler摆动激发的不同影响．     

用IRIS观测归算世界时和地极坐标

本给出用IRIS观测归算的1984年11月至1987年3月的世界时和地极坐标系列（PUSHAO）。归算中，改进了钟模型的选择方式、对流层中性大气延迟模型和射电源坐标，求得的系列内部精度平均值好于由美国国家大地测量局（NGS）归算系列的同期结果。     

短分米波段上的长周期脉动现象

在１９９０年７月３０日观测到的太阳射电大爆发中，在１４２０ＭＨｚ和２０００ＭＨｚ两个波段邮长周期（数＋秒）的脉冲现象，经数据处理分析，发现几个特点：（１）脉冲的宽带大于６００ＭＨｚ。（２）１４２０ＭＨｚ上的脉动的周期较２０００ＭＨｚ上脉 周期大，相对强度也是前者较大。（３）脉冲的相对强度随脉冲周期的增大而增大，呈 好的线性关系。     

短分米波段上的长周期脉动现象

在１９９０年７月３０日观测到的太阳射电大爆发中，在１４２０ＭＨｚ和２０００ＭＨｚ两个波段上发现了长周期（数＋秒）的脉冲现象。经数据处理分析，发现了几个特点：（１）脉冲的宽带大于６００ＭＨｚ。（２）１４２０ＭＨｚ上的脉动的周期较２０００ＭＨｚ上脉动的周期大，相对强度也是前者较大。（３）脉冲的相对强度随脉冲周期的增大而增大，呈较好的线性关系     

武仙座A中的环和摆动

武仙座A(3C348)是一个在低频波段上亮度占第四位的河外射电源。从光学上证认,它是一个位于暗星团中的18.5等的星系,红移Z=0.154。虽然早在1948年就发现了它,并在六十年代对它进行了广泛的研究,但因为其赤纬很低,所以未能用高分辨率的综合孔径射电望远镜得到其结构图。本文报道了用NRAO甚大阵(VLA)对武仙座A作了广域观测后的第一批结果。 武仙座A有许多有趣的特征;一、它是已知的最亮的射电星系之一,其H_0=75km·s~(-1)Mpc~(-1),q_0=0,在5GHz上辐射功率密度为p_(5,000)=6×10~(26)W·Hz~(-1),约为天鹅座A功率密度的1/4。由于它的尺度较大(最宽处达460kpc),所以它所具有的总能量几乎等于天鹅座A的总能量,约为3×10~(60)尔格。二、尽管它的光度很大,但它的结构却具有低光度源的特征。一般来说,高光度源(p_(5,000)>10~(25)W·Hz~(-1))由     

IGS‘92联测期间地极坐标的高频波动

本文分析了ＩＧＳ＇９２联测期间七个ＧＰＳ数据处理中心提供的极坐标序列。通过谱分析、最小二乘拟合和Ｆ检验，表明在这些序列中存在一些共同的高频波动：在Ｘ方向上具有２７．０，１６．５，１３．４和１０．４天的周期，在Ｙ方向上的波动周期约为２０．５，１５．８和１０．０天，并且每个序列与ＥＯＰ（ＩＥＲＳ）９２Ｃ０４之间都存在一个系统差。计算与分析表明，这些系统偏离的主要原因是由于在用ＧＰＳ资料解算Ｘ、Ｙ时，不