类星体红移分布的高频周期

本文对Ｖｅｒｏｎ－Ｃｅｔｔｙ和Ｖｅｒｏｎ类星体表中３１９７颗红移精度为０．００１的类星体做了红移分布的周期性分析。结果表明：类星体红移值在几个方向上存在高频波动的周期性分布，且置信度水平较高。根据我们的分析，这种周期性不可能完全是由于选择效应引起的。因此，类星体在大尺度上的分布很可能具有大约５０Ｍｐｃ的周期涨落。     

类星体红移分布△ln（1＋z）＝0．205周期性的一种解释

根据红移定义１＋ｚ＝λｉ／λ０ｉ，我们认为类星体红移分布ｌｎ（１＋ｚ）周期性受两个因素影响。首先，决定类星体红移的主要线（如Ｌα１２１６，ＣＩＶ１５４９，ＣＩＩＩ１９０９，ＭｇＩＩ２７９８，ＮｅＶ３４２６，ＯＩＩ３７２７，ＮｅＩＩＩ３８６８，Ｈγ４３４０，Ｈβ４８６１，ＯＩＩＩ５００７）固有波长可能构成０．２０５的周期性；另外，这些谱线的观测波长进入一定光学窗口对红移有一定限制，在一定条件下，它正好在某些红移出现峰值，并与ｌｎ（１＋ｚ）＝０．２０５预言峰值一致。我们还在这两个基本考虑下进行模拟取样，发现有明显周期性，定量上证实了我们的基本考虑。本文是类星体红移分布的一种解释，它能说明为什么统计分布不同样品能得到不同的结论。进而，我们认为红移分布周期性不能成为内禀红移观点的观测支持。     

类星体红移分布的高频叶期

本对Ｖｅｒｏｎ－Ｃｅｔｔｙ和Ｖｅｒｏｎ类星体表中３１９７颗红移精度为０．００１的类星体做了红移分布的周期性分布。结果表明：类星体红移植在几个方向上存在高频波动的周期性分布，且置信度水平较高。根据我们的分析，这种周期性不可能完全是由于选择效应引起的。因此，类星体在大尺度上的分布很可能具有大约５０Ｍｐｃ的周期涨落。     

类星体色指数随红移的变化

本文讨论了类星体各光谱特征对其色指数的影响以及色指数随红移的变化，随着红移的增加，位于Ｌｙａ发射线短波方向的各种吸收特征进入了可见光区，内禀的禀的幂律谱和发射线强度的分布对类星体色指数及其弥散的影响将是次要的，各种吸收系统的作用将改变类星体色指数随红移变化的趋势，其中，Ｌｙｍａｎ系限吸收系统的影响最大，利用ＩＵＥ观测的类星体光谱求得色指数随红移的变化，对上述结果进行了验证。     

类星体L_α森林吸收线密度与发射红移的相关性

本文对16个高红移类星体的L_α森林吸收线密度N(z_(abs))统计分析的结果,表明它明显地依赖于类星体自身的发射红移z_(em)。这不仅表现在z(em)越大的类星体其全部L_α吸收线的平均数密度N(z_(abs))也越大;更重要的是,对于相同的吸收红移值z_(abs),而言,N(z_(abs))在统计意义上明显地随着类星体z_(em)的增大而增大。另一方面,本文也在“吸收体源自类星体抛射”的框架下作了统计,结果仍表明z_(em)对L_α森林吸收线密度有显著影响,但抛射速度却对被抛射体的数目无显著影响。最后,对所得的结果以及可能影响N(z_(abs))的若干因素作了讨论。     

类星体吸收线红移的研究

在此工作中,分析了一个类星体样本的吸收线红移和发射线红移之间的关系。结果表明这两类红移之间存在显著的相关。主要结论:a)反常吸收线红移的主要部分是宇宙学红移;b)吸收体相对于类星体的运动是弱的;c)结果表明产生这些反常吸收线红移的吸收体位于类星体寄主星系或者类星体内部并且朝着类星体运动。     

跟类星体红移宇宙学解释相符合的证据

分析类星体吸收线红移和发射线红移的特征。我们从Hewitt和Burbidge ( 1 993 )的星表中选择了吸收线红移和发射线红移都同时提供的类星体 ,得到了包含 4 0 1个对象的样本。这是至今对类星体红移研究的最大样本。我们从吸收线红移和发射线红移之间的关系图发现绝大多数 ( 93 .6% )对象的吸收线红移都小于相应的发射线红移。这个结论人们在 2 0世纪 70年代已经从很小的类星体样本 (样本大小 50左右 )中得到。本文进一步支持了这个结论。它表明类星体红移确实是距离的指示器。这跟宇宙学对类星体红移的解释是一致的     

类星体色指数随红移的变化

本文讨论了类星体各光谱特征对其色指数的影响以及色指数随红移的变化．随着红移的增加，位于Ｌｙα发射线短波方向的各种吸收特征进入了可见光区，内禀的幂律谱和发射线强度的分布对类星体色指数及其弥散的影响将是次要的，各种吸收系统的作用将改变类星体色指数随红移变化的趋势，其中，Ｌｙｍａｎ系限吸收系统的影响最大。利用ＩＵＥ观测的类星体光谱求得色指数随红移的变化，对上述结果进行了验证。     

活动星系核红移分布中的准周期峰

本文作者在活动星系核红移分布（０＜ｚ≤０．２）中发现了准周期性的峰。这些峰分布于ｚ≈０．０３０，０．０６０，０．０９０，０．１２０处（其中ｚ＝０．０６０处的峰是１９６８年Ｂｕｒｂｉｄｇｅ发现的并于１９９０年证实）。红移数据的功率谱表明。这些峰值的准周期为△ｚ＝０．０２７±０．００２。两个相邻的峰所表征的空间距离为８１±６ｈ~（－１）Ｍｐｃ。这可能是宇宙大尺度结构中各个单元的特征尺度（Ｈ_０＝１００ｈ~（－１）Ｍｐｃ~（－１）ｍｓ~（－１）。     

脉冲星在银河系中空间分布的讨论(英文)

已发表的三个脉冲星星表共有384颗。采用这个样本并用一种经验的方法修正观测选择效应,获得脉冲星按银心距离的分布和银河系中可能存在的脉冲星总数。一个明显的峰值在离银心5—7KPC处。脉冲星的总数为(8.4±3.7)×10~4。采用束因子值为5和平均寿命为9×10~6年,得到诞生率为每15—38年产生一颗。     

火星磁层中O^＋离子分布的理论研究

对火星磁层中背阳面区来自电离层的Ｏ＋离子沿磁力线的密度和通量密度分布进行了理论研究．设火星的磁场由内禀磁场和感应磁场相叠加而成,结合不同的内禀磁矩条件进行了计算．结果表明：（１）随着火心距离的增大,火星磁层中Ｏ＋离子的密度和通量密度沿磁力线都呈现出下降趋势;（２）随着Ｚ坐标的增大,火星磁层中Ｏ＋离子的密度和通量密度先呈现出下降趋势,后又逐渐上升;（３）火星的内禀磁场越强,Ｏ＋离子的密度和通量密度沿磁力线下降得越快;（４）在火星磁尾一定距离处,Ｏ＋离子的密度和通量密度随磁矩的增大而减小．这样,可通过探测火星磁层中离子的密度和通量密度分布来确定火星内禀磁场的强弱     

大统一模型与中子星温度分布的研究

本文根据ＳＵ（５）大统一模型耦合Ｅｉｎｓｔｅｉｎ－Ｙａｎｇ－Ｍｉｌｌｓ－Ｈｉｇｇｓ系统导出的旋转度规解，研究了带电荷、磁荷、ＳＵ（３）色荷的中子星表面温度的分布，结果表明：中子星在坍缩过程中可能出现表面温度的反转；同时发现了中子星的赤道与两极的温度差随着电荷与ＳＵ（３）色荷的增加而减小的规律。     

彗星等离子体某些特征的讨论

本文讨论了彗星中尘埃粒子的充电机制 ,带电特性和平衡电势的变化规律 ,分析了彗星尘埃的破碎特性和临界半径 ,得出了很有意义的结果     

关于太阳白光耀斑连续发射起源的讨论

白光耀斑研究近年来获得较大进展，对其连续发射起源机制目前流行三种解释．一是耀斑形成过程中所产生的色球凝聚[1-3]，二是非热粒子注入大气致氢原子非热激发和电离[4-6]，三是色球强加热所引起的对大气深层的辐射反加热[7]．这三类解释具有一个共性，即除了自身直接对连续谱     

8.6毫米波段太阳射电亮度温度分布

本文根据１９８０年２月１６日的８．６毫米波长射电日食观测资料，计算了太阳射电辐射的亮度温度的径向分布，由日食过程的第一，第二和第三接触的计算结果表明，在日面光学边缘内侧的二角分范围内，均存在明显的单峰状增亮结构。三个接触的平均增亮峰值约为１８％，增亮区的射电辐射占日面总辐射的４％。日食当天在８．６毫米波段上测得的日面平均亮度温度为９７２７Ｋ。     

后发团盘星系自转轴方向的分布：统计样本

为研究后发团盘星系自转轴方向的分布,本文对后发团的两个星系表进行交叉证认,给出后发团中心2°.63×2°.63范围内,完整到m_p≤15.7等的138个盘星系的方位角表,其中包括94个S0星系.44个S和Irr星系。     

类星体3C286结构中的谱指数分布

由５ＧＨｚ和１．６６ＧＨｚ的ＶＬＢＩ全球阵观测，我们获得类星体３Ｃ２８６在该两频率上的高动态范围的毫角秒尺度的图像和谱指数在结构中的分布状况。从谱指数，我们无法判断该源中央两个子源中哪一个真正的核。我们排队３Ｃ２８６的结构是由引力透镜所形成的像的可能性。也许在该源的中央存在两个黑洞，即两个中央“引擎”，每一个有它自己的、向不同方向延伸的喷流。