小质量AGB星热脉冲阶段氟的核合成

本文计算并讨论了当13C以渐进注入方式进入氦燃烧壳层时，19F在小质量AGB星热脉冲中的核合成问题．采用小质量AGB星热脉冲的氢氦混合燃烧模型，中子源为13C（a,n）16O，质子则是脉冲开始时从氢燃烧壳层卷入的．对丰度的数值计算结果表明，在小质量AGB星的热脉冲中，19F是能够有效合成的，有效合成的温度T的范围为1．8≤D＜2．8（T8=T/108K）．采用小质量AGB星的挖掘模型，计算了AGB星大气中氟、氧等元素丰度的变化，较好地拟会了观测结果．对中子源的双脉冲机制，本文亦做了初步探讨．     

低质量AGB星He壳层内重元素核合成

以^13C（α,n)^16O和^22Ne(α，n）^25Mg作为双脉冲中子源，对于星族Ⅰ低质量AGB星，采用无分叉s-过程反应通道，结合最新恒星深化的计算结果，在各物理参量合理取值范围内，计算了He壳层内重元素核合成。结果表明，渐近分布时所需的脉冲数N0的范围是6－16个，渐近分布达到后，He壳层内重元素的丰度仅与平均中子辐照量τ0有关。与低质量AGB星相应的平均中子辐照量范围是τ0=0.15-1.0mb^-1。     

AGB星核合成理论的研究进展

综述了近扯为ＡＧＢ星核合成的理论研究情况，包括轻，重核素核合成理论，ＡＧＢ星的分类，ＡＧＢ星的演化特征，ＡＧＢ星内的元素核合成理论的研究及外赋ＭＳ，Ｓ 双星吸积机制的研究情况。     

AGB星的超星风与热脉动的研究

至今国际上对ＡＧＢ星的超星风、热脉动及振动的理论研究工作中都忽略了湍流压的存在，然而对于一个整个外壳都处于完全对流的ＡＧＢ星，湍流压是存在的，并且由于湍流压的存在将对气体压强、密度、温度以及各热力 学量产生影响，因而对ＡＧＢ星的超星风、热脉动脉振动产生影响。     

内禀和外赋AGB星的重核素丰度分析

以＾１３Ｃ（α,ｎ）＾１６Ｏ及＾２２Ｎｅ（α,ｎ）＾２５Ｍｇ作为双脉冲中子源,对于低质量ＡＧＢ星,采用无分叉ｓ－过程反应通道,结合最近恒星演化的计算结果,在各物理参量合理取值范围内,计算了了ＡＧＢ星Ｈｅ壳层内,表面重核素的丰度,在此基础上将星风吸各模型同内禀ＡＧＢ星核合成模型结合起来计算外赋ＡＧＢ星重元素的超丰。     

AGB星s-过程核合成区域中子辐照量分布

介绍了AGB(Asymptotic Giant Brahch)星s-过程核合成区域中子辐照量分布的最新研究结果.然后将不同AGB星s-过程核合成模型给出的太阳系中子辐照量分布与由观测约束得出的结果进行对比,分析论证了最新研究结果的可靠性.     

2.8M⊙碳AGB星的形成和演化

在混合程对流理论基础上建立了湍流压的恒星结构与演化理论,以及在对流外壳中出现动力学非稳定性的判据。在此基础上研究了初始质量为2.8M⊙的星族I恒星从主序星到碳AGB星的质量非守恒演化。结果表明,在RGB星和AGB星阶段,靠近恒星表面区域内湍流压可以达到总压强的30％。且湍流压效应可能是导致RGB星和AGB星靠近表面区域产生了动力学非稳定性,从而造成物质向外逃逸的原因,我们认为湍流压效应可能就是造成有效温度低因而辐射压也低的RGB星产生强星风,以及AGB星产生超星风的物理原因,还发现当氦燃烧层源厚度与层源质量的比值小于0.04R⊙／M⊙时,层源内会出现热核反应的非稳定现象,即出现热脉动,且2.8M⊙AGB星经过6次热脉动后,恒星表面的C／O超过1,恒星演化成碳AGB星。     

AGB星的ISO观测

概述了ＩＲＡＳ升空以来在ＡＧＢ星研究方面的进展和发现的问题,比较详细地报告了６０ｃｍ空间红外望远镜ＩＳＯ携带的探测器及其性能,以及它的成像和光谱观测对研究ＡＧＢ星的演化的影响,尤其是对ＡＧＢ星星周包层的化学环境的研究的重要作用。     

AGB星s-过程核合成相关问题的研究进展

综述了近年来AGB星核合成理论的研究情况,述及AGB星的结构与s-过程核合成有关的中子辐照量分布、人们比较关注的铅星与非铅星、后AGB星元素丰度分布及与AGB星核合成有关的s r星。     

AGB星的超星风与热脉动的研究

至今国际上对ＡＧＢ星的超星风、热脉动及振动的理论研究工作中都忽略了湍流压的存在，然而对于一个整个外壳都处于完全对流的ＡＧＢ星，湍流压是存在的，并且由于湍流压的存在将对气体压强、密度、温度以及各热力学量产生影响，因而对ＡＧＢ星的超星风、热脉动及振动产生影响。本文以恒星结构演化理论中常用的混合程对流理论为基础，给出了湍流压以及考虑湍流压情况下恒星内部物态方程和各热力学量的表达式，并给出了判别恒星外壳产生动力学非稳定性的判据，并在此基础上研究了质量为２．８Ｍ⊙和７Ｍ⊙的恒星从主序到ＡＧＢ星的演化。目的是研究有湍流压情况下ＡＧＢ星的超星风及热脉动的机理。结果表明，对于７Ｍ⊙恒星，在红巨星及ＡＧＢ阶段，湍流压可以达到总压强的３０％，并且对恒星的结构产生重要影响，对于２．８Ｍ⊙恒星，在红巨星及ＡＧＢ阶段影响较小。由于湍流压的作用，２．８Ｍ⊙和７Ｍ⊙恒星在ＡＧＢ阶段和红巨星阶段，靠近表面的区域会出现动力学非稳定性，造成物质向外喷流，这就是ＡＧＢ星和红巨星产生强大星风的物质损失的原因。研究还表明，湍流压效应造成７Ｍ⊙ＡＧＢ星的氢燃烧壳层产生主周期为５０年的脉动现象，同时使氦燃烧壳层的热脉动提前发生和周期变短     

湍流压对中小质量恒星后期演化的影响(Ⅲ)红巨星和AGB星产生强大星风物质损失的机理研究

本文提供了一个判别红巨星和ＡＧＢ星对流外壳中是否会产生动力学非稳定性的条件．根据这个条件和对２８Ｍ及７Ｍ恒星从主序到巨星阶段和ＡＧＢ阶段的演化计算,可以证明,湍流压效应是导致红巨星和ＡＧＢ星靠近表面区域产生动力学非稳定性,从而造成物质向外喷流的原因．并认为它就是造成红巨星和ＡＧＢ星表面温度很低（因而辐射压很低）从而产生强大星风物质损失的物理原因．     

AGB星辐射s-过程核合成模型中子辐照量分布的计算方法和特点

考虑到模型参量随脉冲数的变化,推导出13C辐射燃烧的低质量AGB星s-过程核合成模型中子辐照量分布的计算方法,该方法具有普适性和简洁性.利用该方法,计算了3 M☉、太阳金属丰度恒星模型的中子辐照量分布.结果表明,若合理假设13C薄层内中子数密度均匀分布,则辐射核合成模型最终的中子辐照量分布趋近于指数分布.对于初始质量一定、金属丰度一定的恒星模型,平均中子辐照量τ0与每个脉冲的中子辐照量△τ存在确定的关系:τ0=0.434λ(q1,q2…qmmax+1,r1,r2…rmmax+1)△τ,式中mmax是带挖掘的脉冲总数,比例系数λ(q1,q2…qmmax+1,r1,r2…rmmax+1)可通过对最终中子辐照量分布的指数拟合得到.该式从中子辐照量分布角度定量地将经典模型和辐射s-过程核合成模型统一起来,使经典模型能为恒星模型核合成数值计算提供指导和约束.     

内禀和外赋AGB星的重核素丰度分析

以１３Ｃ（α,ｎ）１６Ｏ及２２Ｎｅ（α,ｎ）２５Ｍｇ作为双脉冲中子源,对于低质量ＡＧＢ星,采用无分叉ｓ－过程反应通道,结合最近恒星演化的计算结果,在各物理参量合理取值范围内,计算了ＡＧＢ星Ｈｅ壳层内,表面重核素的丰度,在此基础上将星风吸积模型同内禀ＡＧＢ星核合成模型结合起来计算外赋ＡＧＢ星重元素的超丰。     

湍流压对中小质量恒星后期演化的影响（Ⅲ）红巨星和AGB星产生强？…

本提供了一个判别红巨星和ＡＧＢ星对流外壳中是否会产生动力学非稳定性的条件。根据这个条件和对２．８Ｍ⊙及７Ｍ⊙恒星从主序列到巨星阶段和ＡＧＢ阶段的演化计算,可以证明,湍流压效应是导致红居星和ＡＢＧ星靠近表达区域产生动力学非稳定性,从而造成质向外喷流的原因,并认为它就是造成红巨星和ＡＧＢ星表面温度很低（因而辐射压很低）从而产生强大星风物质损失的物理原因。     

中等质量富金属AGB长周期变星的振动研究

本采用恒星演化计算与恒星振动计算相结合的方法，对中等质量富金属恒星演化到渐近巨星分支时的振动性质进行了分析研究，从理论上得出这类恒星的振动方式是处于一阶谐频振动，而振动的激发则是在氢电离区和氦的二次电离区由多种机制共同作用造成的，同时提出很长周期的ＡＧＢ长周期变星只能是由中等质量恒星演化到ＡＧＢ阶段形成的。我们的理论计算结果还比较支持在ＡＧＢ顶端存在巨大星风物质损失的观点，且这种星风物质损失很可     

低质量AGB星重元素的核合成

本文以（１３）Ｃ（α，ｎ）（１６）Ｏ作为中子源，考虑到恒星核心质量随热脉冲数的变化及星风、超星风质量损失的影响，采用从（５６）Ｆｅ到（２１０）Ｂｉ的无分支ｓ过程反应通道，拟合了ＭＳ、Ｓ的重元素超丰．本文特别将恒星质量与ＡＧＢ内Ｓ过程核合成模型结合起来讨论．结果表明质量较大的恒星因对流较强而稀释因子较大，ＭＳ、Ｓ星在轻、重Ｓ元素丰度关系图中分别落入四个不同区域，由此可以粗略估计这些恒星的质量．２．５Ｍ　的ＡＧＢ星形成具有环状空腔的星体，最后演化成Ｔｃ—ｎｏ单星，可以解释双星系统伴星为主序星的ＡＧＢ星无Ｔｃ现象．     

AGB星氦燃烧壳层源出现非稳定热核反应的判据

建立了热脉动AGB星氦燃烧壳层源出现非稳定热核反应的判据,新判据包含 了丰富的物理信息,它不仅与热脉动AGB星氦燃烧壳层源的几何性质有关,而且与氦燃 烧壳层源的力学、热学和化学的性质都有关． 提出了热脉动AGB星氦燃烧壳层源非稳定热核反应的发生和消失的机理,它可表述 为:热脉动AGB星氦燃烧壳层源的局部区域出现对流不稳定区会触发非稳定热核反应的 发生,非稳定热核反应会促使氦燃烧壳层源急速膨胀,氦燃烧壳层源的急速几何形变会消 除非稳定热核反应． 用改进后的Kippenhahn恒星演化程序对5M(?)恒星进行了从主序星到热脉动AGB 星的演化模型计算,结果表明新判据能很好地反映5M(?)AGB星氦燃烧壳层源的热核反应 情况．并得出5M(?)热脉动AGB星在第6次热脉动周期阶段,被挖掘到热脉动AGB星 表面的元素主要是在温度lgT2／K<8．155和密度4．0相似文献   

观测证据对小质量AGB星13C中子源的约束

¹³C(α,n)¹⁶O反应是小质量渐近巨星分支(asymptotic giant branch,AGB)星(M/M_⊙≤3,M和M_⊙分别表示AGB星的质量和太阳质量)内s过程(慢中子俘获过程)的主要中子源。在对流热脉冲间隔期间,一个储层(即所谓的“¹³C袋”)内的¹³C在辐射条件下(约8 keV)燃烧并释放中子。到目前为止,¹³C袋的物理形成过程仍远未被充分理解,因此¹³C袋的结构也一直无法被完全确定。在后处理核合成计算中,¹³C袋通常是利用观测数据通过自由的参数化来约束。从基本原理、主要效果及局限性等方面综述了不同观测证据对¹³C袋的约束作用,最后展望了¹³C中子源约束问题未来可能的研究方向。     

中等质量富金属AGB长周期变星的振动研究

本文采用恒星演化计算与恒星振动计算相结合的方法，对中等质量富金属恒星演化到渐近巨星分支时的振动性质进行了分析研究，从理论上得出这类恒星的振动方式是处于一阶谐频振动，而振动的激发则是在氢电离区和氦的二次电离区由多种机制共同作用造成的，同时提出很长周期的ＡＧＢ长周期变星只能是由中等质量恒星演化到ＡＧＢ阶段形成的。我们的理论计算结果还比较支持在ＡＧＢ顶端存在巨大星风物质损失的观点，且这种星风物质损失很可能与恒星振动有关。     

中等质量恒星在赫罗图中由E-AGB星进入TP-AGB星的分界点

通过对3～10 M_☉恒星在赫罗图上演化轨迹的研究,分析恒星内部氦壳层燃烧峰值处能量、密度、温度、氦壳层表面光度与恒星表面光度比及恒星半径的变化,给出了中等质量恒星由早期AGB星演化至热脉冲AGB星阶段在赫罗图上的分界点,与119颗碳星的观测结果吻合得相当好.同时提出:在恒星演化至该分界点之后,其星风物质损失公式可能需要引入一个与表面光度无关的量以主导超星风的形成.在此基础上,通过对考虑湍流压效应下5 M_☉恒星的结构和演化及星风物质损失率的分析,发现湍流压在热脉冲AGB星阶段对星风物质损失影响较大,从而使得热脉冲AGB星的湍流压不可忽略,进而提出了影响热脉冲AGB星星风物质损失的可能的物理因素.