K－P关系和射电脉冲星辐射束宽度的估计

从极冠模型出发，利用观测参数Ｋ和辐射锥角的关系，通过研究Ｋ－Ｐ关系导出了对确定辐射区参数有重要意义的辐射束宽和周期的关系。给出了一种估计辐射束宽度和磁倾角的方法。     

脉冲星PSR J1906+0746射电辐射束的观测特征及其启示

利用公开数据研究了PSR J1906+0746的主脉冲和中间脉冲的辐射特征。通过对各段时期的平均脉冲轮廓进行高斯拟合,得到了对应的10%峰值脉冲宽度和峰值流量密度,进而研究了与碰撞角之间的关系。结果表明,主脉冲辐射束的主要可见部分可由一束有确定磁经度角范围的磁流管产生,而中间脉冲则来自于环绕磁轴的磁力线上的辐射。现有的扇形束模型可以较好地解释主脉冲的特征,但难以解释中间脉冲的辐射特征。中间脉冲的特征要求改进扇形束模型,在假设磁轴四周的磁力线均有辐射的情况下,通过合理选择模型参数模拟观测到的条形辐射束。     

大天线太阳射电观测和流量归算的一种方法

本文介绍了高空间分辨率的太阳射电观测流量的归算方法，即对观测的太阳天线温度值作天线功率方向图Ｋ因子的修正，即可得到太阳射电流量值．文中推导了不同温度分布模型下的Ｋ因子表达式，并计算了日面宁静太阳流量值和部分射电源的ＳＶＣ辐射流量值．对日面宁静区的射电辐射而言，因Ｋ的年变化（０．０２３６—０．０２５２）不大，因此按其平均值０．０２４４可计算出２２ＧＨｚ频率上宁静太阳流量ｓ。＝０．１５Ｔａ。（以ｓｆｕ为单位，Ｔａ。是宁静区辐射的太阳天线温度），相应的宁静太阳温度为１０１００土３００Ｋ．１９９０年７月２日源区的ＳＶＣ辐射计算结果表明：日面源区的ＳＶＣ辐射总和为２０ｓｆｕ，约占日面总辐射的２．４％．     

脉冲星射电辐射束半径与周期关系的研究

脉冲星的周期非常稳定.前人通过研究发现脉冲星射电辐射束半径大小应该正比于周期的-1/3或-1/2次方.通过整理收集了87颗信噪比很好的、偏振位置角明显为"S"曲线的脉冲星数据,用脉冲星辐射束几何模型计算得到了每颗脉冲星的辐射束半径及误差.发现脉冲星周期小于0.85 s时,辐射束半径正比于周期的-1/2次方.周期大于0.85 s时,辐射束半径与周期之间并没有明显的幂律关系,但这可能与选择效应有关.当假设脉冲星的磁倾角为90?时,计算得到的辐射束半径随周期分布的下边界正比于周期的-1/2次方,与前人的结论一致.     

Blazars的多波段辐射谱：聚束效应和内禀谱

考虑了观测到的Ｂｌａｚａｒｓ多波段辐射的两分量特征,提出该观测特征可由频率相并的取束效应和内禀谱一起来解释。多普勒因子与频率之间的关系由分析观测数据获得。假定内禀谱由非均匀喷流中同步－自康普顿机制产生,应用该模型解释了３Ｃ２７９的辐射。     

Blazars的多波段辐射谱:聚束效应和内禀谱

考虑了观测到的Ｂｌａｚａｒｓ多波段辐射的两分量特征,提出该观测特征可由频率相并的聚束效应和内禀谱一起来解释．多普勒因子与频率之间的关系由分析观测数据获得．假定内禀谱由非均匀喷流中同步－自康普顿机制产生,应用该模型解释了３Ｃ２７９的辐射．     

1974年10月11日白光耀斑的光谱分析

１９７４年１０月１１日耀斑的光谱分析表明，连续发射和微波爆发几乎同时达到极大。在连续辐射极大时刻出现了高项巴耳末发射线和微弱的巴耳末跳跃，所有这些说明这个耀斑是Ｉ型白光耀斑。我们发现，在这个耀斑连续发射的极大时刻，ＣａＩＩＫ线的Ｋ１处强度大大增强，约达到连续辐射强度的一半，对应的辐射温度达到５７１６Ｋ。这个反常增强的持续时间小于４分钟。现有的半经验模型似不能给出这样的结果。色球压缩区也不能给出解释     

射电脉冲星锥成分的谱行为

选取２３颗双峰轮廓脉冲星,考察脉冲星射电辐射锥成分的谱行为,通过对前导和后随成分峰值强度比与频率的关系进行幂律谱拟合,给出了前后两部分的相对谱指数,结果显示,大多数脉冲星的相对谱指数集中分布在零附近,这表明,前导和后随成分的辐射本质上滑有差别;相对谱指数的近似高斯分布显示出,其辐射部位离辐射束中心距离之差具有一定的随机性。     

射电脉冲星锥成分的谱行为

选取２３颗双峰轮廓脉冲星,考察脉冲星射电辐射锥成分的谱行为．通过对前导和后随成分峰值强度比与频率的关系进行幂律谱拟合,给出了前后两部分的相对谱指数．结果显示,大多数脉冲星的相对谱指数集中分布在零附近,这表明,前导和后随成分的辐射本质上没有差别;相对谱指数的近似高斯分布显示出,其辐射部位高辐射束中心距离之差具有一定的随机性．     

13．7m抛物面天线增益测量和太阳射电流量密度定标

以新月时月亮的射电辐射为温度基准和准口面温度定标的方法，在２２ＧＨｚ频率上于１９９３年７月～３月测量了１３．７ｍ射电望远镜抛物面天线的增益。根据测量的增益值（６７．１０─±０．０７ｄｂ）定标了太阳射电流量，流量测量的系统差为±５．８％，偶然差为±２．７％，测量的宁静太阳亮温度（非源区）为１０１００±３００Ｋ。除此之外，还推导和计算了不同源模型下的天线方向图改正因子Ｋｓ，并计算了太阳射电源的流量密度。     

13.7m抛物面天线增益测量和太阳射电流量密度定标

以新月时月亮的射电辐射为温度基准和准口面温度定标的方法，在２２ＧＨｚ频率上于１９９３年７月￣８月测量了１３．７ｍ射电望远镜抛物面天线的增益，根据测量的增益值（６７．１０±０．０７ｄｂ）定标了太阳射电流量。流量测量的系统差为±５．８％，偶然差为±２．７％，测量的宁静太阳亮温度（非源区）为１０１００±３００Ｋ。除此之外，还推导和计算了不同源模型下的天线方向图改正因子Ｋｓ，并计算了太阳射电源的流量密度。     

脉冲星脉冲宽度的测量方法

脉冲宽度的测量方法有几种.最常用的脉冲宽度有W_pp（两峰值点的间距）、W₅₀（最高峰值强度50%处的宽度）和W₁₀（最高峰值强度10%处的宽度）.另外,还有测量两个最外成分各自强度50%处的宽度W_c50和各自强度10%处的宽度W_c10.利用16颗双锥峰脉冲星和7颗核锥三峰脉冲星样本在1.4 GHz的脉冲轮廓数据,测量了5种脉冲宽度.利用有磁倾角α和撞击角β数据的脉冲星,导出了对应的辐射束半径ρ,并验证其与脉冲星周期P之间的关系ρ∝P^-0.5.通过比较5种脉冲宽度导出的ρ与P关系的好坏,发现最外成分之间的宽度比前面3种宽度更好,其中W_c50宽度得出的相关关系最好.由此认为W_c50是最能反映辐射束宽度的测量值.还讨论了脉冲轮廓的对称性,发现后随的锥辐射成分与先导的锥辐射成分相比,更靠近核心辐射成分,两个锥辐射成分的宽度在统计上基本相同.     

脉冲星核成份和锥成份的宽度关系

来自脉冲星辐射束的中心和外围的成份一般分别称之为核成份和锥成份.前人研究发现脉冲星的核成份与锥成份的宽度之间有很好的0.7倍比例关系,并将此写入教科书.收集整理了33颗核、锥成份非常明显的脉冲星的观测数据,对这些脉冲星的积分脉冲轮廓进行高斯拟合和成份分离,从而得到核、锥成份的宽度及误差.分析了三峰和五峰脉冲星的核锥成份,发现核锥脉冲星其核和锥成份的宽度在统计上没有明显差别,并不存在前人发现的0.7倍的比例关系.     

太阳射电分米波毫秒级尖峰辐射的寿命

太阳射电毫秒级尖峰辐射的寿命随频率增高而减小,长期以来这一直是个令人困惑的问题。本文从与Ⅲ型爆发相关的空心束分布的电子流所激发的回旋同步脉泽角度出发,详细讨论了尖峰辐射的寿命与特征频率比(ξ=ω_P/ω_B)以及波增长率的关系,最后得出:在分米波的不同波段,尖峰辐射是X模的不同次谐波,且寿命随频率增高发生相关的减小。     

束—等离子体不稳定性直接放大电磁波及其对太阳III型爆的解释

弱磁化相对论电子束注入等离子体时，由非共振波粒相互作用激发的束－等离子体不稳定性可以直接放大电磁波。计算结果表明：在偏离共振条件的区域，电磁波仍可在较宽的频率范围被放大，并在每个共振峰下形成平台结构。随着谐波数的增高，增长率峰值逐渐变小，峰宽也变窄。本还分析了电磁波的增长率随背景参数ｗｐｅ／Ｑｅ及高能电子的入射方向和辐射方向的变化规律。在典型的日冕条件下，此类不稳定性所放大的电磁波的增长率大小、     

束－等离子体不稳定性直接放大电磁波及其对太阳Ⅲ型爆的解释

弱磁化相对论电子束注入等离子体时，由非共振波粒相互作用激发的束－等离子体不稳定性可以直接放大电磁波，计算结果表明：在偏离共振条件的区域，电磁波仍可在较宽的频率范围被放大，并在每个共振峰下形成平台结构。随着谐波数的增高，增长率峰值逐渐变小，峰宽也变窄。本文还分析了电磁波的增长率随背景参数ω＿（ｐｅ）／Ω＿ｅ及高能电子的入射方向和辐射方向的变化规律，在典型的日冕条件下，此类不稳定性所放大的电磁波的增长率大小、带宽、方向性、偏振及谐波等性质，可以用来解释太阳Ⅲ型射电爆发现象，本文的研究亦可用来解释其他天体等离子体辐射。     

Blazars的聚束效应

本文对Blazars的聚束效应及相关的理论作了较全面的综述，指出了一 些有待进一步探讨的问题和需要进一步完善的理论，并对其中几个具体问题进行研究，得到了一些新结果。第一章简单介绍了活动星系核的特征、分类及其标准模型。第二章综述了Blazars的基本性质、对Blazars的谱特征、高光度、高偏振、激烈光变、超光速现象和高能辐射等作了介绍。第三章介绍了相对论喷流模型，以及利用相对论喷流模型解释Blazars的极端观测特性，如用相对论喷流模型从理论上解释了Blazars的高光度、剧烈光变及高能量转换率，偏振方向的快速变化，超光速现象，发射线和高能辐等能观测特性。同时介绍了喷流具有相对论性的观测证据并重点介绍了喷流的加速和减速两个理论模型。第四章是聚束效应的几项具体研究工作，首先分析了28个BL Lac天体，24个核优势高偏振类星体，29个核优势低偏振类星体，以及11个瓣优势低偏振类星体的射电和光学流量，证实具有相对论喷流的AGNs的Doppler提升效应确实存在，且很明显，光学和射电是高度聚束的。最小光变时标是一个及其重要的物理理，短时标光变能给人们提供大量的信息。但最小光变时标一般是在不同波段探测到的。利用加速模型，我们从理论上导出了一个联系各波段最小光变时标的公式，可把观测到的不同波段最小光变时标转换为同一波段的最小光变时标。利用该公式，把观测到的29个Blazars的不同波段最小光变时标转换为γ波段的最小光变时标，我们分析了这些对象光度与光变时标的关系，证实了Blazars的γ射线是高度聚束的。我们还研究了Blazars的偏振，发现偏振也是和聚束效应密切相关的，对Blazars的高能辐射也作了一些探讨，发现同步自康普顿模型能较好的解释Blazars天体的γ辐射。另外，提出一个新的喷流的电子注入模型，成功的解释了射电选Blazars天体在爆发时的谱硬化现象。     

γ噪Blazar天体短时标光变的寄主星系影响

利用云南天文台1m光学望远镜2000－2001年对3个GeV和／或TeVγ噪Blazar天体的观测，发现γ噪类星体PKS 1510－089在R波段有一个光变时标为41min的星等变化为2．0mag的剧烈光变，这是迄今为止我们所观测到的变幅最大的一个γ噪Blazar天体短时标光变。对此光变，可估计限制光变辐射模型的一些参数，如辐射区半径R、多普勒因子δ以及吸积转化效率η等。η＝59．6的值强烈预示着相对论聚束效应可较好解释γ噪Blazar天体的辐射机制。我们仔细考察了大气视宁度对光变的影响。发现对1ES 2344＋514，观测到的光变与当地大气视宁度有一个弱相关，结果表明，对光变参数较小（C＜5）的光变，大气视宁度引起的假光变的贡献较大，需要选择较严格的光变判据。     

恒星脉泽源的近红外预测与研究

本文给出了３９个不同类型的恒星脉泽源的近红外测光结果，以所获的的Ｊ、Ｈ、Ｋ波段流量密度，结合ＩＲＡＳ分光测量数据及低分辨光谱指数等资料，得出了各类源在不同波段的双色图上的分布特点，计算了光谱斜率和红外光度，同时从红外及射电辐射得出了中心星质量损失率及质量损失历经时间，并对不同源的各类参数进行了比较分析，结果表明随着在ＡＧＢ上的演化，中心星质量损失率不断增加，脉泽源的红外特性和包层结构呈系统变化，进     

太阳射电尖峰辐射的电子回旋脉泽增长率

本在Ｍｅｌｒｏｓｅ和Ｋｕｌｋ新发展的准线性理论基础上，继续作前面所做的工作，对ｓｐｉｋｅ辐射的ＥＣＭ增长率做进一步的分析。