缘于任意自旋场的Vaidya黑洞的熵

采用在brick模型基础上发展起来的membrane模型，计算了缘于任意自旋场的非静态黑洞——Vaidya黑洞的自由能和熵。结果表明，玻色子场(自旋s=1，2)和费米子场(自旋s=1／2)的熵都恰好与黑洞的视界面积成正比，这与静态和稳态的情况相同。而且，玻色子和费米子场的熵具有相同的形式，二相差一个系数。     

2维弦论中的黑洞的熵

在2维弦论黑洞背景时空中求解了具有't Hooft的边界条件和“准周期”边界条件的Klein-Gor-don方程和Dirac方程,分别计算了相应的玻色子熵和费米子熵,发现它们具有同一发散形式,两仅相差一个系数。     

1＋1维黑洞背景时空中的熵

利用′ｔＨｏｏｆｔ的边界条件和“准周期”边界条件分别求解了１＋１维黑洞背景时空中的ＫｌｅｉｎＧｏｒｄｏｎ方程和Ｄｉｒａｃ方程,并计算了相应的玻色子熵与费米子熵,发现它们具有同一发散形式,两者仅相差一个系数     

缘于任意自旋场的Vaidya黑洞的熵(英文)

用在brick模型基础上发展起来的membrane模型 ,计算了缘于任意自旋场的非静态黑洞———Vaidya黑洞的自由能和熵。结果表明 ,玻色子场 (自旋s =1,2 )和费米子场 (自旋s =1/2 )的熵都恰好与黑洞的视界面积成正比 ,这与静态和稳态的情况相同。而且 ,玻色子和费米子场的熵具有相同的形式 ,二者相差一个系数     

De Sitter背景时空中NUT-Kerr-Newman黑洞的玻色子熵

众所周知，一般黑洞的欧拉示性数都为2(或者为0)，而NUT—Kerr—Newman黑洞是个例外，其欧拉示性数大于2.因此计算NUT—Kerr—Newman黑洞的玻色子熵有特殊的意义．运用在brick-wall方法的基础上发展起来的膜模型计算了NUT-Kerr—Newman黑洞在de Sitter时空背景下的玻色子熵．结果表明，在选取适当的截断因子的情况下，该黑洞的熵仍满足Bekenstein—Hawking面积定律．     

低维动态黑洞的熵

运用在砖墙模型方法的基础上发展起来的薄膜模型计算了1 1维和2 1维动态时空中的黑洞的熵。结果表明在低维动态时空中，黑洞熵仍满足Bekenstein—Hawking熵与面积的关系。     

低维动态黑洞的熵

运用在砖墙模型方法的基础上发展起来的薄膜模型计算了 1 1维和 2 1维动态时空中的黑洞的熵。结果表明在低维动态时空中 ,黑洞熵仍满足Bekenstein -Hawking熵与面积的关系     

自引力辐射体系的熵与引力坍缩

本利用李立新和刘辽导出的黑洞视界附近的辐射态方程，计算了约束在一个球形盒子中的自引力辐射体系的熵（不含中心黑洞和含有中心黑洞两种情况）。与Ｓｏｒｋｉｎ等人的计算比较，本的结果不会出现发散困难，而且体系的总熵（包括中心黑洞的熵）的上限正好等于坍缩后形成的同质量的黑洞熵。作认为，自引力辐射体系坍缩的合理模式是先形成中心黑洞，然后中心黑洞逐渐长大直至整个体系全部坍缩为黑洞。在坍缩过程中，任一中间态     

自引力辐射体系的熵与引力坍缩

本文利用李立新和刘辽导出的黑洞视界附近的辐射态方程，计算了约束在一个球形盒子中的目引力辐射体系的墙（不含中心黑洞和含有中心黑洞两种情况）．与Sorkin等人的计算比较，本文的结果不会出现发散困难，而且体系的总摘（包括中心黑洞的墙）的上阳正好等于坍缩后形成的同质量的黑洞嫡．作者认为，自引力辐射体系坍绩的合理模式是先形成中心黑洞，然后中心黑洞逐渐长大直至整个体系全部坍缩为黑洞．在坍缩过程中，任一中间态的媳总是比末态的黑洞墙小，到坍缩过程结束总熵才等于对应的黑洞摘．这一结果为黑洞滴的起源提供了一个合理的解释．     

黑洞熵可以量子化吗?

在黑洞蒸发的最后阶段其残余质量为Planck质量的量级,因而所对应的黑洞熵为2πk_B量级,在Bekenstein工作的基础上作者导出在吸积物质的过程中黑洞的最小熵增为2πk_B,这一最小熵增又限制能参与吸积物质的黑洞的质量下限为Planck质量的量级,因而所对应的最小黑洞熵也为2πk_B这一量级。作者进一步指出:黑洞的最小熵及最小熵增不受引力常数G变化的影响,因此上述结论在极早期宇宙中也能成立,在上述分析的基础上作者提出一个猜想:黑洞熵可以量子化,其量子单位为2πk_B。