太阳光谱中的磁场敏感谱线

本文通过斯托克斯参数转移方程的数值解,在比较普遍的情况下,计算了FeIλλ6302.499、6173.341、5250.216三条磁场敏感谱线的斯托克斯参数轮廓,并研究了它们的磁场增强、温度敏感等一系列性质。海野和三郎求解斯托克斯参数转移方程时,其中有两个假设为:(1)能源函数B_2随光学深度r_2呈线性分布;(2)大气结构为密尔恩-爱丁顿模型。这两个假设与实际情况相差太远,本文放弃了它们。与海野的结果比较起来,我们的数值解与观测结果符合较好。     

阿尔文波与太阳黑子谱线轮廓

本文在文[7]的基础上进一步研究阿尔文波对太阳黑子非磁敏谱线FeIλ5691.505和λ5434.534的作用,发现波动所引起的谱线振荡和轮廓变形都不容忽视,但不同谱线所受影响的程度可以相差悬殊。我们在考虑阿尔文波作用的情况下,计算上列两条黑子谱线的理论轮廓并与观测对比,由此初步证实阿尔文波的传播是黑子的致冷机理。     

恒星大气的连续吸收系数

本文指出,在恒星大气连续吸收系数的计算中,用最丰富元素的每个粒子的连续吸收系数a_c(T,lgp_e)代替通常用的每克物质的连续吸收系数是有益的。本文所考虑的连续不透明度源为:(一)H~-,HI,H_2~-,H_2~ ,He~-,HeⅠ,HeⅡ,CⅠ,CⅡ,CⅢ,NⅠ,NⅡ,NⅢ,OⅠ,OⅡ,NaⅠ,MgⅠ,MgⅡ,AlⅠ,AlⅡ,SiⅠ,SiⅡ,ClⅠ,KⅠ,CaⅡ的吸收。(二)HⅠ,HeⅠ,CⅠ,NI,OI,H_2的瑞利散射。(三)自由电子的汤姆逊散射。最后对太阳光球型大气(见表3),计算了以一个氢粒子为单位的连续吸收系数a_c(T,lgP_e)。     

磁敏谱线FeIγ5324.191的研究

为了判断视频磁象仪的工作谱线 FeIλ5324.191 对磁场观测的适用性,本文由海野方程组的数值解,计算这条谱线的斯托克斯参数轮廓,并推算它的磁场增强量和温度敏感度。     

论白光太阳磁象仪的原理

本文根据在考虑磁光效应的条件下由斯托克斯参数转移方程组的数值解求得的斯托克斯参数轮廓,探讨V轮廓的不对称性和剩余圆偏振产生的原因,并论证白光磁象仪的工作原理。本文指出,V轮廓的不对称量与磁场强度和速度场精度都有关,因此文[1]和[4]的两个极端性论断都与实际情况不符。     

阿尔文波与磁场敏感谱线

本文在阿尔文波传播的假设条件下,求解斯托克斯参数转移方程组,计算阿尔文波对太阳黑子光谱中磁敏线Felλ6302.499的作用,并提出用观测资料对理论计算结果进行检验,以及估计阿尔文波流量的方法。     

磁光效应与太阳黑子磁场结构

本文在考虑磁光效应条件下,根据对斯托克斯参数转移方程组求得的数值解,计算了单极太阳黑子的线偏振讯号的单色像,并与美国马歇尔空间飞行中心的观测资料进行了对比,结果表明,径向黑子磁场模型给出与观测相似的单色像,而旋涡形模型导致与观测有显著差异的图像。因此可以认为径向模型更接近于实际情况。     

原子配分函数

本文回顾了原子配分函数的计算方法及其结果,用文[2]中的方法计算了原子配分函数。在T=(2000—10000)K,IgP_e=(—3)—(+6)时,LiⅠ,LiⅡ,BeⅠ,BeⅡ,CⅠ,CⅡ,OⅠ,OⅡ,NeⅠ,NeⅡ,NaⅠ和NaⅡ的计算值列在表2—表8中。     

恒星大气的罗斯兰平均不透明度

本文对太阳型大气(见表1)计算了以一个氢粒子为单位的罗斯兰平均不透明度_R(T,lgP_e)(见表2)。本文考虑的连续不透明度源如下:(1)H~-,HⅠ,H_2~-,H_2~ ,He~-,HeⅠ,HeⅡ,CⅠ,CⅡ,CⅢ,NⅠ,NⅡ,NⅢ,OⅠ,OⅡ,NaⅠ,MgⅠ,MgⅡ,AlⅠ,AlⅡ,siⅠ,SiⅡ,ClⅠ,KⅠ,CaⅡ的吸收。(2)HⅠ,HeⅠ,CⅠ,NⅠ,OⅠ,H_z的瑞利散射。(3)自由电子的汤姆逊散射。     

日珥和耀斑的旋转模型

本文在日珥和耀斑绕轴旋转的假设条件下,分别对自旋角速度为常数和有梯度两种情况,计算巴耳末线轮廓从日珥和耀斑中心到边缘的变化,建立由谱线倾角或位移量求自旋角速度以及由谱线曲率求角速度的深度梯度的方法,并把这些方法应用于1981年4月27日环状耀斑的观测资料。