1＋1维黑洞背景时空中的熵

利用′ｔＨｏｏｆｔ的边界条件和“准周期”边界条件分别求解了１＋１维黑洞背景时空中的ＫｌｅｉｎＧｏｒｄｏｎ方程和Ｄｉｒａｃ方程,并计算了相应的玻色子熵与费米子熵,发现它们具有同一发散形式,两者仅相差一个系数     

缘于任意自旋场的Vaidya黑洞的熵

采用在brick模型基础上发展起来的membrane模型，计算了缘于任意自旋场的非静态黑洞——Vaidya黑洞的自由能和熵。结果表明，玻色子场(自旋s=1，2)和费米子场(自旋s=1／2)的熵都恰好与黑洞的视界面积成正比，这与静态和稳态的情况相同。而且，玻色子和费米子场的熵具有相同的形式，二相差一个系数。     

低维动态黑洞的熵

运用在砖墙模型方法的基础上发展起来的薄膜模型计算了1 1维和2 1维动态时空中的黑洞的熵。结果表明在低维动态时空中，黑洞熵仍满足Bekenstein—Hawking熵与面积的关系。     

六维动态球对称黑洞的量子统计熵

运用在brick-wall方法的基础上发展起来的薄膜模型计算了六维动态黑洞的自由能和玻色子熵，然后应用Г矩阵方法计算了费米子熵．结果显示六维动态黑洞的玻色子熵和费米子熵有相同的形式，它们之间只相差一个系数．并且仍然满足Bekenstein-Hawking的熵与面积的关系．     

低维动态黑洞的熵

运用在砖墙模型方法的基础上发展起来的薄膜模型计算了 1 1维和 2 1维动态时空中的黑洞的熵。结果表明在低维动态时空中 ,黑洞熵仍满足Bekenstein -Hawking熵与面积的关系     

De Sitter背景时空中NUT-Kerr-Newman黑洞的玻色子熵

众所周知，一般黑洞的欧拉示性数都为2(或者为0)，而NUT—Kerr—Newman黑洞是个例外，其欧拉示性数大于2.因此计算NUT—Kerr—Newman黑洞的玻色子熵有特殊的意义．运用在brick-wall方法的基础上发展起来的膜模型计算了NUT-Kerr—Newman黑洞在de Sitter时空背景下的玻色子熵．结果表明，在选取适当的截断因子的情况下，该黑洞的熵仍满足Bekenstein—Hawking面积定律．     

高维de Sitter时空背景中动态黑洞的度规

在高维de Sitter时空背景中给出了动态黑洞的度规,这是著名的Vaidya度规和Bonner-Vaidya度维在高维时空中的推广。     

2＋1维黑洞的热辐射和非热辐射

本文探讨了荷电的BTZ黑洞的热辐射与非热辐射，给出了Hawking辐射谱及相应的温度表达式，并给出了非热辐射的有效势和粒子的能量公式。