共查询到20条相似文献,搜索用时 0 毫秒
1.
2.
3.
4.
归一化总梯度解释法在充电法中的应用研究 总被引:1,自引:2,他引:1
从理论上对归一化总梯度法在充电法中的应用进行了基础研究,并用归一化总梯度法对直接充电的模型实验结果、近矿围岩(间接)充电的理论计算结果和野外实际观测结果进行了解释。结果表明,根据归一化总梯度垂直断面图和不同深度的平面图可较好地确定异常体的中心深度并大致确定其它一些几何参数,为进一步电性参数反演提供较好的初始剖面。 相似文献
5.
三度体重力归一化总梯度的计算方法 总被引:7,自引:0,他引:7
本文在前人研究的基础上对三度体归一化总梯度做了新的探索,提出应用快速傅氏变换实现重力三度体归一化总梯度的计算方法,通过对单一形体模型和叠加形体模型的计算,取得了较好的效果,为三维解释技术和综合参数解释技术提供理论依据。 相似文献
6.
7.
8.
归一化总梯度法对下半空间的重力总梯度模进行归一化计算,从而利用极值来获得地质体的分布,但现有计算方法存在计算精度较低的问题,并且计算结果不太稳定。本文采用Hartley变换,并引入新的余弦滤波因子,实现重力归一化总梯度,来压制高频干扰;此外,针对计算过程中下延深度越大干扰越严重的弊端,将余弦滤波因子的幂次设计为随深度变化的函数,从而获得更加稳定的计算结果。模型试验和在玲珑金矿区采空区的实际数据结果表明,所提出的重力归一化总梯度法具有计算速度快、精度高、稳定性强等优点。 相似文献
9.
将归一化总梯度数据处理技术运用于中间梯度剖面视极化率观测数据的延拓处理,研制了一套实用的中梯激电数据解释软件系统.实验数据与野外数据的处理结果表明,在选择合理的计算参数基础上,归一化总梯度能给出激电异常较为可靠的解释. 相似文献
10.
重力归一化总梯度GH(z)的没有明确的物理意义,归一化总梯度方法本身无完整的数学理论作为基础,二维和三维情况都只能探索其实验性的规律.弄清楚GH(z)有无物理、数学的理论依据很有益处,这使人们在使用GH(z)方法时不得不采取谨慎的探索态度 相似文献
11.
航空电磁法的应用现状与前景 总被引:1,自引:0,他引:1
本文介绍了航空电磁法近年来在应用方面的进展情况,指出了航空电磁/电阻率填图的方法技术问题及其解决途径,并概述了航电未来的发展前景。 相似文献
12.
本文首次提出将剖面归一化总梯度方法推广到平面加以应用,得到平面归一化总梯度方法,并根据剖面归一化总梯度的计算公式相应地推导了平面归一化总梯度的计算公式,将其应用到内蒙陆西凹陷探测油气田,取得了一定的地质效果。 相似文献
13.
通过在苏州西部地区地质剖面重力资料计算,笔者认为归一化总梯度法可以定性地提供场源的深度及分布状态,为了解深部构造、寻找隐伏岩体提供重力场的判断依据。 相似文献
14.
利用重力归一化总梯度及相位法研究断裂构造 总被引:8,自引:1,他引:8
用波数域的位场转换和快速傅立叶变换理论研究重力归一化总梯度和归一化相位;在波数域向下延拓和导数计算的滤波算子中,分别引入圆滑滤波因子,抑制了向下延拓计算中对噪声干扰的放大作用,增加了计算的稳定性;利用改进的方法,计算并阐述了4种断裂构造GH场等值线和相位曲线的变化特征;别列兹金重力归一化总梯度法中极大值理论在研究断裂构造中具有局限性,对于无限延伸断裂构造,应根据GH场等值线的走向、形状的特点,结合归一化相位曲线的转折点确定断裂空间位置. 相似文献
15.
波数域重力归一化总梯度法中的圆滑滤波因子 总被引:1,自引:0,他引:1
讨论了波数域重力归一化总梯度法,提出在位场转换的向下延拓和求导过程中分别引入圆滑滤波因子,该方法增强了计算的可靠性和稳定性,扩大了可延拓深度;通过模型实验和数据分析,确定了向下延拓和导数因子中圆滑滤波因子指数参数的取值规律,指出了欲求地质体越浅(深),采用的谐波数越大(小)的地质体质心埋深与谐波数N之间的变化规律;发现了均匀密度三度背斜模型和非均匀密度储油背斜模型与二度模型相似的GH场等值线特征,为地质体质心埋深计算及储油构造研究提供了思路。 相似文献
16.
利用DCT法计算重力归一化总梯度 总被引:1,自引:0,他引:1
利用重力归一化总梯度方法可以寻找场源位置,通过“两高夹一低”的典型场特征可以检测油气构造,传统的方法主要采用的是别列兹金法(即傅立叶级数法)和傅立叶变换法。利用DCT法计算重力归一化总梯度是最新研究方法。从理论上给出了基于DCT的重力异常转换公式,进而研究了无限长水平圆柱体、三度体非含油气球冠以及储油球冠模型GH场特征。模型实验证实:随着地质体埋深的增大,谐波数会逐渐减小,GH场奇点极大值向下移动,且呈现线性衰减的特征;储油球冠GH场等值线表现出明显的“两高夹一低”的储油气藏典型标志;用DCT法计算的GH场具有优良的稳定性,而且能够增加向下延拓的计算深度。 相似文献
17.
18.
20.