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《气象》2003,(1)
mn0002040608010111315171911122242628210212Am高度系数n涡度系数-112 00-30 9218615 2 3-30 5894-376-7605 47-6186802 163-4 33172-3811176-35 3172 0-9631846-1661-3634 792 35-1412 2 7-2 451115-4 682 40 2-173012 5 2-1377-4 36680Bm高度系数n涡度系数79-2-12 0 914 5-32 296-19310 8690-62 190 0-11881680-10 15 12 1-10 2 434 69-14 5 7165-119493-5 43134 2-2 0 94C mn 振幅 2 1633912 2 17319797170 5 2 73642 41135 14 1Q mn 位相 2 33934 5 35 42 0 112 4138362 115 4mn3335373931131344464841041241455575951… 相似文献
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《气象》2002,(9)
mn0002040608010111315171911122242628210212Am高度系数n涡度系数2 70 706 91-4 1-13792 76-114 94835 5 8-4 0 2872-95 9-1172-4 725 776 0-2 2 8-880493-30 452 741-112 514 85-6 44875-17590 6-3805 92-4 2 7974-10 7172 3-112 9Bm高度系数n涡度系数5 6 6-116 6 7-80-2 8184-176 8990-10 5 2947472-6 2 36 38-381347-2 6 912 2 3-5 18887-6 39-32 335 6-2 2 835 5C mn 振幅 5 882 8119832 2 12 2 6 416 115 310 710 376Q mn 位相 10 2 12 5 340 2 4419915 7482 82 72 8171171mn333537393113134446484104124145557595115… 相似文献
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在边界层动力学中,涡动粘性系数是影响边界层风场结构的一个重要参数。本文利用边界层动力学中的Ekman动量近似理论,给出了涡动粘性系数随高度缓变条件下的Ekman动量近似边界层模式解,着重讨论了边界层的风场结构、水平散度、垂直涡度以及边界层顶部的垂直速度。结果分析表明:与常值涡动粘性系数情况相比,在边界层低层随高度增加的涡动粘性系数可以导致低层边界层风速随高度迅速增加,即风速垂直切变增加,同时风速矢与地转风之间的夹角减小。惯性项作用可以导致上述作用在气旋性区域减小、而在反气旋性区域增大。随高度增加的涡动粘性系数导致水平散度绝对值、垂直涡度绝对值以及边界层顶部的垂直速度绝对值在气旋性区域减小,而在反气性旋区域增大。涡动粘性系数与惯性之间的非线性相互作用是边界层动力学中重要过程。 相似文献
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寒潮暴风雪天气过程中数值预报产品的检验分析 总被引:2,自引:0,他引:2
采用1984-1994年3-5月的B模式物理量预告资料、ECMWF的500hPa高度场、地面气压场预告资料,逐个考察它们对寒潮暴风雪天气的预报能力,结果表明高度场、气压场、涡度、垂直速度、水汽通量、水汽通量散度、温度、全风速、温度露点差等预报量对阿勒泰区域性的寒潮暴风雪天气有较强的预报能力。 相似文献
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《气象》1990,(10)
1990年8月500hPa环流指数、环流特征量资料八忑【r【【【]【U【1】【r【【r【【
涡叵系败101— ZI—20一491—3651-6741-14I一历【 1401 602 6321 561 111 161—73-3211.120卜2093
商度系数】] 11ill-2671-6541-且则 75if-313口66-541 861 102 665 2821-371
D:JJJIJIjl
涡度系数11 1ill sl 781 33 -4261 28if 167131-171-栅卜479-3101 579
C。彬幅【】L】】1】7川邑引洲132【7川127互9回列2川8删】1川及Zg
<应刑l【【【【33913〕911口刎1451 … 相似文献
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本文在边界层顶垂直速度正比于地转涡度和地转风速,并与下垫面粗糙度有关的前提下,研究了边界层抽吸引起的涡度变化,在圆对称气压系统内得到了不同粗糙度情况下的涡度场和气压场的变化速率,修正了经典理论的结果。在湍流交换系数是地转风速及高度的函数的前提下,推导了地形存在时边界层顶垂直速度的公式,并用来讨论地形存在时的旋转减弱问题。 相似文献
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前几讲介绍的散度、涡度、铅直速度、水汽通量散度的计算,都没有考虑地形起伏和摩擦作用。很显然,这与实际情况有出入。本文介绍作上述物理量时,怎样考虑地形和摩擦等。 一、地面附近散度、涡度、水汽通量散度的计算 当地面各测站拔海高度差别较大时,则不能用第一讲中介绍的公式求散度,而应加上地形坡度的影响。这是因为辐散、辐合现象是对同一个水平面上的风场 相似文献
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利用WRF中尺度数值模式,模拟2008年6月20-21日江淮一次β中尺度切变线、低涡降水过程。分析发现:低层大尺度的0.5×10-6m2·s-1·K·kg-1的大值位涡为切变线暴雨提供了背景场,在其南部边缘,低层的切变辐合及云水形成的非绝热加热,导致了正位涡的增长,使低层正涡度加大引起降水加强。低层的正位涡通过上升运动向上传递,导致了高层位涡正异常,高层位涡的正异常又可导致低层的气旋性涡度进一步加大并使降水加大;β中尺度低涡的生成与大别山地形关系不大,主要是由对流层高层正位涡异常引起,但是低涡的维持及降水与大别山的地形坡度密切相关,当地形平坦时,不利于低涡维持和降水加强,当具有大别山的地形坡度时,不论山脉的高低都有利于低涡维持和降水加强。 相似文献
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采用与实测较接近的二次函数来表达Ekman层中的湍流粘性系数K,在圆形气压场条件下,求得了山地上空边界层中的风速,进而求得散度、涡度和垂直速度等场变量随高度的分布。并作图分析了这些场变量的一些动力学特征。改进了以往在求解析解时,略去运动方程中湍流粘性力项中的关于高度的一阶导数项,以及取山坡面上风速为零作下边界条件等欠合理欠精确的做法。所求得的风速、散度、涡度和垂直速度均用简单的初等函数表示出来,有助于边界层参数化和深化对边界层动力学的认识。 相似文献
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单部多普勒雷达反演三维风场涡度—散度方法的初步研究 总被引:1,自引:1,他引:1
涡度-散度反演三维风场的方法是在反演二维风场的涡度-散度方法基础上发展得到的。其基本做法是将垂直方向的涡度方程适当简化,结合涡度和散度的定义,再以连续方程为约束,计算出风场三个方向的分量以及涡度,散度,从而反演到三维风矢量场。初步的试验资料检验结果表明,它是一种具有实用前景的三维风场反演方法。2000年,作者考虑了降水粒子的下落速度对垂直速度的影响,将该方法进一步完善。 相似文献