太阳黑子运动引起的耀斑与活动区的耦合

利用紫台赣榆站太阳精细结构望远镜拍摄的色球和光球照片，研究了１９９０年１１月６日至１３日ＮＯＡＡ６３６１活动区的磁位形演化和耀斑产生区域，发现该活动区的活动主要集中在１１日和１２日两天。还观测到新老活动区的碰撞耦合及耦合界面处小纤维（ｆｉｂｒｉｌ）的快速变化，这些现象是由于前导黑子之一的ｐ１黑子的连续几天的运动造成的。所有的活动也主要集中在ｐ１黑子的周围。     

太阳AR7646,7647活动区黑子磁场和新的射电微耀斑爆发

１９９４年１月５日日面上产生的１次１Ｎ／Ｍ１．０耀斑爆发，射电１．４２ＧＨｚ高时间分辨率观测也同时接收到，在小爆发过程里瘵有５３个脉冲信号叠加在连志辐射背景上，是很罕见的现象。在ＡＲ７６４６的黑子前导区域，５日有２处新浮的小黑子对，磁场分别的现象。     

强质子耀斑活动区的形态和旋转特征

本研究结果表明，同一黑子群在日面期间的顺或反时针方向的旋转运动会先后并存。质子耀斑前１～２天，黑子群的旋转角速度达到极大，耀斑后，磁绳的松弛，黑子群可能会反向转转，强的剪切过程和质子耀斑可能会再度出现，强质子耀斑活动区的共同特征是：（１）形态为单个团状结构δ型黑子，即众多异极性本影核紧锁在同一黑子半影中，（２）黑子面积〉１０００×１０＾－６半球面积，日面跨度〉１０°；（３）黑子群有快速的旋转活动     

太阳NOAA6891活动区磁中性线的分析

太阳活动高产区NOAA6891是一个岛型δ黑子，它有5条中性线，表现出不同的性质．其中第3条的横场比较弱，但是由于有剪切，所以有耀斑活动．而第2条中性线的横场较大，剪切得非常厉害，所以在这个区域产生了大量的耀斑，包括2个白光耀斑．正因为如此，所以要对磁场作三维分析，其中用磁场拓扑界面来分析是一种好的途径．     

太原NOAA6891活动区磁中性线的分析

太阳活动高产ＮＯＡＡ６８９１是一个岛型δ黑子，它有５条中性线，表现出不同的性质。其中第３条的横场比较弱，但是由于有剪切，所以有耀斑活动。而第２条中性线的横场较大，剪切得非常厉害。所以在这个区域产生了大量的耀斑，包括２个白光耀斑。所以要对磁场作三维分析，其中用磁场拓扑界硕来分析是一种好的途径。     

强质子耀斑活动区的形态和旋转特征

本文研究结果表明：同一黑子群在日面期间的顺或反时针方向的旋转运动会先后并存．质子耀斑前1～2无，黑子群的旋转角速度达到极大．耀斑后，磁绳的松弛，黑子群可能会反向旋转，强的剪切过程和质子耀斑可能会再度出现．强质子耀斑活动区的共同特征是：（1）形态为单个团状结构δ型黑子，即众多异极性本影核紧锁在同一黑子半影中；（2）黑子面积＞1000×10－6半球面积，日面跨度＞10°；（3）黑子群都有快速的旋转运动．这类活动区，如果在日面西部活动性明显地增强，那么这个活动区在未来转到日面边缘及其背后、或再次从日面东边缘转出时，定能再次爆发耀斑和伴随较强质子事件。     

X线耀斑过程中的磁剪切变化

通过对活动区ＮＯＡＡ６８９１中三个Ｘ线耀斑前后的向量磁场分析,研究耀斑发生条件与耀斑发生前后横向磁场和磁剪切变化的关系。我们发现与Ｈａｇｙａｒｄ的耀斑发生条件不同的是,强的横向磁场和磁剪切不是活动区中耀斑发生的充要条件。我们的结果表明,活动区ＮＯＡＡ６８９１ １９９１年３０日的耀斑发生在横向磁场和磁剪切剧烈下降后。尽管１０月２７日的耀斑发生后横向磁场和磁剪切变化很大,但由于有新磁流浮现,造成磁中性     

22周强质子耀斑活动区的特征

本文研究了22周中的9个强质子耀斑活动区的共同特征,研究结果表明:单个团状结构黑子,即众多异极性黑子本影核紧锁在同一半影结构中的δ型黑子是强质子耀斑活动区的典型形态特征。黑子群的旋转是质子耀斑活动区的又一重要特征,黑子群的旋转方向与日面南、北半球无关。强质子耀斑的爆发总是在黑子群旋转角度达到正或负相极大之后出现。质子耀斑后,磁绳的松弛,黑子群可能会出现反向旋转,强的剪切过程和质子耀斑可能会再度出现。     

太阳AR7646、7647活动区黑子磁场和新的射电微耀斑爆发

１９９４年１月５日日面上产生的１次１Ｎ／Ｍ１．０耀斑爆发，射电１．４２ＧＨｚ高时间分辨率观测也同时接收到，在小爆发过程里伴有５３个脉冲信号叠加在连续辐射背景上，是很罕见的现象。在ＡＲ７６４６的黑子前导区域，５日有２处新浮的小黑子对，磁场分别成细小磁流管平行和交又状态，是产生爆发的根源；脉冲信号是微耀斑在射电方面的瞬时辐射现象，由耀斑连续产生微能量释放而出现，单个的能量释放为（０．３—３．３）×１０１０焦耳。在能量释放过程里，非热电子加速起到重要作用。     

NOAA6361活动区现象分析

本文分析了ＮＯＡＡ６３６１活动区中的一些现象，发现该活动区在衰亡阶段经历了两次同极性黑子的复合过程，复合后的黑子本影间均有光桥存在，观测结果倾向于支持Ｐａｒｋｅｒ１９７９年提出的黑子多磁流管模型。１４日复合后的黑子本影还顺时针方向旋转了约７０度角，从半影纤维的同样顺时针旋转可以认为：该黑子的半影磁场并非是普遍认为的简单的本影磁场的发散部分。我们还观测到另外两个比较有趣的现象：①δ黑子中的ｐ极性黑子     

两个相邻活动区中的相应耀斑

本文描述ＮＯＡＡ６２３３活动区中的一组双带耀斑及和与之有时间相关性的ＮＯＡＡ６２４０中的单带耀斑的磁场位形．并着重讨论由观测推断出的磁场拓扑联接性．分析表明：三个单耀斑发生在正极磁区里，与发生在δ黑子区中的双带耀斑，可能有远距离磁环相联系．这一高位磁环与δ黑子中的低位剪切磁环柑互作用，可能是能发双带耀斑的直接原因．在双带耀斑能量初始释放中被加速的电子，可能是沿着高位磁环或磁拓扑分界面（ＮＯＡＡ ６２４０与ＮＯＡＡ６２３３间）传播，并导致ＮＯＡＡ６２４０中的单带耀斑．因此这些单带耀斑都可能是双带耀斑的相应耀斑．     

耀斑与磁环拓扑界面附近的色球视向速度

在一些活动区中，耀斑与光球层磁对消的密切关系，已被观测确认，磁对消先于耀斑几小时到一天，此时，色球视向速度场呈现特定的式样，即在磁环拓扑界面上，出现紫移窄带，而耀斑亮块均落在拓扑界面两边的红移区，这一观测事实支持磁对消为低层大气的磁重联，并证实这种重联与日冕中的能量快速释放有密切关系。     

一个多次产生CME的活动区特征分析

1998年4月－5月8210活动区在日面上接连出现6次大的爆发活动，搜集了这个活动区在整个日面上软X射线曲线，射电Ⅱ、Ⅳ型爆发，射电日像仪和远紫外观测等资料，它的能量积累过程快，3次软X射线爆发曲线的时间轮廓有一定的相似性。发生日冕物质抛射（CME）时，它的磁环只是局部开放，很快又收拢成一个闭合磁环，在一些非热电子的轰击下，再度被加热，又产生了强列的X射线爆发和射电Ⅱ、Ⅳ型爆发，磁环的薄弱处犹如一个活火山口，CME容易从此处再次喷发，找到非热过程与热过程衔接的拐点，在SXR时间轮廓曲线上它表现为斜率突变点，往往有Ⅲ型爆发作为对应的标志，日冕不同层次上先后出现的Ⅱ型爆发可作为CME出现的有力证据，并可作为判断CME运动速度的依据。     

太阳耀斑爆发对京津冀地区云——地闪电活动的影响

太阳活动能否影响地球天气气候是一个全球关心的问题［１,２］．目前大多数研究者认为,太阳活动影响短期天气变化最可能的途径是通过调制大气电环境来实现的［３－５］,太阳耀斑爆发及其伴随事件均可对地球电环境产生明显的影响［１－５］,并通过磁层－电离层－中性大气层的耦合作用影响大气电场,再通过云中电性质的改变影响云的微物理结构［６,７］,并直接产生动力作用［８－１０］,从而影响雷雨云的发展,造成短期天气变化．２０多年来已有大量有关太阳耀斑与地球雷暴间的相关统计工作［３－５］．Ｍａｒｋｓｏｎ［１１］、Ｂｏｓ…     

大型太阳活动区磁场的一个模型

用时间缓变的非线性无力场模拟超级活动区（弧岛式大型δ黑子）的磁场位形。这个复杂磁场包含了向量磁场的主要观测特征：正负磁流极端不平衡性（正负磁流之比为１：６）,Ｕ形磁反变线,局域磁场的二极子、四极子差异性。模拟结果厅用来解释一些观测结果：（１）大耀斑主要产生在Ｕ形中性线的磁性混杂区或四极子区（２）Ｕ形反变线的准双极性区几乎没有大耀斑很小。（３）活动区内部的大型旋转运动和磁沲运动会导致四极子场磁拓扑分     

计算的磁拓扑界线与耀斑相关性

本文利用赣榆站所取得的色球精细结构资料，并采用了前苏联强磁场资料，逐日计算了１９９０年１０月１３日至１６日复合活动区ＮＯＡＡ６３０９在色球层的磁拓扑界线，并与色球精细结构资料作了比照，发现：亮谱斑或亮耀斑核均是位于界线上，或紧邻它．这个结果支持“重联是耀斑在释放能量时的主要过程，而重联发生在磁场的拓扑界面上”的观点．     

太阳耀斑磁重联的数值模拟

数值模拟了太阳耀斑中二维磁重联过程。结果表明,当重联Ｘ 点比较高时,演化过程能再现双带耀斑中耀斑环的运动等主要特征;当重联Ｘ 点比较低时,可解释致密耀斑的观测特征。结果还表明,耀斑环上升和重联点上升之间没有直接的联系。     

关于太阳耀斑脉动现象机制的译注

近年来,人们在日冕中发现了许多准周期脉动现象,对脉动机制的研究引起了广泛的关注。本文译注了三类典型的脉动理论机制,并初步讨论了它们之间的联系和区别。这些理论机制有助于研究和解释新的观测事件