2012年6月6日金星凌日Hα色球观测

云南天文台全日面Hα色球望远镜完成了2004年6月8日、2012年6月6日,两次为一组的金星凌日天象的观测.主要介绍2012年6月6日金星凌日观测和相应时刻的太阳Hα色球资料.     

2009年7月22日昆明日偏食太阳色球观测

阐述了云南天文台太阳全日面Hα色球望远镜对特殊天象日食的观测及资料情况。同时为局部射电源特征分析研究、CME理论、地球物理效应等相关学科研究提供资料共享信息。     

色球磁场极性反转结构的某些观测特征

利用怀柔太阳观测站的３００余对球和色球的观测磁图，分析得出色球极性反转结构是存在于太阳大气中的真实物理现象的结论，根据对活动区两个层次上的磁场精细结构的分析，发现球磁场反转结构可能有４种不的存在形式。     

晚型矮星的色球活动

晚型矮星色球ＣａⅡＨ和Ｋ级及Ｈα线发射的波动的时序分析，能提供我们关于恒星活动的许多信息。在晚型矮星上都观测到类似太阳色球活动行为的所有时标变化。在类太阳恒星上找到了类太阳的＂Ｍａｕｎｄｅｒ极小”长期宁静统计意义上的证据；在晚型矮星上完全肯定地观测到十年左右周期的；已用几天到几星期时标的色球活动区的自转调制来测量晚型星的自转周期；在若干晚型星上也已发现几分钟到几小时时标的类耀发现象。     

色球磁场极性反转结构的某些观测特征

利用怀柔太阳观测站的300余对光球(FeIλ5324.19A)和色球(H_βλ4861.34A)的观测磁图,分析得出色球极性反转结构是存在于太阳大气中的真实物理现象的结论.根据对活动区两个层次上的磁场精细结构的分析,发现色球磁场反转结构可能有4种不同的存在形式.     

金星凌日问答

为何会出现金星凌日? 金星凌日,它发生的原理与日食相似。当太阳、金星和地球排成一条直线,就有可能发生金星凌日。但由于金星和地球的绕日运行轨道不在同一个平面上,而是有一个3.4度的倾角。在大多数的情况下,太阳、金星和地球排列成一条直线时(下合日),金星不是在太阳     

色球耀斑Hα谱线轮廓不对称性研究进展

综述了近年来太阳色球耀斑爆发时Hα谱线不对称性的研究进展,着重讨论了光谱特征和与其对应的不对称性产生机制,以及利用大气半经验模型再生观测谱线轮廓不对称性等方面,并提出尚待解决的主要问题和进一步的研究方向。     

6月8日金星凌日

2004年6月8日难得一见的天象--金星凌日将要出现在地球上空。上次发生的金星凌日是在1882年,为了看这一天象,人们足足等了122年! 金星凌日的过程是怎样的?今年的金星凌日情况又如何呢? 金星凌日的过程中,有四个重要的时刻,它们分别     

AR5629:1989年8月16日的超级耀斑

1989年8月16日,太阳AR5629活动区(S16W96)上空发生一X20的X—射线耀斑。我们取得该耀斑色球Hα单色光照相序列观测资料,该光学耀斑(S16W90)是,1.寿命:约13个小时.到0732—0734UT达极大;2.结构,成环状系、分主环与次     

读者俱乐部

欣赏金星凌日必备--太阳观测卡 2004年6月8日的金星凌日是122年以来的第一次,下一次发生在2012年,许多读者一定想仔细欣赏这百年才得一遇的天象奇观。由于太阳高度极高,直接用肉眼观察金星凌日,势必会损伤眼睛,因此我社特为大家准备了精美的太阳观测卡,通过它可以安全地欣赏这一天象。此外,利用该卡还能     

耀斑谱线轮廓不对称性研究

耀斑谱线轮廓的不对称性是耀斑动力学过程的一个重要观测事实。本文在一定的耀斑半经验大气模型基础上,计算了不同速度模式和色球凝聚下的Ha和CaⅡK谱线轮廓,从半经验角度探讨了大气各个层次的速度对Hα和CaⅡK谱线轮廓的影响。结果表明:耀斑早期短时间的Hα蓝不对称性可由位于过渡区的色球凝聚引起;随后的红不对称性是上部色球物质向下运动的结果;而后来出现的CaⅡK不对称性特征则可由色球中、下部具有10—20km/s的向下速度来解释。     

色球和日冕的MHD加热机制

扼要地介绍了色球和日冕加热问题的研究历史。随着空间太阳观测技术的进步，人们认识到色球和日冕加热机制主要与MHD过程有关。因此，在本文中着重介绍四种MHD色球和日冕加热机制：（1）阿尔芬波；（2）MHD湍动；（3）场向电流；（4）磁重联。由于这四种加热机制的有效性都需要通过高分辨率观测来判定，所以空间太阳观测对于研究色球和日冕加热问题具有重大意义。     

色球和白冕的MHD加热机制

扼要地介绍了色球和日冕加热问题的研究历史。随着空间太阳观测技术的进步，人们认识到色球和日冕加热机制主要与ＭＨＤ过程有关。因此，在本文中着重介绍四种ＭＨＤ色球和日冕加热机制：（１）阿尔芬波；（２）ＭＨＤ波动；（３）场向电流；（４）磁重联。由于这四种加热机制的有效性都需要通过高分辨率观测来判定，所以空间太阳     

类太阳色球活动恒星的高色散光谱观测和锂丰度

基于对9颗类太阳色球活动恒星高信噪比的高色散光谱观测, 测量了这些恒星锂线(入 = 6707.8 A'')的等值宽度, 计算了这些恒星表层锂元素丰度. 通过研究这些类太阳色球活动恒星锂丰度和X射线光度之间的关系, 发现X射线光度 强的类太阳色球活动恒星锂丰度值大于X射线较弱的恒星. 也就是说活动性较强的类太阳色球活动恒星其锂丰度较高, 活动性较弱的类太阳色球活动恒星其锂丰度较低. 考虑到主序的类太阳恒星锂元素和恒星自转速度随着恒星年龄的增加逐渐减少, 以及随着类太阳色球活动恒星自转速度的减小, 色球活动又逐渐变弱. 因此类似于锂丰度, 类太阳色球活动恒星自转速度的大小和恒星的 活动水平也同样可以表明恒星的年龄.     

乌鲁木齐天文站的耀斑预报

鉴于预报太阳耀斑的重要性和难度,我们在文中介绍了怎样用太阳色球望远镜观测太阳色球层的耀斑先兆（ 现象） ,并且根据太阳活动特点和十几年的观察经验及观测资料,综合分析,判断出太阳色球耀斑将要产生的大概时间,大致规模及耀斑在日面上的可能位置。通过第２２ 周峰年资料验证,准确率可达７０ ％ 。     

太阳大气中氢原子的赖曼谱线

氢是太阳大气中最主要的元素。氢原子的赖曼(Lyman)谱线,尤其是赖曼阿尔法(Ly-α)谱线的辐射,是太阳色球和低过渡区能量损失的主要形式。在太阳的赖曼α像中,网络组织的辐射比较强,而辐射最强的地方是活动区。由于存在辐射转移效应,在宁静区,低阶赖曼谱线的谱形中央一般会形成一个凹陷,而在中央两侧则形成两个峰,两峰往往呈现出一定的不对称性。数值模拟和观测研究表明,赖曼谱线双峰的不对称性与高层大气中各种系统性流动有关。在太阳活动区,赖曼谱形在谱斑区与在宁静区类似;而在黑子区,赖曼谱形几乎没有中央凹陷。赖曼谱形也可用于诊断日珥、耀斑和日冕物质抛射等结构和现象的等离子体特性。该文回顾了赖曼谱线的观测历史,阐明了观测与模拟结果所揭示的物理过程,并结合笔者的认识进行了相应的评论。     

AR5395:云南天文台26cm太阳望远镜的光球和色球观测

报导云南天文台26cm太阳望远镜对AR5395活动区所作的高分辨光球和色球观测结果。刊登该活动区从3月8日到16日的每日色球照片和观测到的耀斑表和照片,选     

计算的磁拓扑界线与耀斑相关性

本文利用赣榆站所取得的色球精细结构资料，并采用了前苏联强磁场资料，逐日计算了１９９０年１０月１３日至１６日复合活动区ＮＯＡＡ６３０９在色球层的磁拓扑界线，并与色球精细结构资料作了比照，发现：亮谱斑或亮耀斑核均是位于界线上，或紧邻它．这个结果支持“重联是耀斑在释放能量时的主要过程，而重联发生在磁场的拓扑界面上”的观点．     

太阳宁静区磁元的空间结构

利用怀柔太阳磁场望远镜,我们对太阳宁静区光球和色球磁场进行了观测。日面中心到边缘的观测表明,太阳宁静区中的小尺度磁结构在从光球到色球的扩展过程中变化不大。日面边缘的观测表明,小尺度磁结构的水平分量在光球和色球都不大。对极区和赤道边缘纵向磁场的比较发现,极区磁场与赤道边缘磁场有着不同的磁结构特性     

太阳23周活动上升期的4个大活动区概述

叙述了太阳 2 3周活动上升期的 4个X射线大活动区的概况 ,还概括了这些活动区在黑子、色球和磁场等方面的共同特点。