导航卫星历书参数拟合算法研究

对导航卫星历书问题进行了综合研究,并结合J2项分析解,提出了两套新的历书参数拟合方法和用户算法,与正常算法不同的是:8参数历书拟合算法以Ω=-3/2J2R2t/p2n cos I隐性直接代替历书参数Ω1 ;在用户算法中对MEO卫星以ωk=ω0-ω1·(△t/2-tk),对高轨卫星以ωk=ω0-ω1·(△t/2-tk)/2修正历书参数ωk,其中ω1=A2/p2n(2-5/2sin2 I).9参数历书拟合算法在8参数的基础上增加了一个历书参数M=(T_Errn-T_Err0)/△t/a参数,在用户算法中以ωk=ω0-ω1·(△t/2-tk),Mk=M0 n·tk-M·(△t/2-tk)修正ωk和Mk·通过多组模拟轨道和IGS精密轨道的历书拟合实验,结果表明,新8参数历书拟合方法具有参数少、迭代收敛速度快、对MEO卫星拟合精度高等优点;新9参数历书拟合算法,迭代收敛快,拟合精度优于其他算法.     

由束流不稳定性直接放大电磁波的弱磁化修正

本文在文［３］的基础上，考虑背景电磁波色散方程的弱磁化修正，在１＜ωｐｅ／Ωｅ＜１０的范围内（主委适用于太阳高日冕、行星际空间及星系射电喷流等），计算了由束流不稳定性直接放大正常模和反常模的增长率。增长率随着频率、ωｐｅ／Ωｅ、电磁波传播角以及非热电子入射角等参数的变化规律，和忽略磁场时的结果与文［３］大体相同，但是反常模的增长，则随着ωｐｅ／Ωｅ的增大而受到明显的抑制，因而在本文参数范围内，束流不稳定性所放大的电磁波以正常模为主，可以解释太阳ＩＩＩ型爆发和星系射电喷流的偏振性质。     

太阳射电分米波毫秒级尖峰辐射的寿命

太阳射电毫秒级尖峰辐射的寿命随频率增高而减小,长期以来这一直是个令人困惑的问题。本文从与Ⅲ型爆发相关的空心束分布的电子流所激发的回旋同步脉泽角度出发,详细讨论了尖峰辐射的寿命与特征频率比(ξ=ω_P/ω_B)以及波增长率的关系,最后得出:在分米波的不同波段,尖峰辐射是X模的不同次谐波,且寿命随频率增高发生相关的减小。     

关于叶式辉文中“日珥生长曲线”的应用性问题

在讨论叶文过程中,曾提出原文主要公式,即(3)式的应用性问题,现写在下面:一般吸收线的生长曲线是(见陈文所提 Uns ld 书(73.14)式) 这式主要目的是从观测的等值宽度 W_ω来定右边的 C,从而求出其中的吸收原子数 N_i.(A)式右边和叶文(3)式相同,左边从观测的 W_ω,规定多普勒宽度△_(ωD)就可得到生长曲线的纵坐标.叶文(3)式的 E 和 W_ω相当,可从观测求得,△_(λω)是△_(ωD)的另一写法,故要从(3)式定纵坐标还得先晓得能源函数 _λ.但各谱线的 _λ值不同,因此(3)式的应用受到一定的局限性,不象(A)式那样可以普遍应用.     

导航卫星历书参数拟合改进算法

该文对导航卫星历书拟合问题进行了综合研究,结合J2项分析解,提出了一种新的卫星历书拟合方法和用户算法.该方法只需下列参数表示历书: Week、Toa、a、e,i、Ω0、ω0、M0,比正常的GPS卫星历书参数少一个:Ω.用户算法可以根据一阶摄动理论,由新历书参数a、e、i计算Ω,并对MEO、IGSO、GEO卫星的历书参数近地点角进行改进.通过多组模拟轨道和IGS精密轨道的历书拟合实验,结果表明采用新方法具有参数少、计算量少、迭代收敛快、拟合MEO卫星历书精度高等优点,同样适用于高轨GEO、IGSO卫星.     

OH超脉泽源的模型与统计分析

本文提出OH超脉泽源的一个具体模型,在该模型中OH超脉泽源由非饱和的球型子源组成.在此估算出超脉泽星系致密射电核的尺度和连续谱亮温度,以及OH源距星系核的最小非饱和距离.计算表明,OH超脉泽源所包含的子源数目可能相当大.R_H～log ρ_(25μm)/ρ_(60μm)图、log L_(OH)/L_(IR)～log ρ_(25μm)/ρ_(60μm)图和其它结果显示,有一部分OH超脉泽源很可能是弱饱和的,本文对此作了解释.     

广义相对论中静态荷电球体的一组内解

本文在假定物质密度ρ_m=μr~α,电荷密度 ρ_e=ρ_0r~βe~(-λ/2)的情况下,严格求解 Einstein-Maxwell 场方程,得出了静态荷电球体的一组内解,把文[4]、[6]的结果作为自己的特例包括在内。     

有核的转动多层球的平衡结构

本文用一阶微扰理论讨论了有核的转动多层球平衡结构,并给出数值解。结果表明,核的质量越大,多层球转动的临界中心角速度Ω_(ocrl)就越小。而在相同的中心自转角速度下,核的质量越大,旋转棉球的扁率ξ_a/ξ_p也越大。本文还讨论了较差转动参数b对有核多层球平衡结构的影响。     

广义相对论中静态荷电球体的内解

本文在假设荷电球体内部物质密度为ρ_m=μγ~α,电荷密度为ρ_e=ρ_0γ~(b_e-λ/2)的情况下,严格求解Einstein-Maxwell场方程,求得了静态荷电球体的一个较为普遍的内部解。这个解可以看作是Wyman得到的内部解推广到荷电情况下的结果,并且将Wilson,李鉴增,Santos,Pant和Sah等人给出的许多结果作为自己的特例包括在内。     

第22周升段毫秒级射电尖峰在1.42、2.84、3.67GHz上出现的频次(英文)

本文的目的是研究1.42、2.84、3.67GHz的毫秒级射电尖峰在太阳22周上升段出现的频次及计算源区的有关参数。 云南天文台三波段快速采样射电望远镜于1987年初投入观测。我们选择的观测时段是1987年5月-1988年12月。为太阳22周升段。其中36个毫秒射电尖峰事件及它们的极大流量被选取了(见英文表Ⅰ)。统计结果表明,三波段尖峰出现的频次比为24:13:3;三波段最大流量分别是2530.0、1364.0和21.8s.f.u;最小流量是33.2、15.2和16.3s.f.u;平均流量是434.8、216.5和19.1s.f.u。 根据这些统计结果,我们作了尖峰源区的参数计算。 1、尖峰源的尺度。由公式(1)算得三波段尖峰源的直径分别是140km,70km和50km,同Benz给出的≤200km相符。 2、尖峰源立体角。由公式(2)算得三波段分别为2.7×10~(-12)sr,6.8×10~(-13)sr,3.5×10~_(-13)sr。 3、尖峰源的亮温度,由公式(3)算得三波段亮温度如下: 频 率 极大值(K) 极小值(K) 平均值(K) 1.42GHz 1.5×10~(14) 2.0×10~(12) 8.1×10~(13) 2.84GHz 8.1×10~(13) 9.1×10~(11) 1.3×10~(12) 3.67GHz 1.3×10~(13) 8.2×10~(11) 1.1×10~(12) 4、尖峰源的磁场强度,用公式(4)、(5)算得三波段分别为250、500和700高斯。 从统计与计算结果我们看到,毫秒级射电尖峰辐射在1.42GHz出现的