稳定电流场反射和透射问题的讨论

稳定电流场反射和透射问题的讨论张金钟（西安石油学院,西安７１００６１）在两种线性、各向同性媒质的分界面上,电力线会发生弯折,这是熟知的事实．如图三所示,两媒质的电阻率分别为Ｐ１和Ｐ２,入射电场Ｅｒ和折射电场Ｅｔ与界面法线方向的夹角分别为ａ和ｒ．文献...     

论稳定电流场的入射、反射、透射间的关系

根据分界面上稳定电流场的边界条件,解稳定电流场Ｌａｐｌａｃｅ方程,给出椭球形分界面入射场、反射场及透射场的表达式,并导出圆柱形、球形分界面上入射角、反射角及透射角的关系式后,指出,只在少数特殊情况下三者才相等,对一般形状的大多数光滑连续分界面情况,它们是不相等的．其值取决于分界面的具体形状．     

论稳定电流场的入射、反射、透射间的关系

根据分界面上稳定电流场的边界条件，解稳定电流场Ｌａｐｌａｃｅ方程，给出椭球形分界面入射场、反射场及透射场的表达式，并导出圆柱形、球形分界面上入射角、反射角及透射角的关系式后，指出，只在少数特殊情况下三者才相等，对一般形状的大多数光滑连续分界面情况，它们是不相等的．其值取决于分界面的具体形状．     

稳定电流场的反射、透射、衍射——波动性

稳定电流场是否有反射、透射现象,它们服从什么规律,以及稳定电流场是否具有波动性等问题,本文将予以探讨。 一、稳定电流场的反射与透射 在用“电像法”解点电流源平界面问题时,一般用反射、透射的概念,并用虚源等效地代替界面,指的是全界面的、源的“反射”与“透射”,要求界面为无限平面,其结果没有普遍性。因此,尚不能当作一般的物理规律来看待。从弹性波与稳定电流场的类比中,有人曾     

对流电场、场向电流和极光区电集流变化的地磁响应

对流电场、场向电流和极光区电集流是磁层一电离层耦合的主要物理过程．它们的演化发展时间分别为几分钟至半小时的量级．本文用１００°Ｅ和３００°Ｅ的两个地磁经度链附近各１１个台站的１ｍｉｎ均值地磁Ｈ和Ｚ分量资料,分析了１９９４年４月１６—１７日磁暴期间磁层耦合过程对极光区和中低纬区电离层扰动的地磁特征．强磁暴开始时,台站所处的地方时位置不同,则观测到的电离层和地磁响应也完全不同．这是磁层对流和一、二区场向电流共同作用的结果．一般说,扰时极光区的西向电集流变化更为强烈．随着耦合的发展,极光区范围会向南北扩展,电集流中心带则向低纬侧移动．在中低纬区,二区场向电流的建立能屏蔽一区场向电流所产生的扰动,并引起反向的电流及地磁变化．由此,中低纬区夜间有可能出现短时间的东向电场,又可通过ＥＸＢ的垂直向上漂移作用抬升Ｆ层等离子体,并发生同一经度链附近的多站电离层ｈ＇Ｆ同时突增现象．另一方面,磁赤道附近的台站则更多地受内磁层赤道环电流和电离层赤道电集流的影响．     

对流电场、场向电流和极光区电集流变化的地磁响应

对流电场、场向电流和极光区电集流是磁层一电离层耦合的主要物理过程．它们的演化发展时间分别为几分钟至半小时的量级．本文用１００°Ｅ和３００°Ｅ的两个地磁经度链附近各１１个台站的１ｍｉｎ均值地磁Ｈ和Ｚ分量资料,分析了１９９４年４月１６-１７日磁暴期间磁层耦合过程对极光区和中低纬区电离层扰动的地磁特征．强磁暴开始时,台站所处的地方时位置不同,则观测到的电离层和地磁响应也完全不同．这是磁层对流和一、二区场向电流共同作用的结果．一般说,扰时极光区的西向电集流变化更为强烈．随着耦合的发展,极光区范围会向南北扩展,电集流中心带则向低纬侧移动．在中低纬区,二区场向电流的建立能屏蔽一区场向电流所产生的扰动,并引起反向的电流及地磁变化．由此,中低纬区夜间有可能出现短时间的东向电场,又可通过ＥＸＢ的垂直向上漂移作用抬升Ｆ层等离子体,并发生同一经度链附近的多站电离层ｈ＇Ｆ同时突增现象．另一方面,磁赤道附近的台站则更多地受内磁层赤道环电流和电离层赤道电集流的影响．     

位场向下延拓组合滤波器的设计和应用

一 重、磁异常向下延拓能将水平方向迭加的异常分开,并能突出异常细节,从而丰富异常的解释内容,提高异常解释的可靠性.本文从对引起向下延拓不稳定的各种因素的讨论入手,结合对一些向下延拓方法在频率域的分析,提出了一种与已知资料频谱特征相“匹配”的组合滤波器。经理论模型和实例考核,说明该滤波器既能保证向下延拓有较高的精度,又有较强的抗干扰能力。     

位场向下延拓组合滤波器的设计和应用

一 重、磁异常向下延拓能将水平方向迭加的异常分开,并能突出异常细节,从而丰富异常的解释内容,提高异常解释的可靠性.本文从对引起向下延拓不稳定的各种因素的讨论入手,结合对一些向下延拓方法在频率域的分析,提出了一种与已知资料频谱特征相“匹配”的组合滤波器。经理论模型和实例考核,说明该滤波器既能保证向下延拓有较高的精度,又有较强的抗干扰能力。     

对“二维与三维位场在频率域的等价定理”一文中几个问题的讨论

一九七九年第一期《地球物理学报>登载了杨文采同志“二维与三维位场在频率域的等价定理”(以后简称“等价定理”)一文,其中有几处我们认为有问题。本着百家争鸣的方针,提出意见如下。(为了精简文字,本文中所用各种符号及公式编号均同“等价定理”一文,因此各项符号的意义请看原文。)     

稳定电流场有限元法模拟研究

以直流电场有限元方法为基础,从二维电性介质线源有限元模拟出发,深入探讨了改进复杂电性结构理论模型有限元正演资料仿真性、有效性的方法．首先,用加里津（Garlerkin）方法推导了稳定电流场的有限元方程,得到了人为截断的边界条件;研究了快速形成系数矩阵的模块化方法以及自动识别地电参数和电性分界面的网格自动剖分软件燃后讨论了不同边界情况下的数值模拟情形,指出了各自的物理含义及吸收效果,最后由模型计算对本文方法进行了检验．     

稳定电流场有限元法模拟研究

以直流电场有限元方法为基础,从二维电性介质线源有限元模拟出发,深入探讨了改进复杂电性结构理论模型有限元正演资料仿真性、有效性的方法．首先,用加里津（Garlerkin）方法推导了稳定电流场的有限元方程,得到了人为截断的边界条件;研究了快速形成系数矩阵的模块化方法以及自动识别地电参数和电性分界面的网格自动剖分软件燃后讨论了不同边界情况下的数值模拟情形,指出了各自的物理含义及吸收效果,最后由模型计算对本文方法进行了检验．     

场向电流驱动下电离层电场的时间演变

本文以Senior-Blanc的驱动电位随时间阶跃变化的简单模式为基础,讨论了随时间阶跃变化的场向电流驱动下电离层电场的时间演变。结果表明,场向电流驱动和电位驱动的总体过程是一致的。在两种情况下,有关物理量都经约50分钟的弛豫时间而趋向于稳定态。但两者也有一定的差异。这主要表现在,电流驱动下极盖区边界上的电位不再是常量,而是一个随时间作指数衰减的函数,最后趋于稳态值;极光区的稳态和初态电场相差不大。此外,电流驱动下场向电流2的稳态值小一些,似乎更接近于观测值;各区电位随纬度的变化更快些,最大电位出现的时间也更早一些。对屏蔽因子和屏蔽时间常数的计算表明,电流驱动比电位驱动的屏蔽要强些。这些都反映了电流驱动和电位驱动的不同特点。     

场向电流驱动下电离层电场的时间演变

本文以Senior-Blanc的驱动电位随时间阶跃变化的简单模式为基础,讨论了随时间阶跃变化的场向电流驱动下电离层电场的时间演变。结果表明,场向电流驱动和电位驱动的总体过程是一致的。在两种情况下,有关物理量都经约50分钟的弛豫时间而趋向于稳定态。但两者也有一定的差异。这主要表现在,电流驱动下极盖区边界上的电位不再是常量,而是一个随时间作指数衰减的函数,最后趋于稳态值;极光区的稳态和初态电场相差不大。此外,电流驱动下场向电流2的稳态值小一些,似乎更接近于观测值;各区电位随纬度的变化更快些,最大电位出现的时间也更早一些。对屏蔽因子和屏蔽时间常数的计算表明,电流驱动比电位驱动的屏蔽要强些。这些都反映了电流驱动和电位驱动的不同特点。     

电场作用与大气增温效应的再试验

６０多次对比模拟试验结果表明，大气电场对大气增温效应的“促进”作用是相当可观的；“促进”作用的大小与电场强度和大气成分有关，也和静电场还是交流电场有关。在本文中还对这些现象的成因机理作了分析和讨论     

水上浅层折射和反射波联合勘探应用研究

用浅层折射和反射联合勘探方法在京－沪高速公路沂河桥址区进行隐伏断层和岩性垂直分带控测试验,试验是在宽约４００ｍ的水面上进行的。工作区第四系沉积层和下伏基岩对采用纵波速度作为探测物理量是敏感的,采用ＥＳ－２４０１高分辨率数字地震仪和“五小二高”的工作方法,全方位拾取折射和反射波信息,强化地质推断解释的可靠性,探测试验取得了良好的效果。