磁对流湍流对太阳P模振动的影响(英文)

为了进一步探索太阳对流区的物理性质 ,我们利用高精度N的日震观测数据来研究太阳内部扰动磁场对低阶太阳P模振动的影响。对于一个时间相关的MHD湍流源 ,我们给出了导致频率变化的各种可能性。如果只考虑磁扰动的贡献 ,不同值的振动模的频率变化仅只是涨落磁场能谱的函数。我们发现频率的变化随着太阳内部磁场强度增加而变大 ,并且和太阳活动周期密切相关。我们的计算表明太阳磁活动导致的频率变化可达 0 .3μΗz。     

90年代太阳模型和太阳震荡研究进展(I):太阳模型研究进展(英)

太阳模型的研究是了解太阳整体结构和性质的极为重要的手段。90年代以来太阳模型研究取得了进展。随着MHD及OPAL物态方程的引入,理论上的太阳振荡频率与观测值的差别已大为减小,而考虑湍流频谱分布的局域对流理论和三维流体动力学模拟结果可对太阳内部对流能量传输过程有更深刻的理解．以前所发现的理论模型与反演结果得到的初始氦丰度的差别已能由扩散过程加以解释,而太阳表面锂丰度亏损问题也可以由扩散过程或早期演化星风来加以解决,太阳中微子问题则似应由粒子物理而不是天体物理来解决。     

90年代太阳模型和太阳震荡研究进展(II):太阳振荡研究进展(英)

太阳振荡研究现已成为研究太阳内部性质的新手段,也成为检验太阳模型构造时输入物理参量的最重要工具。90年代以来理论与观测日震频率的差别已随输入物理参量及太阳振荡理论的改进而大为减小,可是现有的差别仍远大于观测误差。由日震反演可对太阳内部对流区、表面氦丰度及自转随纬度和径向的分布都有更多了解。太阳振荡的湍动随机激发及激发源的位置都已得到研究,不过现在问题还未完全解决。今后一方面要探测更多的振动方式,另一方面也需要解决不同观测者得到的结果存在系统差的问题,而最外层的非绝热现象及理论与观测存在差别仍是最关键的难题。     

3521MHz太阳射电望远镜在云台安装调试报告Ⅲ(续前)——Ⅲ 定标源系统及其主要技术指标的测定

本文报告了3521MHz太阳射电望远镜定标采用的热源和冷源及其定标计算方法。报告了目前国内唯一可室内控制的太阳射电望远镜的电磁式波导开关,文中给出了这种波导开关的结构、设计原理及其测试方法和计算结果。     

日食照相观测——太阳之旅(五)

色球闪光光谱拍摄选用有自动追踪功能的望远镜,彩色高速底片,带有自动卷片机的相机,300～600毫米的长焦距镜头,在镜头前固定一块三棱镜或光栅,用按环将相机按在望远镜之后,开大相机光圈,距离调为无限远,曝光时间为1/8秒,开动自动追踪。密切关注太阳的被食情况,当月影刚刚把整个太阳光球覆盖起来,色球层未被遮盖的部分呈现出狭窄的圆弧形状的瞬间,迅速按     

数字太阳系的制作(四)——太阳篇

我们在前面的文章中已经制作了太阳系的几个主要的大行星,现在我们来制作太阳系的中心天体——太阳。在制作太阳之前我们先来研究一下太阳的结构:太阳结构分为内部和外部。太阳内部是无法观测到的。外部分为光球层、色球层和日冕。光球层就是我们实际看到的太阳圆面,它看上去是一个光滑的球     

太阳风、高能暴粒子、太阳高能粒子和太阳宇宙线的谱指数研究

本文根据卫星提供的1963—1978年太阳风实验资料,将太阳风中的质子流作为极低能宇宙线,则能得到0.3—4kev的质子积分通量—动能曲线,使低能宇宙线的能谱向前推进了约三个数量级。所得的极低能宇宙线能谱亦呈幂律谱,即:J(>E)=A_sE~(-γ),具有双幂指数,约在1kev处发生转折,与低能太阳宇宙线能谱非常类似。 最近,卫星ISEE—3观测到46次与行星际激波相联系的高能暴粒子(ESP)事例,在能域35—53kev的各次质子峰值强度恰好绘于联结两能谱的虚线之中。这样,从太阳风、ESP、太阳高能粒子(SEP)到太阳低能宇宙线的能谱都被连接了起来,对于它们的起源,也能获得合理地很好地解释。     

太阳紫外辐射变化对中层大气微量成分的影响(摘要)

太阳紫外辐射仅占太阳总辐射的不到1％,但其随太阳活动却有着较大的变化。据太阳21周的测量,当太阳耀斑时200nm波段的变化为6％,而Lα线的变化可达40％、其随11年周期的变化甚至可达150％。由于太阳紫外辐射是中、高层大气的主要能源,这必将对中层大气微量成分产生重要影响。     

校园天文实践活动(二)——太阳的观测

实验原理: 太阳是一个炽热发光的气体球,从中心到边缘可分为热核反应区、辐射区、对流区和大气层。太阳大气层从内到外可分为光球层、色球层和日冕。平时我们看到的光芒四射的日轮是太阳的光球层,在日食时还可看到光球层之上美丽的色球和银白的日冕。太阳大气十分活跃,经常发生黑子     

太阳的微波组合Ⅲ型爆发

微波组合Ⅲ型爆发是指由低频端的微波普通Ⅲ型爆发和同时出现在高频端的微波连续U型爆发构成的组合体。微波连续U型爆发是单个微波U型爆发在同一磁环中的进一步演化的结果,它仍是Ⅲ型爆发的一个次型,因此整个微波组合Ⅲ型爆发也是Ⅲ型爆发的一个次型。微波组合Ⅲ型爆发的辐射源（即高能电子束）来自同一个加速区,只不过在与低日冕区的磁环相互作用中被分离成捕获电子和逃逸电子束,并有不同的运动轨迹,最终同时辐射产生高频端的微波连续U型爆发和低频端的微波普通Ⅲ型爆发.微波组合Ⅲ型爆发的形成与低日冕区的磁环结构密切相关,因而它是微波段的特有现象。     

太阳日冕环的运动(Ⅰ)、(Ⅱ)

几年以前天空实验室的观测发现太阳日冕中多数瞬变过程是以环状形式发生质量喷射,并且测得环状瞬变过程前导边缘是加速运动或者是等速运动。这些日冕环是细长的环。环中的磁能密度大约是热能密度的十倍。观测表明:磁场是控制日冕环的主要因素。     

太阳日冕环的运动(二)

天空实验室观测期间,用白光日冕照相观测太阳日冕区,发现多数瞬变过程是以环状形式发生质量喷射.从太阳表面上二个太阳半径到六个太阳半径的观测范围内,测得环状瞬变过程前导边缘的运动是加速运动或者等速运动.这些日冕瞬变过程是细长的环,环的根部固定在太阳表面上.Dulk等人用白光观测和用无线电米波观测日冕瞬变过程时,比较了日冕环中的各种能量密度,得出结论:在日冕环中磁能密度大约是热能密度的十倍,磁能密度稍大于动能密度.Gergely等人也得出类似的结论.由此说明:在日冕环朝外运动时,磁场是控制日冕环的主要因素.     

时光里的太阳望远镜(上)

太阳是离我们最近的恒星,也是千万颗恒星中极普通的一颗。它不够大,目前观测到的质量最大的恒星能够达到150倍太阳质量;它不太老,只有50亿岁,正值壮年;它不太亮,绝对星等只有4.83等,但视星等有-26.74等。正因如此,我们可以利用距离优势更加充分地观测太阳;也正因太阳足够普通,才有了作为恒星研究目标的代表性。     

太阳耀斑研究的新进展(英)

近年来对太阳耀斑的研究取得了重要的进展。一些新的发现主要来自高分辨率的观测，特别是来自"阳光"卫星的结果。综述的范围包括太阳耀斑中磁重联的新证据、硬X射线源（包括所谓的超热源）的分类、X射线喷流的发现、环－环相互作用的证据以及对耀斑大气动力学过程的新认识等。基于这些新的知识，讨论了有关耀斑模型的一些问题。     

对脉冲星发射宇宙线能量的估计

S.Karakula等人根据Ostriker等人的脉冲星产生的宇宙线能谱依赖脉冲星年龄的理论模型,利用脉冲星发射宇宙线的最大能量:     

欧洲大太阳望远镜(LEST)计划

LEST计划旨在建造一台大型地面太阳望远镜,它的口径为2.4米,将安置在大西洋Canary群岛的Tenerife。自1982年到1984年,LEST基金会完成了可行性研究、方案设计,做了镜筒充氦和风洞试验,并提出了一个总额为2,500万美元的财政预算。这个望远镜因具有世界上最大的口径和找到了非常好的台址而具有巨大的吸引力。某些欧洲以外的国家,如美国、澳大利亚和中国均有意加入LEST基金会.本文叙述了直到1985年中的LEST的进展.     

太阳光压模型中面质比误差对IGSO卫星轨道预报的影响分析

太阳光压是影响高轨卫星轨道精密确定的主要因子之一,这种摄动的有效模制将进一步改进卫星轨道的预报精度.主要对太阳光压模型中面质比误差对地球倾斜同步轨道卫星轨道预报的影响进行了分析.20％面质比参数标定误差对地球倾斜同步轨道卫星位置预报影响仿真结果显示:一天内前16h,x、z分量的预报误差幅度相对较小,y分量误差相对较大;一天内最后8h,x、y、z各分量误差发散明显,但z分量的误差发散程度较大.20％面质比参数标定误差对地球倾斜同步轨道卫星速度预报影响仿真结果显示,一天内,x、y、z各分量的预报误差幅度不超过1 mm/s.     

滇西宾川选址总结报告(Ⅲ)——讨论与评价

本文就恒星天文台址两项主要指标(可供天文观测时间及星像抖动的大小)在观测过程中,各国所采用之不同定义、观测和归算方法以及其间的可对比性问题进行了简要论讨。最后将3002米山峰、2645米山峰所得到的各项观测结果与世界优良及潜在台址进行了比对。我们认为滇西宾川的两个潜在台址大气宁静度较好,星像抖动方差平均值～0″.4,接近在智利的两个优秀天文台,处于世界上等水平;可供天文观测的时间优于加拿大的Kobau山,次于美国的Kitt Peak和西德——西班牙的Calar——Alto山天文台,属中等偏下水平。总的看来,此二潜在台址在世界优良台址中处于中等水平,而对于我国南方或北半球30°N以南地区而言,可能是较好的站址之一。     

磁通量喷发的大气响应——Ⅲ.太阳附近激波的演化

作为本系列的最后一篇,本文研究日冕大气中的激波演化.结果表明,日冕背景大气和磁场的非均匀性对激波结构和演化起着决定作用。太阳附近形成的慢激波-快磁声波系统,将在向外传播的过程中演变为以中间激波作为必要组成部分的混合激波。该混合激波在沿电流片传播时能继续维持,而在沿单极开放磁场传播时则进一步演变为纯快激波。