1987年9月23日日偏食云台多波段联合观测

本文给出了1987年9月23日云南日偏食射电多波段观测结果。 1.取得了太阳活动低年射电太阳半径:在8.2厘米、10.6厘米、21.1厘米三波段分别为1.060、1.068和1.083r⊙。 2.暗条N—2上空射电源被观测到:它们在三波段立体角范围分别是0.4～1.0×10~(-8)Sr,1.2～2.0×10~(-8)Sr,4.2×10~(-8)Sr;平均亮温度分别在1.0～1.2×10~6K,1.7～2.4×10~6K,3.4×10~6K。 3.观测到日珥E—1上空射电源:立体角范围在三波段分别为0.4×10~(-8)Sr,0.3×10~(-8)Sr,0.8×10~(-8)Sr。是热源,平均亮温度分别为3.0×10~6K,5.3×10~6K,8.0×10~6K。 4.谱斑上空射电源观测到3个,三波段立体角分别为0.8～1.3×10~(-8)Sr,0.8～1.8×10~(-8)Sr,1.6～6.0×10~(-8)Sr。全是热源,平均亮温度分别为0.7～0.8×10~6K,1.0～1.1×10~6K,1.0～2.8×10~6K。晕的辐射标度分别为8.0×10~(28)电子数~2/厘米~5,6.7×10~(28)电子数~2/厘米~5,3.7×10~(28)电子数~2/厘米~5。 5.在日面西北边缘100°～115°范围内观测到日冕凝聚区,它的立体角范围在三波段分别是0.3～0.7×10~(-8)Sr,0.6×10~(-8)Sr,1.3×10~(-8)Sr。是热源,平均亮温度在三波段分别为0.8～1.6×10~6K,5.4×10~6K,7.4×10~6K。它的延伸高度在三波段分别为2.10×10~4km,3.53×10~4km,4.72×1     

2000—2049年行星天象（一）

本文给出 2 0 0 0 - 2 0 4 9年行星天象的一部分 ,包括水星、金星的东、西大距 ,留及上、下合日 ;金星最亮和最接近地球 ;外行星冲日、最接近地球、合日、留 ;地球和外行星过远近日点计1 5个表     

GPS BLOCK IIF星载原子钟长期性能分析

星载原子钟长期性能的分析对于系统完好性监测、卫星钟差确定与预报等具有重要的作用.GPS最新型的BLOCK IIF系列卫星于2016年2月6日部署完成.通过星载原子钟的频率准确度、频率漂移率、频率稳定度、观测噪声水平和钟差周期特性这5个指标的长期变化,分析评估了GPS BLOCK IIF星载原子钟的长期性能.计算分析表明:铷钟的频率准确度为7.1×10~(-12)±2.1×10~(-13),频率漂移率为(5.5×10~(-14)±1.1×10~(-14))/d,平均噪声水平约为0.2 ns;铯钟的频率准确度为1.0×10~(-12)±2.9×10~(-15),频率漂移率为(3.4×10~(-15)±5.4×10~(-16))/d,平均噪声水平约为1.0 ns,并且指标变化相对平稳;铷钟的2 h、6 h、12 h和天稳定度分别为3.4×10~(-14)、2.3×10~(-14)、7.3×10~(-15)与6.0×10~(-15);铯钟对应的稳定度指标分别为1.9×10~(-13)、1.1×10~(-13)、7.9×10~(-14)和5.5×10~(-14);卫星钟差存在显著周期项,主周期分别近似为卫星轨道周期的1/2、1倍或2倍.     

行星之舞(三)——金星篇

上次我们讲了水星,在日出之前或日落之后,水星只留下匆匆一瞥,便隐去了踪迹。太阳系中与水星这样秉性相似的大行星还有金星。不过,由于金星与太阳之间的视角距比水星大,而且,金星亮度最大时可达到-4.4等,因此,要观测金星,可比观测水星容易得多了!在日没后或日出前三小时都能看到它璀璨的光辉。不过,金星是地内行星,而且离太阳最大视角距不超过48°,我们也别奢望夜半时能在南方天空看到它的身影。金星要么闪烁在群星渐渐隐去的朝霞中,要么辉耀于众星即将登场的落日余辉里,故在我国民间有“东启明,西长庚”的说法。金星虽然十分明亮,但我们也难以看到它表面的斑纹结构。因为金星表面笼罩着十分厚重的大气层,使我们的光     

2010年11月重要天象预告

十一月夜空的主角,将是几个颇具看点的流星雨,南、北金牛以及狮子座流星雨的极大非常值得期待。当然,这段时间观测条件最好的行星还是木星,而到了月底,水星和金星的观测条件也将逐渐转好。其中水星是昏星,日落后在西方的低空中隐约可见,而金星作为晨星将在日出前出现在东方天空中,亮度可达-4．6等。     

水星上面会有水冰吗?

水星是九大行星当中距离太阳最近的一颗,它与太阳的角距离很小,因此,它经常和太阳同升同落,经常会被强烈的太阳光辉淹没,我们要见水星一面很不容易。尽管20世纪70年代“水手”10号探测器对金星探测之后又对水星进行了“顺访”,但是人们对它的了解还是远不如火星,甚至不及金星。     

金星自转演化的一种可能解释

本文从理论上估计了金星由于受太阳东西向潮汐力矩作用,而引起金星自转速率的长期变化;并根据金星探测器对金星大气的探测结果,表明它具有稳定的向西环流,从而可得其对金星自转的影响。本文的讨论,证明了金星形成初期是一快速顺向自转的天体,仅太阳的潮汐力矩不可能解释它的自转演化。如果取金星形成之后初始自转周期T_0=15小时,则大气逆向环流与太阳潮的合力矩作用引起金星自转速率变化为: ω(T)=[1647″+δ_i×19705′.′5sin(4.°58(T_0/T))]/世纪~2{δ_i=+1,金星顺转 δ_i=-1,金星逆转}可以估计经t_1=3.22×10~9年,其自转与目前的轨道周期同步。又经t_2=1.19×10~7年,达今天的逆转243天周期。     

11颗行星际尘粒中的锂,硼同位素丰度分析

我们首次测量了4颗行星际尘粒(IDPs)中的~6Li/~7Li,~(10)B/~(11)B。它们的平均值分别是(8.40±0.37)×10~(-2)和(2.40±0.18)×10~(-2),随后又精确测量了7颗IDPs~6Li/Li的同位素丰度。     

第22周升段毫秒级射电尖峰在1.42、2.84、3.67GHz上出现的频次(英文)

本文的目的是研究1.42、2.84、3.67GHz的毫秒级射电尖峰在太阳22周上升段出现的频次及计算源区的有关参数。 云南天文台三波段快速采样射电望远镜于1987年初投入观测。我们选择的观测时段是1987年5月-1988年12月。为太阳22周升段。其中36个毫秒射电尖峰事件及它们的极大流量被选取了(见英文表Ⅰ)。统计结果表明,三波段尖峰出现的频次比为24:13:3;三波段最大流量分别是2530.0、1364.0和21.8s.f.u;最小流量是33.2、15.2和16.3s.f.u;平均流量是434.8、216.5和19.1s.f.u。 根据这些统计结果,我们作了尖峰源区的参数计算。 1、尖峰源的尺度。由公式(1)算得三波段尖峰源的直径分别是140km,70km和50km,同Benz给出的≤200km相符。 2、尖峰源立体角。由公式(2)算得三波段分别为2.7×10~(-12)sr,6.8×10~(-13)sr,3.5×10~_(-13)sr。 3、尖峰源的亮温度,由公式(3)算得三波段亮温度如下: 频 率 极大值(K) 极小值(K) 平均值(K) 1.42GHz 1.5×10~(14) 2.0×10~(12) 8.1×10~(13) 2.84GHz 8.1×10~(13) 9.1×10~(11) 1.3×10~(12) 3.67GHz 1.3×10~(13) 8.2×10~(11) 1.1×10~(12) 4、尖峰源的磁场强度,用公式(4)、(5)算得三波段分别为250、500和700高斯。 从统计与计算结果我们看到,毫秒级射电尖峰辐射在1.42GHz出现的     

非平衡热力学中恒星结构稳定性的研究——Ⅲ.质量耗损情况下的PPI反应

恒星是开放系统.本文以非线性非平衡热力学中超熵产生判据来研究质量耗损(dρ/dt=- ε/c~2,ρ为总质量密度,ε为单位体积的产能率,c为光速)下,PPI反应所决定的太阳型恒星结构的稳定性问题。结果表明:时,恒星结构肯定稳定.式中X、Y分别为氢、氦丰度,A_1、A_3分别为H~1和H_e~3的原子量,β～10~(-4)—10~(-5)(当8×10~6K≤T≤1.5×10~7K时),(ρ_1为H’的质量密度),(N_A为阿佛伽德罗常数,Q_1=-1.442 MeV,Q_2=5.493 MeV,Q_3=12.859 MeV).     

天秤座EH光变周期变化新探

我们于1980年5月18、19日及6月15日和1981年1月15日四夜,用高速光电光度计观测了天秤座EHLib,获得6个光度极大时刻。与前人的观测资料综合分析,得出该星的观测极大时刻与计算极大时刻间的差值(O—C)随周期数E的变化,可以定性地表示为其中T_o=H.J.D.2433438.6088,P_o=0.0884132445天,β6.0×10~(-13)天/周-2.4×10~(-9)天/年-2.8×10~(-8)/年,A0.0015天,E_o70700P_o6250天17.1年。假如用双星系统的光时效应来解释其中的正弦项,则双星系统轨道的半长径α近似为0.28天文单位,轨道视向速度峰值投影K=(2παsini)/(E_o)0.45km/s,质量函数f(m)6×10~(-5)M_☉。     

仰望金星——金星基本知识及探测成果简述

夜观金星——最明亮的星 金星是夜空中最明亮的星,最亮时约达-4．5等（图1）。一般说来,当金星位于太阳西方时为晨星,位于太阳东方时为昏星,我国古人称晨星时的金星为“启明星”,     

IRAS 23133+6050云核的观测研究

利用紫金山天文台青海观测站13.7 m毫米波望远镜对IRAS 23133 6050云核进行~(13)CO、C~(18)O、HCO (J=1-0)谱线观测.~(13)CO、C~(18)O、HCO 分子谱线辐射所对应的云核直径分别为4.0pc、2.1 pc、2.3 pc,质量分别为2.7×10~3M_⊙、0.9×10~3M_⊙、2.3×10~3M_⊙,气体平均密度分别为2.7×10~3 cm~(-3)、5.1×10~3 cm~(-3)、4.6×10~3cm~(-3).用幂律模型n(r)～~(-P)的形式分析了云核的密度分布,得到的指数p分别为1.75、1.56、1.48.分析发现,密度结构谱指数从云核的外部向内部逐渐变平坦.观测得到HCO~ 丰度为4.6×10~(-10),比暗云低一个数量级以上,比巨分子云也略低,而~(13)CO、C~(18)O的相对丰度比X_(13/18)为12.2,这与暗云11.8和巨分子云9.0～15.6的情况一致.该区域发现存在~(13)CO双极外流.由IRAS远红外光度和维里质量得到的光度质量比,分别为18.1,51.1、21.2.     

两个太阳爆发事件中磁重联电流片的观测研究

日冕物质抛射(Coronal Mass Ejection,CME)通常会将其后面区域中的磁场急剧拉伸,使得极性相反的磁力线相互靠近而形成磁重联电流片.磁重联电流片在爆发过程中,既是磁自由能迅速转化为热能、等离子动能和高能粒子束流的重要区域,又起着连接日冕物质抛射和耀斑的作用.2003年1月3日和11月4日的两次CME事件,在CME离开太阳表面附近之后,均有电流片被观测到.结合搭载在SOHO(Solar and Heliospheric Observatory)上的LASCO(Large Angle and Spectrometric Coronagraph)、UVCS(Ultraviolet Coronagraph Spectrometer)数据,以及大熊湖天文台和云南天文台的Hα资料,研究两次爆发事件的动力学特征,以及电流片的物理特性.电流片中高电离度粒子的存在,如Fe~(+17)、Si~(+11),表明电流片区域中温度高达3×10~6～5×10~6K.直接测量发现电流片的厚度在1.3×10~4～1.1×10~5km范围之间,并随时间先增大后逐渐减小.利用CHIANTI(ver 7.1)光谱代码,进一步计算得到2003年1月3日电流片中的电子温度和相应辐射量(Emission Measure,EM)的均值分别为3.86×10~6K和6.1×10~(24)cm~(-5).另一方面,利用SOHO/UVCS观测数据对2003年11月4日的CME爆发事件中的电流片进行分析,发现电流片呈现准周期性扭转运动.     

M87光学-射电喷流中节点的等离子体团模型

本文根据M87中射电喷流的观测特性和内部物理条件讨论了光学-射电节点的等离子团模型,假定在膨胀(绝热)耗损,费米型加速和同步辐射耗损三种效应联合作用下,研究了它的频谱的演化。得到费米型加速的加速系数为～10~(-9)秒,以再加速光电子。并且表明,在节点的演化过程中频谱断折频率发生在～5×10~(14)Hz,并随时间变化很慢,这与观测事实相一致。     

二○○○年九月天象

月初,太阳的视赤纬为 8°14′8;月末,太阳的视赤纬为-2°49′9。本月太阳由狮子座运行至室女座。7日16时0分白露,太阳的黄经为165°。23日1时28分秋分,太阳的黄经为180°。月亮过远地点、近地点的时间分别为8日21时、24日16时。月相为上弦、望、下弦、朔的时间分别为6日0时、14日4时、21日9时、28日4时。水星由狮子座运行至室女座。距太阳较近,不易见到。23日23时水星合角宿一,水星位于角宿一北面0°7。29日21时水星合月,水星位于月亮南面8°。金星由室女座运行至天秤座。日落后位于西南方低空,地平高度较低,不易观测。19日3时金星合角宿一,…     

扑朔迷离的水星

为什么哥白尼抱憾看不到水星在不少书中提到哥白尼1506年从意大利回到波兰后就一直没有见过水星。原因何在?水星和金星在地球轨道之内,称为内行星。从地球上看去,内行星总是徘徊在太阳近旁(水星和太阳的角距离不超过28°),像两个拉着妈妈衣襟的小孩子,经常被太阳的光辉所淹没。如下图所示当水星走到地球和太阳之间,三者成一线时是“下合”,当水星走到地球对面时称为“上合”;当水星走到离太阳最远的两个位置时称为“大距”,在太阳西面称为“西大距”,在太阳东面称为“东大距”。在合的时候,水     

首次对金星大气进行全球研究——“金星快车”进入金星轨道

惊心动魄的挑战在金星之旅启程100天后,欧洲空间局(ESA)的“金星快车”探测器在太空成功进行了首次主发动机试验,这是该任务的关键一步。欧洲中部时间2006年2月17日凌晨,在距地4.7×10~7千米处运行的“金星快车”的发动机点火大约3秒。借助发动机燃烧,探测器速度变为3m/s。减慢速度是为了进入金星轨道。约1小时后,“金星快车”地面控制站通过欧     

月掩金星与水星合月前的观测

5月25日晚,重庆电台送来了好消息:28、29日日出前20分钟月亮、金星、水星相去不远,可同时被观测到。尽管金星和水星的高度很低,我还是决定观测一把。之后的几天,我一方面咨询天文专家,一方面借助《天     

红外背景的畸变

本文研究了引力透镜和富星系团在宇宙中作为一种分布,对红外背景畸变的统计效应。其中包括富系团的热电子对红外背景畸变的Sunyaev-Zel’dovich效应,以及引力透镜对红外背景畸变的引力效应。本文给出了z=4范围内的红外背景的总畸变,其结果是:Sunyaev-Zel’-dovich效应为:(△T_r)/T_r～10~(-2)—10~(-3),纯引力效应为(△T_r)/T_r～10~(-3)—10~(-4)。