Dynamical effects of radiation on the orbits of bodies in the Schwarzschild metric,I

We present a generalization of the Poynting-Robertson effect to the general relativity, obtaining subsequently, in the Schwarzschild metric, the differential equations which describe the orbital evolution of a small spherical body under the combined action of radiation forces and gravitation.

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Resumen Presentamos una generalización del Efecto Poynting-Robertson a la relatividad general obteniendo posteriormente las ecuaciones diferenciales, en la Metrica de Schwarzschild, que describen la evolución orbital de un pequeño cuerpo esferico bajo la accion combinada de las fuerzas gravitatoria y radiativa.

     

Evolution d'attitude d'un satellite dans le champ magnetique terrestre

Résumé On donne une représentation possible de l'attitude d'un satellite aimanté dans le champ magnétique terrestre. Le moment magnétique du satellite est de l'ordre de 10 amp m² et la rotation du satellite est voisine de 1 tour/mn. Dans ces conditions, le couple magnétique agissant sur le satellite ne peut plus être considéré comme un couple perturbateur.Dans la mesure où l'on peut admettre que l'axe de rotation du satellite, est fixe dans un repère lié au corps, on est conduit à résoudre un système d'équations différentielles linéaires à coefficients périodiques. Les coefficients contenant le temps ont en facteur une quantité 0<<1/3. On peut développer la solution suivant les puissances de les coefficients de ces développements sont donnés par des formules de récurrence. Les séries convergent en général; au voisinage des points singuliers le rayon de convergence peut être étudié.L'hypothése ci-dessus conduit à une représentation convenable de l'attitude du satellite lorsque la rotationr ₀ n'est pas trop faible. Avec la valeur adoptée pour le moment magnétique, la valeur minimum de la rotationr ₀ est de l'ordre de 0.8 t/mn.

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A possible representation of the motion of a satellite about its centre of mass is investigated. The satellite's magnetic moment is of the order of 10 Amp m² and its spin is about 1 rpm. Under these conditions, the magnetic torque acting on the, satellite can no longer be treated as simple perturbation.In the case where the axis of the satellite's rotation is assumed to be a constant in a system of axes fixed to the satellite, a system, of linear differential equations with periodic coefficients has to be solved. The time dependant coefficients have the small parameter 0<<1/3 as factor. The solution is expanded in power series of the parameter . The coefficients of these, series are given by recurrent formulas. The series generally do converge; in the vicinity of the singular points, the radius of convergence can be studied. The given hypothesis leads to a reasonable representation of the satellite's motion if its rotationr ₀ is not too slow. With the adopted value for the magnetic moment, the minimum value ofr ₀ is of the order of 0.8 rpm.

     

L'éruption d'importance 2 du 4 octobre 1965

Sommaire Une éruption d'importance 2 a été observée le 4 octobre 1965 à l'aide de l'héliographe à longueur d'onde variable de l'Observatoire de Meudon, qui fournit des images au centre et dans les ailes de la raie H. On étudie les phénomènes enregistrés en H, en relation avec les observations radioélectriques et le champ magnétique longitudinal de la région active associée.     

Gradient de densité et température dans la basse couronne

Résumé On considère souvent que le milieu coronal est en équilibre hydrostatique si bien que l'étude de la distribution verticale de la matière est censée donner une bonne estimation de la température coronale (Billings, 1966). De fait, le gradient vertical de densité observé dans la basse couronne (altitudes inférieures à 300 000 km) où l'effet du vent solaire est peu important conduit à une température hydrostatique de 1 500 000 K en moyenne, en assez bon accord avec les déterminations fondées sur l'étude du rayonnement radioélectrique et sur celle de l'ionisation. Il semblerait néanmoins souhaitable de chercher à préciser cette concordance moyenne en comparant dans le détail les variations de la température coronale et celles du gradient vertical de densité pour voir si l'hypothèse de l'équilibre hydrostatique est partout vérifiée.Cette comparaison ne peut être tentée qu'à partir d'un jeu d'observations suffisamment variées pour que l'on puisse déterminer de façon indépendante la densité et la température dans une même région de la couronne: un tel matériel est disponible grâce aux observations coronales effectuées entre 1967 et 1969 à l'Observatoire du Pic du Midi, qui comportent notamment, pour 81 journées d'observations, (a) la mesure de l'intensité des raies 5303 Å et 6374 Å, à 1 du bord, tous les 5° autour du Soleil (b) la mesure de la brillance de la couronne K pour les mêmes angles de position, à 15 et à 5 du bord. Sans discuter ici des caractéristiques propres à ces deux catégories d'observations, qui ont déjà été décrites dans d'autres publications, nous allons chercher dans ce travail à les utiliser pour mettre à l'épreuve la validité de l'hypothèse de l'équilibre hydrostatique dans la basse couronne.

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The observations performed at the Pic du Midi Observatory with a K-coronameter at different altitudes above the solar limb allow us to compute the vertical density gradient of the corona, therefore giving the value of the hydrostatic temperature T _h computed under the assumption of hydrostatic equilibrium in the lower corona. We compare T _h with the ratio r = I ₅₃₀₃/I ₆₃₇₄ of the intensities of the green and the red coronal lines observed at the same position angle and on the same day: r is expected to yield the proportion of cold regions and hot regions along the line of sight under study. As a matter of fact no relation appears between individual values of T _h and r nor between averaged values of T _h and r (Figure 1). In a second step we compute the 5303 Å emission which should be observed, for selected position angles where 6374 Å emissions are faint, making use of the electron density values which can be deduced from the K corona observations. The ratio q = (I ₅₃₀₃) obs/(I ₅₃₀₃) calc of observed to computed 5303 Å intensities should depend upon the corona temperature according to the ionization theory. But again, we do not find the expected relation since Figure 2 displays only a large scatter of points. We conclude that large deviations to hydrostatic equilibrium probably occur in the corona but it is still possible that the presence of arch structures in the lower corona makes it unrealistic to interpret a ratio of intensities integrated along different lines of sight in term of a regular density gradient, although this procedure has been universally used up to now.

     

On the use and abuse of Newton's second law for variable mass problems

We clarify some misunderstandings currently found in the literature that arise from improper application of Newton's second law to variable mass problems. In the particular case of isotropic mass loss, for example, several authors introduce a force that actually does not exist.Facultad de Ciencias Astronómicas y Geofisicas de la Universidad Nacional de La PlataOn a Fellowship from the Comisión de Investigaciones Cientificas de la Provincia de Buenos Aires.Member of the Carrera del Investigador Cientifico del Consejo Nacional de Investigaciones Cientificas y Técnicas de la República Argentina.     

A measurement of the high energy secondary charged cosmic radiation

An experiment performed with a balloon-borne large plastic scintillator is described. It was launched from Reconquista, province of Santa Fe, on 24 February, 1978. The energy loss spectra of both atmospheric gamma radiation (forE > 4.15 MeV) and the charged component of the secondary cosmic radiation, were alternately measured at different altitudes, during the ascent of the balloon and at ceiling altitude. The atmospheric gamma radiation spectrum is analyzed in an earlier paper (Azcárateet al., 1992). The shape of the energy loss spectrum due to charged radiation is justified, in its more characteristic features, when the path length distribution in the detector of minimum ionization relativistic particles is taken into account. It is concluded that, at the ceiling altitude, the observed peak in the spectrum is due mainly to relativisticµ-mesons incident from the horizontal direction. The growth curve for the counting rate below the peak and the horizontal intensity of relativisticµ-mesons are also obtained.Member of the Carrera del Investigador Científico y Tecnológico, from the Consejo Nacional de Investigaciones Científicas y Técnicas (CONICET) from ArgentinaMember of the Carrera del Investigador Científico y Tecnológico, from the Consejo Nacional de Investigaciones Científicas y Técnicas (CONICET) from Argentina     

White dwarf evolution and crystallization

We present a numerical study for the evolution of non-DA white dwarfs of 0.4, 0.55, 0.8, 1.0, and 1.2M . We pay special attention to the behaviour of the crystallization front. It is shown that crystallization begins at higher luminosities the higher the white dwarf mass is. The shape of the crystal growth function is very similar, almost independent of the value of the total stellar mass. We also study the crystallization process analytically, finding that it is nicely reproduced by a very simple model that accounts for the numerical results.Member of the Carrera del Investigador Científico, Comisión de Investigaciones Científicas de la Provincia de Buenos Aires (Argentina).Fellow of the Consejo Nacional de Investigaciones Científicas y Técnicas (Argentina).     

Sur la spectrophotometrie avec tube image des raies faibles en emission

Résumé La précision habituelle des mesures spectrophotométriques faites avec un tube image pour les raies de faible intensité peut être améliorée par la «méthode à deux raies». Cette méthode testée sur les régions Hii galactiques conduit à une précision de 13%.

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Usual precision of image tube spectrophotometry measures relative to low intensity lines can be improved by method of two lines. This operating process tested on Hii galactic regions leads to a precision of 13%.

     

Cosmologie,systemes d'unites et theorie de Weyl

Sommaire Nous considérons ici le problème du changement d'unités en physique au moyen de la théorie des groupes. Nous proposons une définition du changement d'unités fondée sur l'existence de trajectoires de groupe dans la variété. Les applications de cette méthode permettent de comprendre pourquoi les systèmes d'unités gravitationnel et atomique, bien que calqués sur le même modèle, restent cependant indépendants. Le mélange de plusieurs systèmes d'unités, comme par exemple l'interprétation de résultats optiques au moyen de mesures atomiques, conduit à l'échelle cosmologique à des décalages spectraux, et pourrait être à l'origine de certains décalages spectraux anormaux. L'utilisation des espaces de Weyl intégrables apparaît comme naturelle dans cette théorie: les coefficients _j de la forme linéaire fondamentale qui définit ces espaces résultent du groupe d'invariance considéré. Le choix du lagrangien apparaît comme un choix d'unités et permet de comprendre comment une constante, universelle dans un système d'unités, peut devenir fonction du temps par exemple dans un autre système.     

Coronal loop heating by Alfvén waves

The excitation and dissipation of global and surface Alfvén waves and their conversion into kinetic Alfvén waves have been analyzed for solar coronal loops using a cylindrical model of a magnetized plasma. Also the optimal conditions for coronal loop heating regimes with density of dissipated power 10³ erg cm^–3 s^–1 by the new scheme named combined Alfvén wave resonance are found. Combined Alfvén wave heating regime appears when the global Alfvén wave is immersed into the Alfvén continuum with the condition of not-so-sharp distribution of axial current.Instituto de Matemática, Universidade Federal Fluminense, Niterói, RJ, Brazil     

Photométries comparées des émissions de l'hydrogène et de l'hélium dans les régions externes des protubérances

Résumé La variation du rapport d'intensités H/D3 est étudiée dans les régions périphériques de deux protubérances d'éclat assez faibles et qui étaient suspendues au-dessus de la chromosphère. La partie supérieure des protubérances est relativement plus intense en D3, tandis qu'en dessous des protubérances le phénomène inverse s'observe. Il faut considérer que ces variations ne peuvent pas s'expliquer par des phénomènes de saturation, mais pourraient résulter du régime dynamique de la matière qui émet les radiations observées.     

Quelques résultats d'observation des spicules chromosphériques en K et D3

Résumé On étudie les spectres des spicules observés simultanément dans les raies K et D3 en fonction du temps et de l'altitude (2000<h<5000 km). Les mesures de la variation de l'intensité centrale I ₀ avec l'altitude, sont données dans le Tableau I. On donne des résultats comparatifs concernant l'énergie émise E _k et E _D3.La Figure 1 représente les variations de la largeur à mi-intensité des profils d'émission, (L) en fonction du temps et la Figure 2 en fonction de la hauteur.La classification des spicules en deux groupes: profil large (LW) et profil étroit (LN) a été confirmée. Il y a 2 fois plus de spicules LW que LN, la durée de vie des LN étant <2,5 min. Le Tableau II donne les valeurs moyennes de la largeur réduite L/.A l'aide des valeurs L, on détermine la microturbulence () dans les spicules en fonction de la hauteur (Figure 3, pour la raie K). La turbulence de la raie D3 est donnée dans un tableau dans le texte. Les résultats sont en bon accord. L'interprétation de ces résultats suggère que la microturbulence a deux composantes ₀ et _e. Pour les LN on a ₀ seul pour les LW on a ₀ + ₀, où ₀ est la turbulence au centre des spicules à l'endroit du champ magnétique fort (Figure 4a) et ₀ est la turbulence vers l'extérieur des spicules LW, là où le champ est faible (Figure 4b).

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We study in this paper the spectra of spicules on the solar limb observed simultaneously in the K and D3 lines in terms of time and altitude (2000<h<5000 km). The measures of the variation of the central intensity I ₀ with the altitude are given in Table I. We are also giving comparative results concerning the energy emitted E_K and E_D3 (Section 4).For different spicules, Figure 1 represents the variations of the total width at half intensity (L) of the emission profiles in terms of time and Figure 2 in terms of height.The classification of spicules in two groups: wide profile (LW) and narrow profile (LN) has been confirmed. There are approximately twice as many LW spicules as LN, the lifetime of LN spicules seems to be <2.5 min. Table II gives the average values of L/.With the help of L values, we can determine the microturbulence () in the spicules in function of the height (Figure 3, for the K line). The turbulence of the D3 line is given in a table in the text (Section 5.3). The results of both lines are concordant and the interpretation which we suggest (Section 5.4) is that the microturbulence has, generally speaking, two components ₀ and ₀. For the LN we have ₀ alone, and for the LW we have ₀ + _e, ₀ being the turbulence at the center of spicules where the magnetic field is strong (Figure 4a), whereas the _e is the turbulence towards the exterior of the LW spicules, where the magnetic field is weak (Figure 4b).

     

Analyse des renforcements coronaux a travers quelques acquisitions spectroscopiques récentes des émissions monochromatiques du fer ionisé (X à XV)

Résumé L'obtention de spectres coronaux fournit, après analyse, un certain nombre d'informations dont on va tenter ici de tirer quelques conclusions par confrontation avec des calculs théoriques.On discute d'abord les conditions de validité du problème. D'une part, une approche théorique délicate, où les calculs ne peuvent être conduits jusqu'à leur formulation numérique qu'au prix d'hypothéses critiquables (insistant davantage sur le problème de 1'équilibre cinétique et du vent solaire), et d'autre part, des observations sûres reflétant la complexité des structures coronales (négligeant cependant les difficultés inhérentes aux microstructures).Les calculs théoriques ont été effectués en tenant compte dans 1'évaluation des paramètres physiques fondamentaux, tels sections de chocs, des progrès récents en physique atomique. Les observations ont été effectuées à 1'Observatoire du Pic du Midi, dont les résultats d'ensemble et les problèmes divers de photométrie (calibrations précises, réductions des mesures, etc....) ont été exposés et discutés dans un article séparé.La résolution des équations classiques de l'équilibre statistique, qui se réduisent pour un ion déterminé a un système d'équations linéaires si l'on prend div = 0, fournit les valeurs des populations relatives des différents niveaux énergétiques. On a pu ainsi étudier le comportement de nombreuses raies spectrales, comprenant donc les six raies interdites observées, en fonction de la température et de la densité électronique.On cherche alors à interpréter les résultats de certaines observations. On a pu ainsi donner une explication possible de quelques anomalies constatées dans le comportement de Fe x, indicateur des centres actifs jeunes. A été mise également en évidence une corrélation assez étroite entre les intensités de Fe xi et Fe xiv, indicateurs des régions émissives à haute température. Fe xiii se révèle être par contre un indicateur sensible des régions de forte densité électronique. Le cas de Fexii est discuté à part.On tente alors de tirer des indications sur les conditions physiques existant dans les renforcements coronaux. On montre, à partir du tracé des courbes d'isorapports d'intensité, pour deux valeurs du facteur de dilution, qu'il peut y avoir un argument en faveur d'un transport de matière dans le plasma coronal. Vers 1,1 rayon solaire environ, un domaine possible de température et de densité peut être considéré: les fluctuations permises à 1'intérieur de cette région traduisent des hétérogénéités dans le renforcement coronal, principalement dans la phase jeune de développement du centre actif sousjacent. La variation de l'atmosphère étudiée avec l'altitude montre que les effets de diffusion des éléments lourds donnent un bon accord théorie-expérience entre 60000 et 90000 km du limbe.Diverses conséquences possibles sont alors envisagées au niveau des structures. On montre ainsi que les fluctuations d'intensité observées s'expliquent mieux en termes de variations de densité électronique qu'en termes de variations de température.Enfin, on étudie la non uniformité en température et en densité le long de la ligne de visée. Des conclusions non abusives peuvent être difficilement tirées; si à température (resp. densité) constante, on fait varier la densité (resp. température), les hétérogénéités en densité ne peuvent pas atteindre plus de 10% dans la zone de température envisagée. De nouveaux raffinements doivent être apportés, et on montre qu'une distribution gaussienne de la densité, jointe à une variation bicarrée de la température, le long de la ligne de visée, rendent mieux compte des observations.

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Theoretical computation of the coronal spectrum have been performed and compared with observations carried out at the Pic du Midi Observatory, presented in a separate paper. The solution of the classical equations of statistical equilibrium for each of the ions led to a system of linear equations, if we take div = 0, and gives the values of the relative populations of the various energy levels. This enables one to study the behaviour of numerous spectral lines, including the six observed forbidden lines, as functions of temperature and electron density.A possible explanation can be given of some anomalies found in the behaviour Fe x, indicator of young active centers. A strong correlation between the intensity of Fe xi and Fe xiv indicates high temperature regions. Fe xiii is on the contrary a sensitive indicator of strong electronic density regions. The case of Fe xii is discussed apart. Arguments are given for the inflow of matter into coronal enhancements, derived from the study of isoratio curves of the intensity, for two values of the dilution factor. Indications for fluctuations in temperature and density are found at about 1.1 R . The fluctuations occur mainly in the young phase of development of the corresponding active centers.The incorporation of the effect of diffusion of heavy elements gives a good fit between theory and observation at altitudes between 60000 and 90000 km. The observed fluctuations of the intensities are better explained in terms of electronic density variations than of those of the temperature. The non-uniformity of temperature and density is studied along the line of sight: if at a constant temperature the density varies, the inhomogeneities in the density are always smaller than 10%. It is shown that along the line of sight a gaussian distribution of the density, together with a bi-squared variation of the temperature fits best with our observations.

     

Analysis of Neckel and Chini standard stars in theUBVRI photometric system

This paper studies the list of 60 faint standard stars of Neckel and Chini (1980) in theUBVRI Johnson photometric system. These standards have been used due to the collaboration in the HIPPARCOS project of our department, but this work was made in parallel of this and the results were not used.We have re-reduced the standard stars using our own method of reduction from a large number of selected observations made at the Observatorio Astronómico Nacional and at the Centro Astronómico Hispano-Alemán, both at Calar Alto, Spain, and at the Observatorio del Roque de los Muchachos, La Palma Island, Spain.The reduction method used is explained and the results are given for the four colours used: (B-V),(U-B), (V-R), and (V-I), together with theV magnitude, that is, we have corrected many standard stars for each colour and magnitude. These results are supported with graphs where residual colour (o magnitude), is plotted against corresponding colour (or magnitude).Finally, our (V-R) and (V-I) results are compared to those of Tayloret al. (1989), with a good correspondence.Observations were made at Observatorio Astronómico Nacional and Centro Astronómico Hispano-Alemán, at Calar Alto, and in the Observatorio del Roque de los Muchachos at La Palma. This work was supported, in part, by the Comisión Interministerial de Ciencia y Tecnologia of Spain, under contract PB85-0017.     

Comparaison de catalogues de crateres lunaires

Résumé La partie systématique des différences entre les positions des cratères de plusieurs catalogues est développée en harmoniques sphériques. L'application du test en ² détermine l'ordre du développement. La méthode a été appliquée pour comparer le système de référence de Arthur avec les catalogues de Schrutka-Rechtenstamm et Gavrilov. On obtient les surfacesf (l, b) des différences systématiques de ces catalogues. La zone centrale de la face visible de la lune (± 40° en latitude et longitude) est bien déterminée, mais la zone marginale présente des différences systématiques qui peuvent atteindre le kilomètre.

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The systematic part of the differences between positions in crater catalogues is expanded into spherical harmonics. The application of the ² test determines the highest order of the expansion. The method was applied to compare the Arthur System with the Schrutka-Rechtenstamm and Gavrilov catalogues. The surfacesf (l, b) of systematic differences from these catalogues were obtained. The central zone of the near side of the Moon (± 40° in latitude and longitude) is well determined but the marginal zone presents systematic differences that can be as large as one kilometer.

     

Mise En évidence De La Granulation Solaire à 2000 Å

Résumé Huit photographies monochromatiques (=2000 Å) au bord du soleil sont analysées en vue de mettre en évidence la granulation dans le domaine ultra-violet lointain. La fenêtre spectrale est définie par deux filtres interférentiels qui donnent une bande passante à mi-hauteur de 125 Å. Ces clichés de haute résolution ont été obtenus en ballon stratosphérique à une altitude de 30 500 m en profitant d'une fenêtre de transparence atmosphérique et en utilisant un télescope Cassegrain de 20 cm d'ouverture dont la résolution atteint 1. Ce télescope était porté par un dispositif pointeur de soleil dont la stabilité à court terme était meilleure que 2. Les clichés ont été pris à intervalles de 210 secondes avec un temps de pose de 0.25 seconde. On observe d'une part des variations de brillance grossières de largeur comprise entre 10 et 20 qui sont interprétées comme microfacules chromosphériques de durée de vie supérieure à 1/2 heure. On observe d'autre part une granulation dont la distribution densitométrique pour laquelle on a calculé les fonctions de corrélation et de structure présente une corrélation limitée à une distance angulaire de 4.

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Summary Eight ultra-violet monochromatic pictures at the limb of the sun are analyzed for evidence of granulation in this spectral range ( = 2000 Å). The spectral window (125 Å) is defined by two interference filters. These high-resolution pictures were obtained with a 20 cm Cassegrain telescope carried at 30 500 m of altitude by a stratospheric balloon. The resolution of the telescope is 1. The instrument is mounted on a sunpointing control of excellent short time stability (2). The pictures were taken at intervals of 210 seconds with a 0.25 second exposure. Large brilliant irregularities 10 to 20 in diameter are interpreted as chromospheric microfaculae with a half-hour lifetime. On the other hand, the smaller irregularities are interpreted as ultra-violet granulation. Using the correlation and structure functions, the analysis of the density distribution shows that spatial correlation of these irregularities is limited to a 4 range.

     

An asymptotic solution for the stellar case of the non-planar three-body problem

A simplified model of the Non-Planer Three-Body Problem is considered in which to particles, forming a close binary, orbit a distant point. A small parameter , related to the distance separating the binary and the remaining mass, is defined. The time is eliminated from the equations of motion and an angular variable is used instead. A three-variable expansion procedure is used to find an asymptotic solution of the problem. It is possible to obtain a solution up to the order six in without secular terms only if the mutual inclinationi ₀ of the unperturbed orbits is less than a critical inclinationi ₁ (i ₁39°).

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Resumé On considère un modèle simplifié du Problème Non-Plan des Trois Corps, dans lequel deux particules, formant une binaire proche, sont en orbite par rapport à un troisième point éloigné des deux autres. On définit un petit paramètre , lié à la distance séparant la binaire de la particule restante. On élimine le temps des équations du mouvement et on utilise une variable angulaire comme nouvelle variable indépendante. Une méthode de développement à trois échelles est utilisée permettant d'obtenir une solution asymptotique du problème. On montre qu'il est possible d'obtenir une solution jusqu'à l'ordre six en sans termes séculaires uniquement si l'inclinaison mutuellei ₀ des orbites non perturbés est inférieure à un angle d'inclinaison critiquei ₁ (i ₁39°).

     

Étude photométrique des structures fines de la pénombre d'une tache solaire

Resumé L'analyse microphotométrique des structures fines de la pénombre d'une tache solaire, photographiée en lumiére blanche au Pic du Midi avec une résolution de l'ordre de 0'.3, permet d'en donner, à 15280, l'image suivante: elle est constituée d'un fond sombre (espaces interfilamentaires) de brillance I/I _d = 0.6 à peu près uniforme, avec un léger gradient radial, sur lequel se détachent des grains brillants alignés en filaments, de brillance moyenne I/I _b = 0.95, de largeur moyenne 0'.36 (270 km) et qui recouvrent 43% de sa surface.

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The microphotometric analysis of the fine structure of a sunspot penumbra, photographed in white light with the 38 cm refractor of the Pic du Midi Observatory with a resolution very close to 0'.3, allows to give from it, at 5280, the following picture: the penumbra appears to consist of bright grains, lined up in the form of filaments, with an average brightness I/I _b = 0.95 of average width 0.36 (270 km) and which cover 43% of its surface, showing up a dark background of brightness I/I _d = 0.6 nearly uniform.

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Ce travail a été en grande partie réalisé alors que l'auteur faisait un séjour à l'Universitäts Sternéwarte de Göttingen.     

Is the International Atomic Time TAI a coordinate time or a proper time?

The International Atomic Time TAI is a physically realized time scale which is ultimately used for comparisons between observations and dynamical theories. Its definition should tell unambiguously what an ideal TAI should be. For terrestrial applications, TAI has been defined as a geocentric coordinate time. In Solar System Dynamics, a barycentric coordinate time is needed. In general, it is not possible to convert a coordinate time into another coordinate time. But a specific clock synchronized on TAI in the terrestrial system can be considered as reading a modified, proper time [TAI]_i, which can be converted into a barycentric coordinate time. In this conversion appears a small location dependent term. By this process all the clocks of the TAI system give an unique barycentric time with the same metrological properties as TAI.

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Résumé Le Temps Atomique International TAI est une échelle de temps physiquement réalisée qui est utilisée pour la comparaison entre les observations et les théories dynamiques. Sa définition doit exprimer sans ambiguïté ce que devrait être un TAI idéal. Pour les applications terrestres, TAI a été défini comme un temps-coordonnée géocentrique. Pour la dynamique du système solaire, on a besoin d'un tempscoordonnée barycentrique. En général, il n'est pas possible de convertir un temps-coordonnée en un autre temps-coordonnée. Mais une horloge particulière synchronisée sur le TAI dans le système terrestre peut être considérée comme marquant un temps-propre modifié [TAI]_i: on peut alors convertir ce temps propre en un temps-coordonnée barycentrique. Dans cette conversion apparaît un terme petit dépendant de l'emplacement de l'horloge sur la Terre. Par ce procédé, toutes les horloges du système du TAI conduisent à un temps-coordonnée barycentrique unique qui bénéficie des mêmes propriété métrologiques que le TAI.

     

Enveloppe de poussiere circumstellaire des Novae

Résumé Nos études nous ont amené à découvrir que toutes les novae sont entourées par une enveloppe de poussière. Cette enveloppe, qui a un rayon de 5×10¹⁴ à 5×10¹⁵ cm, existe avant l'explosion de la nova. Nous avons mesuré les valeurs, d'une part, de l'absorption visuelle de l'enveloppe poussièreuse circumstellaire de la Nova Delphini qui est de 1,12, 3,29 et 2,24 magnitudes pour les années 1968, 1969 et 1970, tandis qu'elle est de 3 m environ pour la Nova Serpentis 1970, durant le début de l'activité, et celles, d'autre part, du rapport de l'absorption visuelle à l'excès de couleurE _B-V de la Nova Delphini qui est environ de 2,35 2,75 et 3,36 respectivement pour les années 1968, 1969 et 1970. Nous voyons que l'effet du rougissement de l'enveloppe circumstellaire sur les flux des raies est très important; ainsi le flux observé de la raieH doit être multiplié par un facteur de l'ordre de 30, pour éliminer l'effet de rougissement circumstellaire.En outre, nous avons trouvé que les particules constituant l'enveloppe circumstellaire ont un rayon de 0,1 micron, avant l'explosion, et que pour pouvoir interpréter les phénomènes observés, il faut considérer les particules de rayon 0,1 micron comme des noyaux de condensation pour former des particules de grandes dimensions. L'augmentation du rayon de ces particules, durant l'activité de la nova, est due à des collisions entre les particules de poussière (qui existent avant l'explosion), et la matière éjectée par la nova elle-même.

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Our studies have led us to conclude that all Novae are surrounded by a dusty envelope. This envelope which has a radius of 5×10¹⁴ to 5×10¹⁵ cm, exists before the explosion of the Nova. We have measured visual absorptions of the circumstellar dusty envelope of Nova Delphini of the order of 1.12, 3.29, and 2.24 magnitudes in 1968, 1969, and 1970, respectively, while that of Nova Serpentis was of the order of 3 magnitudes at the start of its activity. Also we have found the ratio of visual absorption to the colour excessE _B-V for Nova Delphini, which was of the order of 2.35, 2.75, and 3.36 for 1968, 1969, and 1970, respectively. Therefore, we see that the effect of the reddening of the circumstellar envelope on the line fluxes is very large; thus the flux ofH needs to be multiplied by a factor of order 30, to eliminate the effect of circumstellar reddening.We also found that the particles of the circumstellar envelope have a radius of 0.1 micron before the explosion and that, in order to interpret the observed phenomena, one must consider the 0.1 micron radius particles as condensation nuclei, for the formation of large particles. The increase in particle radius during the activity of a Nova is due to collisions between dust particles (which exist before the explosion) and gas ejected by the Nova.