用Monte Carlo方法拟合超新星SN 1993J的早期光谱

通过把从光球辐射出来的连续谱能量分成大量的光子包，然后用MonteCarlo方法跟踪这些光子包从光球向超新星包层外运动的过程，这一方法能很好地解决超新星的光谱拟合中的谱线覆盖问题，由于同时编制了用于构造超新星包层中的密度结构和丰度分布的程序，以及大量的用于比较观测和理论拟合的绘图和支持程序，使我们的MonteCarlo光谱拟合软件包能够很好地运用于超新星的早期光谱研究。本文给出了SN1993J在1993年4月13日的观测光谱的运行实例。     

用Monte Carlo方法拟合超新星SN1993J的早期光谱

通过把从光球辐射出来的连续能谱能量分成大量的光子包，然后用ＭｏｎｇｅＣａｒｌｏ方法跟踪这些光子包从光球向超新星包层外运动的过程，这一方法能很好的解决超新星的光谱拟合中的谱线覆盖问题，由于同时编制了用于构造超新星包层中的密度结构和丰度分布的程序，以及大量的用比较观测和理论拟合的绘图和支持程序，使我们的ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ光谱拟合软件包能够很好的运用于超新星的早期光谱研究。本文给出了ＳＮ１９９３Ｊ在１     

利用直接搜索法探讨环珥内源函数的深度变化

本文提出了一种利用光谱资料探讨源函数变化形式的方法;并结合直接搜索法,拟合计算了1984年2月18日太阳边缘环珥的对称谱线,探讨了谱线内源函数随光学深度变化的情况。     

太阳大气中氢原子的赖曼谱线

氢是太阳大气中最主要的元素。氢原子的赖曼(Lyman)谱线,尤其是赖曼阿尔法(Ly-α)谱线的辐射,是太阳色球和低过渡区能量损失的主要形式。在太阳的赖曼α像中,网络组织的辐射比较强,而辐射最强的地方是活动区。由于存在辐射转移效应,在宁静区,低阶赖曼谱线的谱形中央一般会形成一个凹陷,而在中央两侧则形成两个峰,两峰往往呈现出一定的不对称性。数值模拟和观测研究表明,赖曼谱线双峰的不对称性与高层大气中各种系统性流动有关。在太阳活动区,赖曼谱形在谱斑区与在宁静区类似;而在黑子区,赖曼谱形几乎没有中央凹陷。赖曼谱形也可用于诊断日珥、耀斑和日冕物质抛射等结构和现象的等离子体特性。该文回顾了赖曼谱线的观测历史,阐明了观测与模拟结果所揭示的物理过程,并结合笔者的认识进行了相应的评论。     

基于样条函数的恒星光谱自动归一化方法

恒星的观测谱一般由连续谱、谱线和噪声组成,其中连续谱是黑体辐射导致的辐射流量随波长变化的光滑连续光谱。光谱分类及恒星物理参数估计等研究依赖于连续谱及谱线信息的准确提取。因此光谱数据处理的工作主要是拟合连续谱,并通过对光谱进行归一化来提取谱线特征。连续谱拟合的方法主要有多项式拟合、中值滤波、小波滤波等。已有的方法在低信噪比、宇宙线信号干扰、存在发射线等情况下,有不同程度的局限性,体现在鲁棒性和准确度上。目前,针对郭守敬望远镜的10 7条光谱没有自动化方法应用到归一化上的问题,研究并开发一种适用于不同的温度、信噪比及波长覆盖范围,并能够自动化处理的恒星光谱归一化方法,显得十分迫切。在仔细分析不同类型光谱的基础上,提出了一种基于固定窗口划分的连续谱拟合方法。该方法对光谱中能够体现连续谱特征的数据点进行筛选提取,通过细微地控制样条函数平滑度产生更加准确的连续谱。使用郭守敬望远镜中不同光谱型、温度范围、波长覆盖范围的光谱进行实验,结果表明,该方法具有良好的精度和普适性。     

具有三层辐射结构的日面及边缘活动体光谱分析方法

本文概述了国内近十年来的光谱分析方法;给出了太阳边缘上双层辐射结构的谱线轮廓公式;提出了具有三层辐射结构的日面及边缘上活动体光谱分析的观点和简略的分析方法,并与本文所述的方法作了比较。作为实例,用三层模型分析了1989年8月17日的Hα环状耀斑谱线。     

云台一米镜卡焦摄谱仪重力弯沉的谱线位移及展宽效应

本文在理论上着重分析了云台一米镜卡焦摄谱仪中准直镜和照相机的重力弯沉效应。并拍摄了一米镜处于四十五个不同指向时的铁谱,测量重力弯沉效应引起谱线位移的大小。表明,重力弯沉引起谱线位移为μ的数量级,在观测中的连续变化产生特殊的谱线展宽效应。实验与理论分析的拟合基本一致。并讨论了重力弯沉对波长测量、谱线轮廓测量、光谱分辨率测量的影响以及克服的方法。     

冕流电流片的白光和紫外观测研究

日冕电流片是日冕磁重联发生的主要区域, 这一过程将磁能转化为等离子体的热能和动能. 通过选取大角度光谱日冕仪(Large Angle and Spectrometric Coronagraph, LASCO)的白光与远紫外日冕成像光谱仪(Ultraviolet Coronagraph Spectrometer, UVCS)的紫外观测, 研究了2003年1月3日观测到的冕流电流片. LASCO C2白光数据显示电流片中的等离子体团在视场中可从60km·s^-1加速至340km·s^-1, 加速度为 60m·s^-2; 假设视向深度为0.3--1.5R_⊙, 得到所研究电流片在UVCS狭缝高度处的平均电子数密度约为(1.52--7.60)×10⁷cm^-3. 对沿UVCS视场狭缝分布的[Fe xviii ] 974 ? A和Lyα谱线强度进行研究, 发现电流片处的[Fe xviii ]谱线强度比周围明显增大, 计算得到所研究时段内电流片的电子温度范围为(2.94–4.04)×10⁶K; 而在电流片处的Lyα谱线强度相对周围变化不大, 在电流片内部两侧强度比中心略高, 可能的主要原因是电流片内部中心处等离子体的运动速度要比两侧快, 这使得中心比两侧有更强的多普勒暗化作用. 以UVCS观测的Lyα和[Fe xviii ]谱线的辐射强度比和计算的电子温度为约束条件, 发现当狭缝电流片处等离子体运动速度约为237–254 km·s ^?1 时, 通过理论计算的Lyα和[Fe xviii ]谱线的辐射发射率比值和观测谱线强度比值相当. 在该速度范围内, 电流片内部Lyα辐射的碰撞项约为辐射项的42%–57%. 此事件中的冕流电流片比通常情形下的冕流电流片中等离子体温度更高、运动速度更大, 可能的原因在于其南侧爆发的两个日冕物质抛射促进了电流片中的磁重联过程, 更多的磁能释放用于等离子体的加热和加速. 所得研究结果可以为我国将要发射的先进天基太阳天文台(Advanced Space-based Solar Observatory, ASO-S)未来的资料处理提供重要参考.     

恒星自转的引力昏暗效应对谱线的影响

对于快速自转的恒星,谱线的等值宽度（ＥＷ）受引力昏暗效应的影响,即使自转速度达到临界也是很小的,而谱线半宽（ＦＷＨＭ）受引力昏暗效应影响相对较大,在（ｗ＝０．９９）时,相对变化达到８％。对于光谱型在Ｂ０￣Ｂ９范围内的主序星,谱线半宽的相对变化在自转速度较小时（ｗ〈０．８）与光谱型无关,在自转速度较大时（ｗ＝０．９９）,谱线半宽的相对变化随光谱次型的增加而下降。     

恒星自转的引力昏暗效应对谱线的影响

对于快速自转的恒星,谱线的等值宽度（ＥＷ）受引力昏暗效应的影响,即使自转速度达到临界也是很小的;而谱线半宽（ＦＷＨＭ）受引力昏暗效应影响相对较大,在（ω≈０．９９）时,相对变化达到８％．对于光谱型在Ｂ０～Ｂ９范围内的主序星,谱线半宽的相对变化在自转速度较小时（ω＜０．８）与光谱型无关;在自转速度较大时（ω≈０．９９）,谱线半宽的相对变化随光谱次型的增加而下降．     

日珥和耀斑的旋转模型

本文在日珥和耀斑绕轴旋转的假设条件下,分别对自旋角速度为常数和有梯度两种情况,计算巴耳末线轮廓从日珥和耀斑中心到边缘的变化,建立由谱线倾角或位移量求自旋角速度以及由谱线曲率求角速度的深度梯度的方法,并把这些方法应用于1981年4月27日环状耀斑的观测资料。     

彗星光谱的证认与氨的光谱的分析

我们使用氨的光谱来研究彗星光谱的谱线,这些谱线的成因是氮与氢所构成的分子,特别是 NH_2。我们从低压下,轻微激发所得的氨光谱,比较从别的氨光谱,能更完全地证认彗星的光谱。从彗星各种光谱里所证认出的谱线的情观的研究,得知这些光谱更可利用来研究氨的光谱的细节。由我们所得的谱线的分群表现氨光谱的 NH_2光带的结构;有些彗星的光带还分裂为二,这种分裂现象是在实验室里所观测不到的。     

猎户座中SiO脉泽分布的新模型

我们研究了Orion-IRc2SiO脉泽饱和辐射谱线轮廓，找到了很好的拟和谱线轮廓的函数．在观测结果中发现，Orion－IRc2SiO脉泽饱和辐射谱线轮廓中存在着若干峰，为了解释这一现象，我们提出了一个新的分布模型，即多重分离的旋转膨胀盘壳模型.计算结果表明，这个新模型，不仅可以解释脉泽的非饱和辐射谱，而且可以解释脉泽的饱和辐射谱.     

耀斑色球压缩区的传播与谱线的不对称性

色球压缩区是耀斑大气动力学过程的一个基本特征，是产生色球谱线红不对称性的基础。本文基于压缩区从大气高层向低层传播的理论公式，在二种不同情况下，计算得到了压缩区内物质运动速度随高度和时间的变化．结果表明，色球蒸发区压力增量Δｐ为常数时压缩区之寿命比压缩区波阵面后的压力ｐ２为常数时要长得多，这就大大缓解了以往谱线不对称性的延续时间的理论值比观测值小的矛盾。形成高度不同的谱线具有不同程度的不对称性这一观测现象也同色球压缩区的传播特性相一致。     

从光速圆柱磁能的衰减研究毫秒脉冲双星的演化

本文用脉冲星光速圆柱附近磁能的衰减理论研究了毫秒脉冲星的演化。文中从理论上给出了脉冲星到达辐射截止线时的年龄和自转周期,及现在的辐射年龄和从现在辐射年龄到达辐射截止线所需的时间。并用此理论对7颗脉冲双星的演化作了数值计算。     

太阳光谱望远镜散射光初步测定

报告了云南天文台太阳不谱望远镜散射光的测定,用零级光谱测定仪器轮廓的方法得到白光散射光最大为８％,平均为５％,估计光路系统改进后仪器散射光将减少。     

大质量恒星形成核区的特性：^12CO、^13CO和C^18O的谱线观测及统计比较

利用青海站的13.7米射电望远镜对河内24个与水脉泽源成协并有红外Spitzer数据的巨分子云核进行12CO(J=1→0),13CO(J=1→0)和C18O(J=1→0)的同时成图观测,平均的成图范围为81×81.并全部探测到了C18O的谱线发射,其中11个源有较大范围(51-81)的C18O成图,这些分子云核均观测到C18O(J=1→0)谱线积分强度极大值的一半处,其余的13个源由于信噪比低或者成图范围较大等原因,没有进行如此大面积的成图观测.对样本中的11个已成图的稠密核进行了云核特性的分析并统计比较了CO与13CO,13CO与C18O及CO与C18O谱线积分强度之比(R12/13,R12/13,R12/18),结果是,C18O是光学薄的,可以探测到云核更加细致的结构.从核中心到边缘,3种谱线积分强度比是逐渐增加的.CO与13CO的谱线积分强度比R12/13的范围在2-6之间;13CO与C18O的比值R13/18范围在4-20之间波动,中心区域其值大部分集中在6-12之间,变化范围波动不是很大;CO与C18O之比R12/18在13-90更大的范围内,在更加致密的云核中心该比值集中在13-50之间.     

T Tauri型星及其类太阳活动

该文从低质量恒星的形成、主序前演化、多波段测光和光谱观测及研究等方面,着重介绍类太阳恒星的主序前演化特性,T Tauri型星的分类、光变特性和光谱特征、弱发射线T Tauri型星(WTTS)的光学证认,以及其光度变化与发射线轮廓变化间的内在联系.相关研究对于认识类太阳恒星的形成、早期及后续演化、类太阳活动特性和活动机理等具有重要意义.另外,该文对国内外T Tauri型星观测和研究的现状进行了介绍,同时也给出了国内学者近年来在相关领域进行观测研究的部分结果.     

1980年日全食色球闪光光谱观测和初步结果

1980年2月16日日全食时,我们在云南省瑞丽县用一架无缝光谱仪成功地进行了一次闪光光谱观测。仪器由定天镜供光,平均色散度为5.7/mm。光谱底片的高度分辨率为185 km。 观测资料初步分析如下:在4799—5845波段内,证认了1042条色球谱线,其中72条是文献[1]和[2]中未见列出的;确定了色球底的位置;用食既前的太阳边缘的无缝光谱和日食前一天的日心有缝光谱进行了绝对强度定标;测量计算了各条谱线在色球底层附近的强度。 此外,还拍摄到了5303(FeXIV),5445和5694(CaXV)三条日冕线。     

基于电子束离子阱的天体X射线和极紫外辐射研究进展

观测光谱是研究天体的基础资料,对这些光谱的理解主要依靠理论模型。由于各模型依赖于众多的基本原子参数,且不同的模型对同一特定对象有不同的理解,所以对这些模型进行实验校准十分重要。电子束离子阱(electron beam ion trap,简称EBIT)能够产生与天体环境类似的等离子体环境,因此基于电子束离子阱的实验室光谱测量极大地促进了对天体X射线和极紫外辐射的研究。主要对以下内容进行介绍:卫星观测光谱和理论数值计算的现状及所面临的问题;基于电子束离子阱的类氖铁(Fe XVII)3C/3D重要诊断谱线比的最新研究进展;近年来实验室电子束离子阱对X射线和极紫外辐射的测量进展。最后,对现有的实验室光谱研究工作予以简要的展望。