按运动学方法确定疏散星团M11的距离

在合理假设星团成员星的内部随机运动为各向同性的基础上,提出一种利用纯运动学资料确定星团距离的方法,并依此方法估算出疏散星团M11的速度距离为(1．89±0．52)kpc。这一结果与其他作者给出的星团M11的光度距离符合得相当好。     

昴星团平均视差与运动学参数的最大似然估计

本文利用最大似然原理求解移动星团问题，同时确定了昂星团的平均距离和运动学参数及其相应的弥散度·归算结果得到昂星团距离为d=135．6±0．7pc，相应弥散度。σd=7.7±08pc；昂星团平均空间速度为V=25.9±0．1km／s，相应弥散度σv=0．6±0．1km／s，以及昴星团会聚点坐标（A，D）＝（6h47m24s±2m00s-47°．4±0°.3.）。     

银河系中球状星团的空间分布和运动轨道

选用银河系中29个累积光谱型为F型的球状星团样本。根据它们的视向速度，绝对自行等参数，归算处理后得出了各样本星团的空间分布和运动速度。并以此作为初始条件，在给定的3种银河系引力势模型中，采用数值积分方法计算出各样本星团的运动轨道。计算结果表明：（1）大部分样本星团都位于银心距5kpc-10kpc的范围内，相对于银心呈球对称分布，它们的速度也呈椭球分布；（2）29个样本星团按其金属度大小和基本性发类，可分属HB和MP两个次系，且样本星团数随金属度[Fe/H]而变化，在[Fe/H]＝－1．6处出现一个峰值；（3）所有样本星团的轨道运动都呈周期性，大都在一个有界而不封闭的周期轨道上运动，其最大银心距大都在40kpc以内。不同的引力势模型对球状星团轨道的具体形态影响不大，在给定的引力势模型下，当某些星团的运动轨道穿越距银心1kpc附近的区域时会出现“混沌”行为。而样本星团的金属度与其轨道形态之间的相关性并不明显；（4）29个样本星团的轨道半长轴、远银心距和方位周期随金属度的变化规律基本相似。轨道偏心率与金属度有关，对于所选的晕族样本星团而言，大约有24％的样本星团的轨道偏心率低于0．4，不同的引力势模型对近银心距、偏心率和参数的不确定度等量影响较小，但是对远银心距、径向周期和方位周期等参数影响较为明显。     

基于SDSS-DR8及2MASS数据的疏散星团NGC 6791的基本性质研究

利用斯隆数字巡天（SDSS）第8次释放数据（DR8）的恒星光谱数据及2MASS（Two Micro All Sky Survey）近红外点源测光数据研究著名的疏散星团NGC 6791,得到该星团的视向速度与金属丰度分别为V_r=-46.4±0.2 km·s^-1和[Fe/H]=0.32±0.11dex.利用星团中红团簇巨星作为理想"标准烛光",结合2MASS近红外点源测光数据计算了该星团的绝对距离模数为（m-M）₀=13.02±0.08 mag或4.02±0.15 kpc.与其他研究者给出的结果进行了比较,金属丰度、视向速度及绝对距离模数都符合得比较好.主要结论有3点:（1）NGC 6791是个极度富金属的星团;（2）在SDSS的光谱分辨能力以内,分离出的87颗团星之间不存在明显的金属丰度差异;（3）得到的距离模数对年龄、金属丰度及尘埃消光不敏感,是一种可靠的间接测量.     

五个银河星团的照相研究

一.银河内疏散星团的研究 1.天空中恒星密集于一个小的区域,成团集状出现,离日系较近者,肉眼望去,有如薄雾,下细视察,始觉有星可数,称为疏散星团。如金牛座内的毕星团(亦称牛面星团)和昴星团(亦称七姊妹星团)便是显著的两个例子。因疏散星团常在银河内出现,故又称为银河星团。其密集甚紧,拥挤一团者称球状星团。属于星团中的恒星皆作集体运动,经相当长的时期而不离散,是其特征。但以这些星团距离颇远(130至20,000光年),故为肉眼所能望见之数极少,其大多数皆需相当大的望远镜始能观测。     

疏散星团运动学资料汇集与若干统计分析

整理汇集了迄今最完整的同时具备绝对自行与视向速度数据的 14 4个疏散星团样本 ,计算得出这些星团的 3维空间速度。对银河系疏散星团的空间分布 (采用了更多样本 )和运动学性质进行了若干统计分析     

基于混合模型的疏散星团视向速度和金属丰度研究

疏散星团是研究星族和银河系形成与演化的理想示踪体。基于LAMOST DR7低分辨率光谱,在视向速度和金属丰度两维空间上,构建包含团星和场星的混合模型：以二维正高斯模型来描述团星的分布,以星团天区周围的恒星来构建场星的分布模型。同时,在模型中考虑了观测误差的影响。对3个具有丰富光谱数据的典型疏散星团进行了拟合。年轻星团Melotte 22和中年星团NGC 2281可以较好地约束其视向速度的内禀弥散,分别为：1.47_-1.18^+0.95km·s^-1和2.05_-1.18^+1.39km·s^-1,而年老星团NGC 2682只能给出速度弥散的上限约为0.96 km·s^-1。Melotte22、NGC 2281和NGC 2682的金属丰度内禀弥散分别为：0.170_-0.009^+0.012dex,(0.108±0.012) dex和(0.050±0.005) dex,都明显大于金属丰度的观测误差(约0.02...     

K型星运动学的研究

本文利用最新的K型星视向速度资料,对太阳附近K型星运动学进行了研究,平均太阳运动的解算值是(u_0,v_0,w_0)=(-9.1±2.2,-20.4±2.6,-5.2±2.5)km/s,与早期一些研究结果的符合程度是令人满意的。按不同年龄组进行分析的结果表明,作为本地静止标准基础的年轻恒星可能存在着某种方向朝外的大尺度运动,另外,我们发现了近距K型星的平均太阳运动与Gould带的运动学状态有着某种表观上的一致性。     

宇宙常数与宇宙年龄问题

本文用球对称扰动模型导出了星系暗晕的平均密度与形成时间的关系 ,并由此估算银河系的形成时间tV.我们把球状星团的年龄作为银河系年龄tG 的代表 ,则tG tV 是宇宙年龄 .对Ωλ=0 ,0 .7和 0 .8的平坦宇宙模型 ,本文计算并讨论了能与它相洽的哈勃常数的范围 .结果表明 ,若哈勃常数大到 80km·s- 1 Mpc- 1 左右 ,引入宇宙常数并不一定能解决宇宙年龄的矛盾     

利用新编依巴谷天体测量资料研究银河系运动

根据最近发表的新编依巴谷星表数据,重新研究了经典造父变星周光关系零点问题.利用运动学模型对自行数据和视向速度分别拟合奥尔特常数及本地静止标准的旋转速度,得到太阳的银心距R0=8.0±0.8kpc.从太阳附近的旋转曲线,发现银河系盘的引力势具有弱椭圆分布的迹象.通过-个简单的非对称模型,得到太阳附近盘引力势的椭率e(R0)=0.067±0.036,其短轴指向φb=32°±15°.     

VLBI数据处理中的剩余钟行为与剩余大气效应建模

抽样选取了 2 7次上海天文台佘山站参与的天测与测地VLBI实验 ,分别进行了单次解算。通过分析解算参数随剩余钟行为和剩余大气效应分段拟合长度的变化 ,得到以下初步结论 :(1)选取不同分段拟合长度时 ,站坐标解算结果和时延残差加权均方根存在差异 ,最大分别至厘米级和数十皮秒 ,因而分段拟合长度不能随意选取。 (2 )分段拟合时段长度存在某一合理取值范围 ,它不宜过长 ,否则钟和大气的剩余效应短周期变化不能很好地模型化。为了保证待估参数解算时有足够的自由度 ,拟合时段不宜过短 ,否则将导致法方程近于或出现奇异 ,达不到较好控制噪声的效果。 (3)由于各次实验、同一次实验中的不同台站相应的钟和大气条件存在差异 ,有必要对每次实验以及每次实验中的各观测台站分别分析 ,寻找合适的分段拟合长度。这在实际操作中显然相当烦琐。 (4)一般而言 ,在剩余钟行为拟合长度缺省值 6 0min情况下 ,剩余大气效应分段拟合长度以介于 10min至 4 0min为宜 ;在剩余大气效应分段拟合长度缺省值 2 0min情况下 ,剩余钟行为分段拟合长度以介于 2 0min至 10 0min为宜     

小波分析理论在GPS技术中的应用

在GPS数据处理中 ,存在着误差影响、影响波的干扰、周跳和数据量大等问题。误差影响和影响波的干扰实质是在接收卫星信号时受到其它因素的影响 ;周跳是由于卫星信号的失锁而造成信号的不连续 ;数据量大是因为GPS观测需要采样间隔小又连续观测所致。由于小波理论具有时频分析、波形分解、特征提取和快速小波变换等特性 ,应用小波变换和波形分解可以解决误差影响和影响波的干扰的问题 ;应用特征提取可以解决周跳检测问题 ;应用快速小波变换可进行数据压缩     

引力常数变化对地球自转长期变化的影响

探讨和估计了各种引力常数变化理论对地球角速度和日长变化的影响。各种引力常数变化理论包括了引力常数G随时间、空间以及速度变化等几个方面的影响。另外也估计了对地球自转角速度和日长变化产生的效应。其中有些研究对探讨地球自转变化也有启发意义。     

乌鲁木齐天文站南山GPS跟踪站的地心坐标精确测定

利用GAMIT软件 ,采用有基准算法对乌鲁木齐南山观测基地新建GPS跟踪站GUAO的观测资料进行了归算 ,结果表明该站观测资料的质量是可靠的 ,并首次获得了该站在ITRF2 0 0 0中毫米级精度的地心坐标     

疏散星团NGC6530天区的恒星自行和成员概率

利用上海天文台的照相底片资料,确定了疏散星团NGC6530天区364颗恒星的自行和成员概率,并对有关自行测定的方法、结果和精度等问题作了较为详细的介绍和讨论。使用的底片历元差为87年,全部恒星自行中误差的均方根值为1．09mas/a。     

判定光变周期的一种方法

Jurkevich方法通常用来发现光变曲线的周期 ,并且根据V2 m 极小值的大小来验证所发现的光变周期可靠性。但是 ,这种验证方法又带有一定的不确定性 ,最佳的方法是把所发现的周期与观测光变曲线拟合 ,得出每一个周期的振幅 ,以振幅大小来验证所发现的光变周期的可靠性。将此方法用于OJ2 87的历史光变曲线 ,得到其最主要的周期为 11.9年 ,与其它结果相符合。     

相位校准电路原理分析及测试

该文详细地介绍了相位校准单元的电路和数学原理以及测试结果。在电路原理部分主要介绍相位校准单元的工作原理、各个关键点的波形以及用隧道二极管产生梳状谱的典型电路。数学原理主要阐述了测量梳状谱的数学依据。最后给出了该相位校准单元的测试要求和测试结果。     

银心区气体分子环的开普勒模型

根据银心区的CO谱线观测 ,对 30 0pc气体分子环提出了一种开普勒模型 :气体分子分布在一个膨胀或收缩的椭圆环上 ,环上的气体分子按开普勒定律绕银心转动。在这样一种模型下 ,气体分子的辐射可以产生类似CO谱线观测的图形。简单讨论了各种模型参数对图形的可能影响     

全球冰盖与地球平极的长期漂移

以地球平极长期漂移的观测值为约束 ,基于地球上 8个冰盖的参数 ,调整并得到南极冰盖的地面质心位置可能不在南极点 ,而是位于余纬 16 8°～ 170°、东经 78°～ 82°附近。表明南极冰盖参数的改变对平极长期漂移方向的影响是灵敏的 ,对冰期后地壳反弹引起的地球自转主惯性张量有约 1.4 %的相对影响。采用全球冰盖参数和修正的南极冰盖参数估计得到平极长期漂移的方向为西经78° .3,比作者等人 2 0 0 1年得到的理论平极长期漂移方向为西经 74° .8的结果可能更接近于实测。估计表明 ,地球上其它 2 9个小冰盖的冰融事件引起的冰期后地壳反弹对地球平极的长期漂移和地球自转速率长期变化的综合影响在目前的天文观测精度下仍可以忽略。