太阳射电观测中蝴蝶斑的一种消除方法

本试图根据蝴蝶斑的分布特征，采用平滑滤波的方法，消除太阳射电高时间分辨率观测资料中，由于某种干扰引起的蝴蝶斑，从而达到在这种资料中提取有用太阳信息的目的。     

13.7m抛物面天线增益测量和太阳射电流量密度定标

以新月时月亮的射电辐射为温度基准和准口面温度定标的方法，在２２ＧＨｚ频率上于１９９３年７月￣８月测量了１３．７ｍ射电望远镜抛物面天线的增益，根据测量的增益值（６７．１０±０．０７ｄｂ）定标了太阳射电流量。流量测量的系统差为±５．８％，偶然差为±２．７％，测量的宁静太阳亮温度（非源区）为１０１００±３００Ｋ。除此之外，还推导和计算了不同源模型下的天线方向图改正因子Ｋｓ，并计算了太阳射电源的流量密度。     

毫米波太阳射电的观测研究

综述了毫米波太阳射电的观测研究概况，着重介绍一些中，大型的毫米波太阳射电观测设备最新的观测结果。     

太阳十厘米射电流量与太阳运动

本文利用１９４７ ～１９９０ 年加拿大Ｏｔｔａｗａ 的２８００ ＭＨｚ 太阳射电流量与太阳绕太阳系质心运动的角动量变化率ｄＬ／ｄｔ 做线性相关,当迟滞时间τ～３ 年得相关系数为０ ．８２２ ,线性相关置信水平远大于９９ ．９ ％ 。本文还用同期的太阳黑子相对数与太阳角动量变化率ｄＬ／ｄｔ 做线性相关,当迟滞时间τ～２ － ３ 年得相关系数为０ ．８２９ ,其置信水平亦远大于９９ ．９ ％ ,证实了董士仑在１９９７ 年在天体物理学报发表的结果（１９００ － １９８０ 年,τ～２ 年,相关系数为０ ．８１）     

13．7m抛物面天线增益测量和太阳射电流量密度定标

以新月时月亮的射电辐射为温度基准和准口面温度定标的方法，在２２ＧＨｚ频率上于１９９３年７月～３月测量了１３．７ｍ射电望远镜抛物面天线的增益。根据测量的增益值（６７．１０─±０．０７ｄｂ）定标了太阳射电流量，流量测量的系统差为±５．８％，偶然差为±２．７％，测量的宁静太阳亮温度（非源区）为１０１００±３００Ｋ。除此之外，还推导和计算了不同源模型下的天线方向图改正因子Ｋｓ，并计算了太阳射电源的流量密度。     

太阳射电频谱观测数据分析系统方案设计

中国太阳射电宽带动态频谱仪(solar Broadband Radio Spectrometer)在太阳物理研究和国际合作交流中发挥了重要作用.为进一步扩大该设备观测数据的国际交流和共享、挖掘数据的深层信息、加快科学产出,有必要开发一套与SSW(Solar Soft Ware)兼容的数据分析系统.该系统具有以下主要特点:(1)按SSW规范设计编写,既可以在SSW环境下运行也可以独立安装使用;(2)新界面设计更易于用户上手,也可以进行复杂深层的数值分析;(3)规范明晰的功能模块和流程设计减少了漏洞和排错时间,定标和特征信息提取等多种亟需功能的完善为科学研究开拓了空间,节省了时间;(4)利用MySQL关系数据库管理系统建设一个安全稳定、易于升级管理的数据库,便于浏览搜索和批量下载.此外,该数据分析系统的开发将为正在研制的中国太阳射电频谱日像仪积累经验和储备技术,并为国内其它台站提供模式和经验.     

米波分米波太阳射电频谱观测研究

本文介绍了云南天文台米波分米波两个波段射电频谱仪的性能指标及可能的观测研究选题。     

日食射电观测和资料预处理

本文介绍了日食射电观测及其资料预处理的基本方法。其中包括日食观测点的选址、观测前的准备、日食观测和食后资料的预处理等。通过资料预处理 ,可得到归一化天线温度和斜率食变曲线 ,为研究日面亮度温度分布和射电源参数等基本物理量提供基本数据和资料     

3厘米波段太阳射电爆发中精细结构的特征

本文扼要介绍南京大学天文系3厘米波段在1989－1992年间观测射电精细结构的结果，指出该波段存在三种类型的精细结构，并简要讨论它们可能的产生机制．     

关于确认太阳射电精细结构的几个问题

本文主要讨论了太阳射电快速观测记录中可能存在的几种非太阳因素，分析或定量估计了它们的影响，这些因素主要来自天线跟踪效应、接收机增益起伏效应以及地球大气吸收、折射等，估计、分析这些效应对确认太阳射电爆发中的精细结构现象是有益的。     

紫金山天文台13.7米射电望远镜22GHz太阳高时间分辨率观测系统

在紫金山天文台１３．７米望远镜２２ＧＨｚ系统的基础上，建立了２２ＧＨｚ太阳高时间分辨率的观测系统。本文介绍了在原系统基础上改造的波束／负载调制器和双温定标系统，以及为实现高时间分辨率而专门研制的ＱＪ－２ＡＧ高速后端和独立的微机数据采集系统。投入使用的２２ＧＨｚ太阳高时间分辨率观测系统在时间分辨率为１０ｍｓ时，灵敏度为０．０２ｓｆｕ，系统增益稳定性在全功率方式下为０．８％／３０分钟，数据丢失率小于１     

四频率太阳射电高时间分辨率观测特征：微耀斑能量释放的证据

作为微耀斑能量释放的证据，本文扼要介绍了云南天文台“四频率太阳射电高时间分辨率同步观测系统”（１．４２，２．１３，２．８４和４．２６ＧＨｚ）１９８９年１２月－１９９３年４月的观测事例，包含低强度的毫秒尖峰辐射（ｍｓｓｐｉｋｅ），类尖峰辐射（ｓｐｉｋｅ－ｌｉｋｅ），快速脉动现象，两种新的快速精细结构──微波Ⅲ型爆和微波类斑点结构．统计了快速精细结构的寿命，在统计基础上分别以实例描述了各类现象的观测特征．     

太阳黑子穿过同磁极性大黑子的观测

本文利用紫金山天文台精细结构望远镜拍摄的优质Ｈａ线心和离带照片，分析了新浮黑子活动区１９９０年１２月５日至９日磁结构演化及黑子的自行运动。我们观测到了一黑子穿过另一同极性大黑子这一非常少见的现象。     

太阳黑子半影的形成和返回磁通量的来源

本文从无半影的黑子成长为带半影的黑子伴随着磁场强度增强和延伸运动这个观测事实出发，通过MHD数值模拟，证明了：（1）对流层内黑子中涡旋流动的自然形成；（2）仅在黑子表面附近磁矢才急速向外移动，最终形成我们观测到的半影磁场位形；（3）光球之上由于β迅速减少，这么小的延伸速度（0.2公里／秒）仅在β～1的光球区200公里厚的层里使磁矢有效地旋转，在约几小时至一天量级时间内将近似垂直的本影磁场向水平方向旋转，形成Osherovich所期的ReturnFlux磁位形，将注入日冕空间的本影主磁流同在色球和光球内就返回的半影磁流自然地划分开来．     

CCD联合平差方法及其初步实例检验

在常规照相天体测量工作中 ,对暗天体的定位是采用逐级定标星过渡的方法实现的。由于星表系统差和局部差的存在 ,最终定位结果可能包含难以把握的误差积累。在CCD小视场观测情况下时常难以找到足够数量的定标星。鉴于此 ,推导了CCD观测联合平差方法的严格矢量表达式 ,以期通过共同星的过渡 ,实现大天区统一平差。原理上此方法可实现相对于河外天体的定位 ,以削弱星表系统差和局部差对定位结果的影响。讨论了CCD联合平差方法实现中的问题 ,包括底片常数模型选择、切点位置改正、共同星的较差改正和法方程解算方法等 ,并分析了具体的处理措施。用实例初步检验了CCD联合平差方法的效果 ,表明通过对多张CCD观测的联合平差 ,可以削弱单张CCD观测参考星数目过少、单张CCD观测参考星分布不均、个别参考星存在位置偏差和局部区域参考星存在系统性位置偏差等不利因素对归算结果的影响 ,进而达到扩大视场和提高归算精度的目的     

银道面HII区复合体G18．2－0．3的射电及红外发射

本文作者用上海天文台的２５米天线和１２．２ＧＨｚ的接收系统，对银道面附近的一个ＨＩＩ区复合体Ｇ１８．２—０．３进行了射电连续谱观测．采用沿源运动轨迹，对观测曲线进行多子源模型拟合的方法，将该复合体中的６个子源从延展的ＨＩＩ区辐射中分离了出来，并导出了每个子源在１２．２ＧＨｚ频率上的流量和角大小．结合外台站在２６９５ＭＨｚ，４７５０ＭＨｚ和１０．５５ＧＨｚ上的流量还得到了这些子源的辐射频谱．分析表明它们具有热辐射性质．对具有射电复合线（Ｈ７６α）资料和角尺度的４个子源导出了它们的电子密度在（１—３）×１０２ｃｍ－３间．此外通过对Ｇ１８．２—０．３复合体子源ＩＲＡＳ资料的分析和模型拟合还得到了每个子源周围冷尘埃的等效黑体温度．其中４个子源并具有ＩＲＡＳ－ＬＲＳ资料．分析它们得到了与该ＨＩＩ区成协尘埃的性质．根据５个子源的ＩＲＡＳ流量、频带以及色改正因子又求出了这些子源在１—５００μｍ间的总红外光度在２×１０４—１０５Ｌ间．它表明与Ｇ１８．２—０．３中各子源成协的新形成星是一些大质量的ＯＢ型星，它们在同一个延展ＨＩＩ区中如此密集证明了大质量星“致密—堆积”形成模式的合理性．     

用Hamilton方法计算滞弹地球自转的潮汐变化

在日月引潮力势作用下地球产生弹性形变．地幔粘滞性子致这个形变对于引潮力滞后,成为引起地球自转长期减慢的原因之一．地幔滞弹性也使有效洛夫数k增加,并使自转变化的周期项位相滞后,即产生反常位相项．本文首先用Hamilton方法计算了地球的形变．然后考虑到地幔的滞弹性,计算了在日月引潮力作用下的地球自转长期减慢和滞弹性对周期（带谐）变化的影响．