高频电磁波测井同时求取视介电常数和视电导率的迭代方法

基于对测井响应特性的分析给出了一种在高频电磁波测井中同时求取视介电常数和视电导率的迭代求解方法,它具有收敛精度高、速度快和能应用于不同类型仪器的优点.     

高频电磁波测井同时求解视电导率和视介电常数

利用 Ｌａｍｂｅｒｔ Ｗ函数的性质,针对单发单收和单发双收两种电磁波测井仪器,给出 了一种求解视介电常数和视电导率的方法．理论分析和数值实验表明,该方法在计算速度和 精度方面,明显优于传统的求解复杂非线性方程组的方法．与查表方法相比,该方法不需要 预先计算大量图版,且精度较高．     

高频电磁波测井同时求解视电导率和视介电常数

利用 Ｌａｍｂｅｒｔ Ｗ函数的性质,针对单发单收和单发双收两种电磁波测井仪器,给出 了一种求解视介电常数和视电导率的方法．理论分析和数值实验表明,该方法在计算速度和 精度方面,明显优于传统的求解复杂非线性方程组的方法．与查表方法相比,该方法不需要 预先计算大量图版,且精度较高．     

一类测井方程的解析反演

本文采用解析方法，给出了感应测井中当介质可表示成ｖ（ｘ，ｙ，ｚ）＝Σ↓ｋ，ｆｖｋ，ｊ＾ｘ＾ｋｙ＾ｊ时的反演公式，并讨论了径向浸入深度γ０的反演。     

张量感应测井资料处理中若干问题的研究

在横向各向同性（TI）介质中,张量感应测井响应与地层的水平和垂直电导率σh和σv、井眼斜角α、仪器方位角φ同时有关,其资料处理和解释相当复杂,一般采用先定出φ,然后在井眼坐标系中同时反演σh、σv和α的资料处理方式.我们发现将测井响应变换到井眼坐标系时实际上无法确定其交叉分量的符号而只能确定其绝对值,这个问题尚未引起重视.本文给出了无需确定φ就可由测井响应直接计算井眼坐标系磁感应张量的公式,此方法简单,所得结果不受φ提取精度的影响.在此基础上本文给出了利用井眼坐标系的磁感应张量的交叉分量曲线提取地层纵向边界和判别相邻地层电导率高低的一种特征识别方法.本文还给出了大斜度井中TI介质的电导率视值的一种简化近似公式.     

感应测井的高次几何因子

本文应用微扰法求出了感应测井视电导率的各次修正项,证明了各次修正项之和等于视电导率的真实值。用一个特例说明了理论的正确性。与每一次修正项相应,有一个同次的几何因子,其中一次几何因子在特定条件下与Doll的几何因子一致。     

感应测井的高次几何因子

本文应用微扰法求出了感应测井视电导率的各次修正项,证明了各次修正项之和等于视电导率的真实值。用一个特例说明了理论的正确性。与每一次修正项相应,有一个同次的几何因子,其中一次几何因子在特定条件下与Doll的几何因子一致。     

积分方程中对空间立体角及曲面积分的计算方法

在利用积分方程求解测井响应时，经常遇到积分，其中ｄＳ和ｄΩ分别是面积元和它对某定点所张立体角。本文利用现有的积分公式将它们或者变成椭圆积分，或者变成较容易处理的一维积分，使计算速度有显著提高。     

张量感应测井视值解释方法的改进

三轴张量感应测井可探测地层电导率各向异性,Zhdanov et al.利用在横向各向同性均匀介质中测井响应的低频渐近式给出了由张量感应测井响应提取地层各向异性电导率和井孔倾角与方位角信息的解析公式,为张量感应测井资料解释奠定了基础.但是,他们给出的井孔倾角公式存在双值解的不确定性,其各向异性电导率解也不是最佳近似解.本文以更为简洁的推导和分析方法,给出了单值的井孔倾角解以及近似程度更好的各向异性电导率解,并通过数值模拟实例加以说明.本文的结果可为张量感应测井资料的视值解释提供更好的选择.     

三维感应测井响应计算的交错网格有限差分法

应用交错网格有限差分法计算三维复杂环境中的感应测井响应. 其中，利用Krylov子空间不变性求解离散得到的大型稀疏复对称线性方程组. 在构造Krylov子空间时使用其系数矩阵的伪逆以改善迭代的收敛性. 迭代中，使用不完全Cholesky分解共轭梯度法求解4个三维Poisson方程以得到新的Lanczos向量. 通常迭代不超过20次可得到理想结果. 另外，提出一种新的物质平均公式以计算电导率平均值，可保证电流守恒.     

利用积分方程法计算双侧向测井仪的井眼校正曲线

对电测井积分方程中的各积分项进行了理论推导,利用任意闭合曲面对曲面外一点所张立体角为零的特点将电势积分项由对柱体侧面的积分转化为对柱体底面的积分,从而使在纵向采用线性插值条件下给出了电势积分项的解析解．对电流积分项进行了化简,使之由曲面积分化为一维数值积分．利用所得结果计算了双侧向测井仪的井眼校正曲线．     

电阻率测井响应的积分方程解法

从电流守恒条件出发,得到了两个积分方程.其中第一个和在1964年提出的相同,它的未知函数是边界面上的隐电流源分布密度;第二个积分方程的未知函数则是电位函数本身. 在的文章以及本文作者的另一篇文章中,供电电极和测量电极都被当成点电极处理.用这种方法来处理电位电极系和梯度电极系已不够准确,用来处理三侧向或双侧向等具有大电极的电极系则完全无能为力. 测井中所用的电极系是包着金属外皮的绝缘心棒,金属外皮就是电极.本文提出了处理这种电极系的方法.结果表明,第二个积分方程在处理这种电极系时有明显优点.     

电阻率测井响应的积分方程解法

从电流守恒条件出发,得到了两个积分方程.其中第一个和在1964年提出的相同,它的未知函数是边界面上的隐电流源分布密度;第二个积分方程的未知函数则是电位函数本身. 在的文章以及本文作者的另一篇文章中,供电电极和测量电极都被当成点电极处理.用这种方法来处理电位电极系和梯度电极系已不够准确,用来处理三侧向或双侧向等具有大电极的电极系则完全无能为力. 测井中所用的电极系是包着金属外皮的绝缘心棒,金属外皮就是电极.本文提出了处理这种电极系的方法.结果表明,第二个积分方程在处理这种电极系时有明显优点.     

利用积分方程法计算双侧向测井仪的井眼校正曲线

对电测井积分方程中的各积分项进行了理论推导，利用任意闭合曲面对曲面外一点所张立体角为零的特点将电势积分项由对柱体侧面的积分转化为对柱体底面的积分，从而使在纵向采用线性插值条件下给出了电势积分项的解析解．对电流积分项进行了化简，使之由曲面积分化为一维数值积分．利用所得结果计算了双侧向测井仪的井眼校正曲线．     

实际井眼条件下过套管电阻率测井响应的传输线方程正演算法

过套管电阻率测井通过测量套管壁电势实现测量地层视电阻率,不同的地层模型对过套管电阻率测井会有不同的测井响应. 在传输线方程系数中本文考虑了径向含多个界面地层的影响,对轴向（井轴方向）呈层状、径向阶跃变化地层模型,给出了电势分布递推公式,计算了过套管电阻率测井响应,绘出了测井响应曲线. 算例表明,该方法有较强的轴向地层界面分辨能力;对径向均匀地层计算结果非常接近地层模型电导率,能较好地反映实际地层特征;对高电导地层,低电导水泥环有明显的测井响应;当径向存在多个地层界面时计算结果则为径向各层电导率的综合反映,不是某一径向层的电导率;算例显示该方法有较快（算例运行时间在1s内）的计算速度.     

裂缝性地层侧向测井解释新方程

本文针对裂缝性碳酸盐岩地层孔隙结构非均匀性和泥浆侵入特征,建立了侧向测井电阻率解释新方程。用于评价任丘油田裂缝性油、水层和计算有效裂缝孔隙度,见到了效果。     

用梯度和感应测井联合确定地层电阻率各向异性

实际地层可能出现2种电阻率的宏观各向异性:微观的统计平均效应和裂缝走向等因素的构造效应.三分量感应测井方法可能是确定地层电阻率各向异性的最好方法,但是,该仪器目前在中国还没有应用.已有的数据一般是梯度和双感应曲线,梯度和双感应曲线单独使用都难以揭示各向异性,但是,将二者联合使用则有可能.在反演模型中考虑了电阻率各向异性的存在,给出了梯度和双感应曲线联合求地层电阻率各向异性的方法.通过直井水平层的二维人工模型表明,用感应方法可确定地层的水平电阻率和厚度.而梯度方法的视电阻率可以近似看作水平电阻率和纵向电阻率的几何平均值,梯度方法的视厚度是各向异性参数和真实厚度的乘积.因而不能用梯度方法单独确定各向异性参数和真实厚度2个参数中的任何1个.然而,联合梯度和双感应的方法则可能确定3个参数:各向异性参数,水平电阻率和地层厚度.人工数据的例子表明了这种联合的可行性.     

裂缝性地层侧向测井解释新方程

本文针对裂缝性碳酸盐岩地层孔隙结构非均匀性和泥浆侵入特征,建立了侧向测井电阻率解释新方程。用于评价任丘油田裂缝性油、水层和计算有效裂缝孔隙度,见到了效果。     

一类测井响应方程存在的必要条件

本文将测井分析中所用的绝大多数响应方程归并为一类,给出了这类方程的一般形式。同时,根据一个基本事实导出了这类方程存在的必要条件,从而建立了检验和评价它们的理论标准,并已得到了实验验证。     

一类测井响应方程存在的必要条件

本文将测井分析中所用的绝大多数响应方程归并为一类,给出了这类方程的一般形式。同时,根据一个基本事实导出了这类方程存在的必要条件,从而建立了检验和评价它们的理论标准,并已得到了实验验证。