强迫耗散非线性系统的局域阻塞流型

本文将正压涡度方程约化为强迫耗散的KdV方程,求得了该方程的一个定常解.这个定常解描述了非绝热加热、耗散、非线性平流和线性频散共同作用所形成的阻塞流型.在确定性初条件、随机性初条件和随机热源扰动的情况下,积分时间大于60天的三组试验表明:该阻塞流型闭合高压中心位置维持定常,而阻高中心强度的演变显示出清晰的准两周或一个月左右的低频振荡现象.     

阻塞结构对近海台风异常路径影响的数值试验

采用数值试验方法，研究了近海台风移动路径对环境动力因子的敏感性特征。数值模拟结果表明，台风北侧阻塞高压结构的变化，对近海台风路径异常现象的发生有显著影响。     

北半球阻塞高压气候学1965—1990

用1965－1990年中国气象局出版的500hPa历史天气图研究北半球阻塞高压的气候学，有两个主要阻高生成区，第一个在东大西洋－欧洲－乌拉尔地区，范围广数值大，第二个为以白令海峡西岸为中心的北太平洋区。都有季节变化，以北太平洋区最为显著。第二区及北美地区阻高生成数与EL－Nino事件有关。有两个主要阻高活动区，与生成区相一致，也有季节变化。对阻高强度及其变化以及少数突发性发展的阻高气候学特征也做了研究。阻高的移动特征以稳定少动为主，向东和向并的多于向西和向南移动的。     

一次阻塞形势下的严寒天气过程分析

通过对１９９４年１月北半球高纬地区５００ｈＰａ环流特征分析，指出造成１９９４年１月份大范围天气异常的主要原因是阿拉斯拉阻塞高压的强烈发展和长期维持；同时指出，低纬暖空气向北输送能力是阻塞形势发生发展及崩溃的主要机制，而极极涡和东亚大槽是造成黑河地区温度持续偏低、降水偏多的直接影响系统。这对于今后相似形势下的天气分析与预报十分重要。     

北半球阻塞高压的维持Ⅱ:瞬变扰动强迫和平均流位涡平流的形成

着重探讨大西洋阻高和东亚阻高个例中瞬变扰动位涡（涡度）输送强迫和太平洋阻高中平均流位涡平流的形成机理。结果表明，扰动在阻高西南部西风分流区因形变而产生的扰动拟能向更小尺度串级过程，并不是扰动位涡输送强迫形成的必要机理。扰－流相互作用在阻高西（北）部非分流气流中也十分显著。数值试验表明，这一相互作用也可能是扰动强迫作用形成的机理。而青藏高原和附近海陆对比的强迫作用则可能是太平洋阻高中平均流的位涡平流形成的重要因素。对比分析表明，阻高维持机制的地域性差别可能与其上游（如青藏高原地区、落基山脉）地形和热源强迫作用不同有关。     

考虑β随纬度变化下的Rossby孤立波与偶极子阻塞

利用文献[4]得到的推广的β平面近似式为f=f0+β0 y—（δ0/2）y2,研究由δ0项所引起的一类Rossby孤立波，而不考虑基流切变和地形等因子的作用。经过计算可以发现，当经向波数为1时，这种孤立波具有显著的南低北高的偶极子阻塞结构，它主要存在于弱西风气流中，并且偶极子的能量随着纬度的增高更容易集中(即高纬偶极子结构趋于局地化)，因而，β随纬度的变化可能是中高纬度地区偶极子阻塞产生的原因之一。     

偶极子流在台风异常路径形成中的作用

应用NCEP／NCAR再分析资料，分析了9408号台风异常路径形成的可能原因。结果表明，环境引导流、准均匀流和偶极子流的共同作用对移向突变和移速突变有着重要影响。     

阻塞高压形成、发展机理问题概述

概要叙述了现代阻塞高压理论的主流,将其概括成5种主要流派,并作简要评论,最后阐明了阻高理论的发展方向.     

1998年夏季500hPa行星尺度环流系统对长江流域“二度梅”的影响

利用NCEP／NCAR1998年5－8月逐日500hPa高度场再分析资料及中国国家气象中心整编的同时段全国160站降水资料，就1998年夏季500hPa行星尺度环流系统对长江流域“二度梅”的影响进行了深入研究。结果发现，鄂霍次克海附近阻塞高压加强（减弱）和副热带西太平洋高压西部强度减弱（加强）的反位相变化是造成长江中下游和东北大部分地区的降水增加（减少）的重要原因。